Модуль2 Физика атомного ядра




Геологический факультет

Экзаменационные вопросы по дисциплине «Ядерная физика»

Модуль1. Элементы физики атома

1.Структура атома. Опыт Резерфорда и формула Резерфорда для рассеяния альфа- частиц.

2.Уровни энергии атома водорода. Полуклассическая теория атома водорода. Постулаты Бора. Формула Бора для энергии электрона в атоме водорода.

3.Сериальная формула Бальмера–Ридберга для частот поглощения и излучения атома водорода.

4.Элементы квантовой (волновой) механики. Принцип корпускулярно-волнового дуализма. Соотношения неопределенности Гейзенберга для координат и импульсов и энергии и времени. Волновая функция, вероятность наблюдения частицы, условие нормировки.

5. Уравнения Шредингера со временем и стационарное уравнение Шредингера.

6. Движение свободной частицы. Уравнение Шредингера. Волновая функция и энергия.

7.Прохождение частицы через потенциальный барьер. Формула для коэффициента прозрачности барьера.

8.Частица в центральносимметричном поле. Атом водорода, волновая функция, уровни энергии.

9.Квантовое состояние. Четыре квантовых числа. Принцип Паули. Электронные оболочки атомов химических элементов.

10. Молекула. Образование молекулы водорода. График потенциальной энергии в зависимости от расстояния между электронами.

11.Спектры молекул: электронные, колебательные, вращательные.

12.Кристаллы. Электрон в периодическом поле кристаллической решетки. Уравнение Шредингера, волновая функция, спектр энергий.

13.Металлы. Полупроводники. Диэлектрики. Их зонные диаграммы. Объяснение электропроводности.

Модуль2 Физика атомного ядра

14.Свойства атомных ядер. Состав и статические характеристики ядер.

15.Модели атомных ядер. Капельная модель. Модель ядерного ферми газа. Оболочечная модель.

16.Свойства ядерных сил и нуклон-нуклонное взаимодействие. Дейтрон и его характеристики.

17.Радиоактивность.альфа-распад, бета-распад.

18. Гамма-излучение возбужденных ядер и его характеристики. Эффект Мёссбауэра (ядерный гамма-резонанс)..

19.Ядерные реакции. Сечение и выход ядерной реакции. Реакции деления тяжелых ядер. Состав продуктов деления ядра и энергия деления..

20. Цепные ядерные реакции деления.Формула 4-х сомножителей.

21. Термоядерные реакции. Термоядерный взрыв.

22.Взаимодействие ядерного излучения с веществом.Прохождение заряженных частиц через вещество.

23.Прохождение гамма-квантов через вещество.

24. Прохождение нейтронов через вещество.

25. Источники частиц. Источники заряженных частиц. Ускорители. Источники γ-квантов. Источники нейтронов.

26.Методы регистрации частиц. Детекторы их типы и характеристики. Трековые детекторы. Ядерные фотоэмульсии. Пузырьковые камеры. Камера Вильсона.

27.Электронные детекторы. Счетчики заряженных частиц и -квантов. Гамма спектрометры и нейтронные детекторы.

28.Ядерные реакторы. Классификация.Устройство. Работа. Управление. Аварии.

29. Дозиметрия. Флюенс.Экспозиционная доза.Поглощенная доза. Эквивалентная доза.

30.Действие ионизирующих излучений на структуру вещества. Радиационные дефекты. Химическое действие излучений.

31.Классификация защит. Защита от внешних потоков -частиц и -частиц.Защита от -излучения. Защита от нейтронного излучения. Радиационная защита от внутреннего облучения.

Модуль 3 Физика частиц

32.Частицы. Элементарные частицы и их классификация. Лептоны. Мезоны. Адроны.

33.Кварки и их характеристики. Кварковая модель адронов.

34.Эксперименты в области высоких энергий. Глубоконеупругое рассеяние электронов и нейтрино на протонах. Аннигиляция е-е+ в адроны, двух и трехструйные события.

35.Электромагнитное взаимодействие. Гамма-квант.

36.Сильное взаимодействие. Глюоны.

37.Слабое взаимодействие. Вионы (Векторные бозоны).

38. Объединение взаимодействий. Бегущие константы связи. График зависимости констант от энергии.

39.Гравитационное взаимодействие. Гравитон.

40.Большие машины физики. Большой адронный коллайдер в ЦЕРНЕ.

41.Современные астрофизические представления. Космология. Вселенная, её характеристики, образование и эволюция.

42. Галактики. Звезды, их классификация и эволюция. Белые карлики. Красные гиганты. нейтронные звезды. Черные дыры.

43. Ядерная астрофизика. Водородный и углеродный циклы. Ядерный нуклеосинтез.

44. Первичные и вторичные космические лучи.

 

1) Атомная физика - раздел физики, в котором изучают строение и свойства атомов и процессы с их участием.

Атом – наименьшая частица химического элемента, способная самостоятельно существовать и проявлять его свойства. Атом состоит из ядра и электронов. Электрический заряд ядра положительный равный отрицательному заряду электронов, следовательно, атом электрически нейтрален.

Строение атома было открыто Э.Резерфордом в 1911г. в опытах по рассеянию альфа-частиц на золотой пластинке. Очень малая часть альфа-частиц (дважды ионизированные атомы гелия) летящие с громадной скоростью рассеивались под большими углами, и даже назад, налетая на положительно заряженный массивный силовой центр внутри атома. Так возникла планетарная модель атома: в центре ядро вокруг него движутся электроны.

Формула Резерфорда для дифференциального сечения рассеяния

где - элемент телесного угла «кулёк»).

Дифференциальное сечение рассеяния = число частиц падающих на кольцо /плотность потока частиц

 

2) Полуклассическая модель атома водорода предложенная Н.Бором основа на трех постулатах:

1.Постулат стационарных состояний: электрон в атоме находится в состояниях в которых он не излучает. спектр энергий атома дискретный. где главное квантовое число.

2.Условие частот: электрон в атоме, переходя из одного стационарного состояния в другое состояние , излучает (или поглощает) квант электромагнитной энергии

3.Правило квантования орбит: момент импульса электрона в стационарном состоянии при движении по орбите квантован

Кулоновская сила, действующая между электроном и ядром атома водорода (протоном) равна центростремительной силе

Радиус первой боровской орбиты электрона в атоме водорода

Уровни энергии электрона в атоме водорода

3)

Сериальная формула Бальмера-Ридберга для спектров излучения атома водорода

; где

-серия Бальмера (видимый свет).

-нумерует серию, -нумерует линию в данной серии

 

4) Квантовая (волновая механика) - теория описывающая движение микрочастиц (молекул, атомов, ядер) и их систем.

Корпускулярно-волновой дуализм - всеобщее и универсальное свойство материи: любой волне соответствует частица и любой частице соответствует волна.

Энергия частицы ,где - частота волны, импульс частицы где -волновой вектор, длина волны вероятности де Бройля .

В квантовой механике нет понятия «траектория частицы» вследствие с оотношения неопределенности Гейзенберга:

,

,

.

Т.е. невозможно одновременно локализовать микрочастицу и фиксировать её импульс

Комплексная волновая функция описывает состояние квантовой системы в пространстве и времени.

Вероятность обнаружить частицу в объеме определяется по формуле

Условие нормировки .

5) Уравнения Шредингера

Временно’е уравнение Шредингера описывает эволюцию квантовой системы

Где

Стационарное уравнение Шредингера описывает поведение частицы находящейся в заданном силовом поле

- оператор Лапласа

6)

Движение свободной частицы вдоль оси х с импульсом

Уравнение Шредингера .

Его решение , энергия частицы . Спектр энергии непрерывен, (волновая функция осциллирует), вероятность нахождения частицы в любой точке оси единица.

 

7) Движение свободной частицы с энергией через одномерный потенциальный прямоугольный барьер конечной ширины и высоты .

Уравнения Шредингера , область 1 до барьера

, область 2 барьер

, область3 после барьера

При падении на барьер волновая функция осциллирует, частично отражается, частично проходит внутрь барьера. Внутри барьера волновая функция ослабляется по экспоненте . При выходе из барьера снова осциллирует . Таким образом, существует неравная нулю вероятность прохождения потенциального барьера. Она характеризуется коэффициентом прозрачности прямоугольного барьера

8) Уровни энергии соответствуют формуле бора

Волновая функция зависит от трех квантовых чисел

 

где -сферические гармоники

9) Принцип Паули: В каждом квантовом состоянии может находится только один электрон.

Состояние электрона в атоме полностью определяется четыремя квантовыми числами

Квантовое состояние-это любое возможное состояние в котором может находится квантовая система.

Заполнение квантовых состояний электронами происходит в соответствие с принципом минимума энергии и принципом Паули. При этом электроны заполняют низшие энергетические состояния группируясь в электронные оболочки () от ядра наружу. Число электронов в оболочках

равно . Оболочки состоят из подоболочек:

;

Так объясняется периодическая система химических элементов Д.И.Менделеева.

10)

Молекула –наименьшая частица вещества обладающая его свойствами и состоящая из атомов соединенных химическими связями.

Образование молекулы водорода. В первом приближении можно считать ядра атомов неподвижными и рассматмимиривать только движение двух электронов. Если спины электронов антипараллельны то спин молекулы если параллельны то Энергия взаимодействия двух электронов

-электростатическая энергия взаимодействия

-обменная энергия (обмен электронами между состояниями)

Два атома водорода с антипараллельными спинами притягиваются образуют гомополярную молекулу водорода.

Два атома водорода с параллельными спинами отталкиваются. График потенциальной энергии взаимодействия атомов водорода в зависимости от расстояния между электронами приведен на рис.6

Рис6 Энергия взаимодействия двух атомов водорода для триплетного и синглетного состояний. В синглетном состоянии образуется устойчивая молекула водорода (нижняя кривая)

11 ) Молекулярные спектры

Полная энергия молекулы может быть представлена в виде суммы квантованных значений энергии соответствующим трем видам её внутренних движений: электронов, колебаний атомов в молекуле. Вращению молекулы как целого.

Молекулярные спектры возникают при квантовых переходах между уровнями энергии молекулы где -квант испускаемого фотона частоты .

Колебательные уровни энергии

где колебательное квантовое число

Вращательные уровни энергии

 

где вращательное квантовое число, -вращательная постоянная, -момент инерции молекулы.

 

Электронные молекулярные спектры лежат в видимой и ультрафиолетовой части спектра(УФ),

Колебательные спектры – в инфракрасном диапазоне(ИК)

Вращательные спектры – в микроволновом диапазоне (СВЧ).

12) Электрон в периодическом поле кристаллической решетки. Уравнение Шредингера, волновая функция, спектр энергий.

Взаимодействие атомов приводит не только к образованию молекул.но и к макроскопическим твердым телам и жидкостям. Кристалл характеризуется дальним порядком - регулярным расположением атомов в кристаллической решетке. Кристалл обладает колебательными уровнями энергии и также электронными уровнями. Электроны во внутренних замкнутых оболочках атомов прочно связаны со своими ядрами. Электроны во внешних незамкнутых оболочках атомов могут быть свободно перемещаются по кристаллу. Тогда говорят, что они коллективизированы по кристаллу. Эти электроны называются электронами проводимости. Считаем, что они не взаимодействуют друг с другом. Поэтому можно рассматривать движение одного электрона в периодическом электрическом кристаллическом поле решетки.

Уравнение Шредингера принимает вид

Условие периодичности для потенциала

где -произвольный период решетки.

Тогда волновая функция имеет следующую структуру

Энергия электрона

Где - дискретное число.

Волновой вектор электрона определен с точность до периода обратной решетки . Так как где -импульс по оси Х. получаем где .

Электронное состояние распадается на группы (зоны), которые нумеруются числами : , ,

Каждая зона содержит N уровней (равных числу атомов), которые характеризуются различными значениями .

Эти зоны допустимых значений энергии отделены запрещенными областями энергии, которые недопустимы для электрона.

13)

Зонная теория объясняет электрическую проводимость металлов, диэлектриков и полупроводников.

Зонная диаграмма –это графическая диаграмма распределения уровней энергии кристалла. Она состоит из зоны проводимости заполненной электронами остова, запрещенной зоны («энергетическая щель»в спектре энергий)где нет разрешенных уровней энергии, зоны проводимости состоящей из уровней энергии для коллективизированных электронов. См. рис.8 Зонные диаграммы металлов. полупроводников, и диэлектриков. Рис.9 Распределение электронного заряда в твердых телах.

 

 

Рис8 Зонные диаграммы металлов. полупроводников, и диэлектриков.

15) Капельная модель ядра предложена Бором и Вейцзейкером (1935г) относится к 1 группе. Ядро представляется в виде капли заряженной жидкости громадной плотности.

Поскольку для всех ядер радиус ядра R = r0 A 1/3, масса ядра , объем сферического ядра то

 

концентрация нуклонов

нукл / см 3, (1.12)

плотность ядерного вещества

г / см 3, (1.13)

среднее расстояние между нуклонами

см. (1.14)

Пространственные размеры нуклона rN~ 0,45 10-13 см. Сравнивая его с средним расстоянием между нуклонами находим, что нуклоны заполняют 2% объема всего ядра. Поэтому нуклоны сохраняют свои свойства, несмотря на насыщение ядерных сил.

 

Полуэмпирическая формула для энергии связи ядра Есв=

первое слагаемое в формуле (1.15) это энергия пропорциональная объему ядра V~R3~A.; второе слагаемое – это энергия поверхностных нуклонов ядра S~R2~A2/3,третье слагаемое – кулоновская энергия отталкивания протонов ядра Z2/R~ Z2/A1/3. Слагаемые, которые не объясняются капельной моделью: четвертое слагаемое – энергия симметрии ~ (N - Z)2/ A относительной мере отклонения от равенства протонов и нейтронов в ядре; пятое слагаемое – энергия парных корреляций между одноименными нуклонами

 

 

Модель ядерного ферми газа слайд4

Движение нуклонов(фермионов) происходит в поле усредненной потенциальной яме с шириной радиуса ядра

Максимальная скорость нуклона в ядре , где с = 3 108 м/с –скорость света.

Максимальная кинетическая энергия нуклона Мэв.

Средняя энергия связи нуклона в ядре ~ 8 Мэв

Таким образом, оценка глубины потенциальной ямы для нуклонов в ядре в модели ядерного ферми- газа U0 = 32+8 = 40 Мэв.

Оболочечная модель ядра слайд5

Ядро как систему нуклонов, движущихся независимо в потенциальном поле, создаваемом другими нуклонами.

В ядрах, как правило, осуществляется сильная j- j связь: орбитальный момент l и спин s векторно складываются в полный угловой момент нуклона j= l+ s, а векторы моментов отдельных нуклонов складываются в полный угловой момент ядра I.

Состояние нуклона в сферическом ядре полностью характеризуется четырьмя квантовыми числами (n,l,j,m).

 

Главное квантовое числоn =1,2,3,... нумерует уровни энергии Е,

орбитальное квантовое числоl =0,1,2,3,… n -1 нумерует орбитальный момент l,

квантовое числоj = l нумерует полный угловой момент нуклона j,

квантовое число (всего 2j+1 значение) нумерует проекцию полного углового момента на ось квантования. Согласно одночастичной модели ядра нуклоны данного сорта (протоны и нейтроны) заполняют j - уровень (свою подоболочку) согласно принципу минимума энергии и принципу Паули (в каждом квантовом состоянии один нуклон).

 

16) Свойства ядерных сил слайд6

1.Ядерные силы между нуклонами короткодействующие. Rвз= см

2.Ядерные силы являются силами притяжения и на расстояниях в 1 ферми в раз больше кулоновских сил отталкивания протонов в ядре.

3.Ядерные силы имеют нецентральный (тензорный) характер, т.е. зависят от взаимного расположения нуклонов.

4.Потенциал ядерных сил зависит от взаимной ориентации спинов взаимодействующих частиц

5. Ядерные силы обладают свойством насыщения

6.Ядерные силы обладают свойством зарядовой независимости (изотопической инвариантности).

7.Ядерные силы имеют обменный характер. Нуклоны взаимодействуя обмениваются координатами, спинами. и зарядами. π-мезон является квантом ядерного взаимодействия при низких энергиях.

8.Большая интенсивность и отталкивательный характер ядерных сил при очень малых расстояниях () следует из наличия внутри нуклонов массивных заряженных частиц (кварков).

Дейтрон - стабильное связанное состояние протона и нейтрона, ядро изотопа водорода атома дейтерия. Обозначается или . В системах нейтрон-нейтрон, протон-протон связанных состояний нетп. Основные свойства: масса М = 2,0135 а.е.м., спин =1, изоспин Т=0, энергия связи Eсв=2,24579 Мэв, магнитный момент μ = 0,8574 μB, электрический квадрупольный момент Q =2,859 10-27 см 2. среднеквадратичный радиус =1,963 10 -13 см. Четность дейтрона положительна .Нуклоны в дейтроне находятся в триплетном состоянии .

Дейтрон в первом приближении является сферически симметричным ядром, если принять потенциальную энергии в виде потенциала Саксона – Вудса (потенциальная яма с плоским дном и размытым краем)

, где , δ = 0,55 Фм. (1.18)

Энергия связи 2,25 Мэв дает уровень энергии лежащий высоко над дном потенциальной ямы. Условием существования связанного состояния в прямоугольной потенциальной яме является неравенство Мэв см2, при см и Eсв =2,25 Мэв, глубина потенциальной ямы дейтрона Мэв. Дейтрон возбужденных состояний не имеет..

17) Радиоактивность –свойство атомных ядер самопроизвольно (спонтанно) изменять свой состав путем испускания элементарных частиц или ядерных фрагментов.

Радиоактивный распад может происходить, если данное превращение ядра энергетически выгодно,

Основные типы радиоактивности приведены в табл.1.1.

Табл. 1.1

Тип радиоактивности Вылет. часмтица Ядерная реакция Характеристика процесса
Альфа-распад α-частица Альфа-частица это ядро атома гелия: два протона+ два нейтрона
-бета-распад +бета-распад β--частица β+-частица β -- частица это ядерный электрон β+-частица это ядерный позитрон
Гамма-излучение γ-квант Вылет гамма-кванта из возбужденного ядра
Протонная радиоактивность (p)-протон Вылет из ядра протона, происходит редко
Спонтанное деление ядер -ядро -ядро Деление ядра на два осколка приблизительно одинаковые по массе и заряду
Фрагментная радиоактивность , , Вылет из ядра фрагмента в виде ядра углерода, или ядра неона, или ядра магния.

 

Альфа-распад –испускание атомным ядром, находящимся в основном (невозбужденном) состоянии α-частиц (ядер гелия ).

Основными характеристики период полураспада T 1/2, кинетическая энергия Tα и пробег в веществе Rα α-частицы в веществе.

 

Основные свойства альфа- распада

1.Альфа- распад наблюдается только у тяжелых ядер. Известно около 300 α-радиоактивных ядер

2.Период полураспада α-активных ядер лежит в громадном интервале от

1017 лет ()

и определяется законом Гейгера-Неттола

. (1.32)

например, для Z=84 постоянные A = 128,8 и B = - 50,15, Tα – кинетическая энергия α-частицы в Мэв

3.Энергии α-частиц радиоактивных ядер заключены в пределах

(Мэв)

Tα min= 1,83 Мэв (), T αmax = 11,65 Мэв (изомер

4.Наблюдается тонкая структура α-спектров радиоактивных ядер. Эти спектры дискретные. На рис.1.5. приведена схема распада ядра плутония. Спектр α -частиц состоит из ряда моноэнергетических линий, соответствующих переходам на различные уровни дочернего ядра.

6.Пробег α –частицы в воздухе при нормальных условиях

 

Rα(см) = 0,31 Tα3/2 Мэв при (4< T α<7 Мэв) (1.33)

7.Общая схема реакции α-распада

где -материнское ядро, - дочернее ядро

Энергия связи α-частицы в ядре должна быть меньше нуля, чтобы α-распад состоялся.

Есв α = <0 (1.34)

Энергия выделившейся при α-распаде E α состоит из кинетической энергии α –частицы T α и кинетической энергии дочернего ядра Tя

Eα =| Есв α | = Tα +Tя (1.35)

Кинетическая энергия α –частицы больше 98% всей энергии α-распада

 

Бета-распадом ядра называется процесс самопроизвольного превращения нестабильного ядра в ядро-изобар в результате испускания электрона (позитрона) или захвата электрона. Известно около 900 бета-радиоактивных ядер.

электронном β--распаде один из нейтронов ядра превращается в протон с испусканием электрона и электронного антинейтрино.

 

распад свободного нейтрона , Т1/2=10,7 мин;

 

распад трития , Т1/2= 12 лет.

При позитронном β+-распаде один из протонов ядра превращается в нейтрон с испусканием положительно заряженного электрона (позитрона) и электронного нейтрино

 

В случае электронного е-захвата ядро захватывает электрон с электронной оболочки (чаще К-оболочки) собственного атома.

 

Энергия β--распада лежит в интервале

()0,02 Мэв < Е β< 13,4 Мэв ().

Спектр испускаемых β-частиц непрерывен от нуля до максимального значения. Формулы для вычисления максимальной энергии бета-распадов:

, (1.42)

, (1.43)

. (1.44)

где - масса материнского ядра, - масса дочернего ядра. me –масса электрона.

Период полураспада Т1/2 связан с вероятностью бета- распада соотношением

Вероятность бета-распада сильно зависит от энергии бета-распада ( ~ Eβ 5 при Eβ >> mec 2) поэтому период полураспада Т1/2 меняется в широких пределах

 

10-2 сек < Т1/2 < 2 1015 лет

 

Бета-распад возникает в результате слабого взаимодействия- одного их фундаментальных взаимодействий.

18) Гамма-излучение возбужденных ядер и его характеристики слайд 14

Гамма-излучение ядер –коротковолновое электромагнитное излучение с длиной волны меньшей размера атома и большей размера ядра: 5 10 -14 м ≤ λ ≤ 2 10-10 м. Энергия гамма-квантов лежит в интервале 10 КэвE γ ≤20 Мэв.

Рис.1.8 Схема -распада ядра йода . Три каскадных перехода возбужденного ядра в основное состояние сопровождаются излучением трех гамма-квантов с энергиями 0,7 Мэв, 0,66 Мэв, 0,54 Мэв соответственно.

Ядро переходит с возбужденного энергетического уровня на основной уровень(одноквантовый переход). Этот радиационный переход может быть каскадным, когда снятие возбуждения происходит путем последовательного испускания кванта с промежуточных уровней энергии. Спектр γ-излучения представляют в виде распределения γ-квантов по энергиям. Энергетический спектр ядра содержит дискретную и непрерывную компоненты.

При излучении γ-кванта возбужденное ядро испытывает отдачу. Из закона сохранения импульса импульс γ-кванта ране импульсу ядра:

pγ = Pя.

Согласно закону сохранения энергии: разность между двумя уровнями энергии E 0 равна энергии гамма-кванта E γ и кинетической энергии ядра T я при отдаче:

E 0 = E γ + T я (1.46)

Кинетическая энергия ядра отдачи

Т я = Р я2/2 М я = pγ 2/2 М я = E 02/2 М я с 2E γ 2/2 М я с 2 (1.47)

мала по сравнению с энергией гамма-кванта, который уносит почти всю энергию возбуждения ядра.

 

Эффект Мёссбауэра (ядерный гамма-резонанс).слайд 15

Ядерный γ-резонанс –испускание или поглощение γ-квантов атомными ядрами в твердом теле, без изменения колебательной энергии тела (Р. Мёссбауэр, 1958 г). Мёссбауэровские переходы наблюдаются у 73 изотопов 41 элемента.

 

При испускании или поглощении γ-кванта свободное неподвижное ядро приобретает импульс Р = Е γ / с, где Е γ –энергия γ-кванта. Энергия поступательного движения свободного ядра Тя = Р 2/2 = E 02/2 М я с 2. Линии испускания и поглощения γ-квантов атомными ядрами в газах отличаются на величину 2 Т, и становятся широкими за счет теплового движения и эффекта Доплера.

Энергия отдачи закрепленного ядра Тя уменьшается практически до нуля. Число соседних атомов N~108. Доплеровская ширина γ –линий Δ =2(ТяkBT)1/2 при температуре Т =77К, также уменьшается. Остается естественная ширина линии Г = ћ/τ.

Спектрометр для наблюдения эффекта Мёссбауэра состоял из источника γ-квантов, резонансного поглотителя и детектора γ-квантов. Источнику γ-квантов - изотопу иридия в возбужденном состоянии () сообщается скорость v относительно поглотителя. Энергия γ-квантов (Е γ = 129 кэв) за счет эффекта Доплера меняется на величину Δ Е γ= E 0 v / c. Скорости в интервале 0,1÷10 см приводят к смещению линии на величину Г.. Поглотитель (Иридий) содержит те же ядра, что и источник, но в основном состоянии. Детектор γ-квантов считает число γ-квантов в единицу времени в зависимости от скорости источника. Если скорость источника велика, линия испускания далеко от линии поглощения и число регистрируемых γ-квантов постоянно. При малых скоростях источника линия источника проходит через линию поглощения, число регистрируемых γ-квантов падает, наблюдается резонансное поглощение. Таким образом, плавно меняя скорость, определяют местоположение и форму мёссбауэровской линии.

19) Ядерная реакция – процесс взаимодействия ядра и налетающей частицы, приводящий к преобразованию ядра и вылету из него других частиц. Это основной метод изучения структуры ядра, получения новых изотопов и элем



Поделиться:




Поиск по сайту

©2015-2024 poisk-ru.ru
Все права принадлежать их авторам. Данный сайт не претендует на авторства, а предоставляет бесплатное использование.
Дата создания страницы: 2016-04-27 Нарушение авторских прав и Нарушение персональных данных


Поиск по сайту: