41. В КАКОМ ИЗ ПРЕДСТАВЛЕННЫХ НА ДИАГРАММЕ Р,V ПРОЦЕССОВ С
ИДЕАЛЬНЫМ ГАЗОМ ТЕХНИЧЕСКАЯ РАБОТА РАВНА ДЕФОРМАЦИОННОЙ
Деформационная работа изотермического процесса равна
 или  .
|
Техническая работа этого процесса равна деформационной, так как
 или  .
|
Рис. 3.3. Изотермический процесс в различных
координатах.
42. ТЕХНИЧЕСКАЯ РАБОТА ПОЛИТРОПНОГО ПРОЦЕССА
lтех = nl.
43. ПОКАЗАТЕЛЬ ПОЛИТРОПНОГО ПРОЦЕССА, ИЗОБРАЖЕННОГО НА
ДИАГРАММЕ Т,S, ЛЕЖИТ В ПРЕДЕЛАХ
Расположение политропных процессов.
44. ДЕФОРМАЦИОННАЯАЯ РАБОТА ПОЛИТРОПНОГО ПРОЦЕССА
Из формулы pvn = const видно, что техническая работа политропного процесса в n раз больше деформационной: lтех = nl.
Тема №5
45. ВПУСК ГАЗА В КОМПРЕССОР
Впуск и выпуск газа происходят через всасывающий 3 и нагнетательный 4 клапаны, срабатывающие автоматически.
При движении поршня вправо открывается вса-сывающий клапан 3 и в цилиндр поступает газ при давлении p1 Наполнение цилиндра (штриховая линия с–1) –– не термодинамический процесс, так как меня-ется масса газа без изменения его параметров.
46. ВЫПУСК ГАЗА ИЗ КОМПРЕССОРА
При обратном ходе поршня и закрытых клапанах происходит термодинамический процесс сжатия газа до давления р2 (процесс /– 2). Сжатие заканчивается, когда давление газа в цилиндре превысит давление в резервуаре р2. Тогда открывается нагнетательный клапан 4 и при дальнейшем движении поршня влево газ вытесняется из цилиндра в резервуар (процесс 2 – d).
47. СЖАТИЕ ГАЗА В КОМПРЕССОРЕ
Сжатие газа в компрессоре может протекать по изотерме 1–2, политропе /–2' (чаще всего) либо адиа-бате 1–2" (
48. РАСШИРЕНИЕ ГАЗА ИЗ ВРЕДНОГО ПРОСТРАНСТВА КОМПРЕССОРА
При движении поршня от верхней мёртвой точки к нижней этот газ расширяется до давления p 1 (процесс 3 – 4).
49. РАБОТА КОМПРЕССОРА ЗАВИСИТ ОТ
Удельная теоретическая работа сжатия lк не зави-сит от наличия вредного пространства, если процессы сжатия 1-2 и расширения 3–4 описываются одинаковыми уравнениями. Тогда работа сжатия газа, оставшегося во вредном пространстве, возвращается при его расширении. Из-за потерь влияние вредного пространства увеличивает удельную работу сжатия.
50. ПРИ СЖАТИИ ГАЗА В КОМПРЕССОРЕ НАИБОЛЕЕ ВЫГОДНО
наименьшая работа затрачивается при изотермическом сжатии, оно — самое выгодное, если сжатый газ используется при температуре окружающей среды.
51. ПРИ НАЛИЧИИ ВРЕДНОГО ПРОСТРАНСТВА ПРОИЗВОДИТЕЛЬНОСТЬ КОМПРЕССОРА
Вредное пространство уменьшает производительность компрессора тем заметнее, чем больше отношение объёма этого пространства Vс к объёму Vh, описываемому поршнем, либо чем больше отношение давлений p2/p1.
52. ВЛИЯНИЕ ВРЕДНОГО ПРОСТРАНСТВА НА ПРОИЗВОДИТЕЛЬНОСТЬ КОМПРЕССОРА
Из-за потерь влияние вредного пространства увеличивает удельную работу сжатия.
53. МНОГОСТУПЕНЧАТОЕ СЖАТИЕ ГАЗА В КОМПРЕССОРЕ С ПРОМЕЖУТОЧНЫМ-
ОХЛАЖДЕНИЕМ ГАЗА МЕЖДУ СТУПЕНЯМИ ОБЕСПЕЧИВАЕТ
Многоступенчатое сжатие уменьшает потерю про-изводительности от наличия вредного пространства
54. ПРОМЕЖУТОЧНОЕ ОХЛАЖДЕНИЕ ГАЗА МЕЖДУ СТУПЕНЯМИ КОМПРЕССОРА ОБЕСПЕЧИВАЕТ
промежуточное охлаждение газа уменьшает работу сжатия и температуру конца сжатия. Снижение этой температуры улучшает смазку цилиндра и поршня.
Тема №6
55. ПРОЦЕСС НАЗЫВАЕТСЯ ОБРАТИМЫМ, ЕСЛИ
обратимый процесс, в результате чего одно из тел возвращается в исходное состояние, то одновременно с ним второе тело также вернётся в исходное состояние.
56. ПРОЦЕСС НАЗЫВАЕТСЯ НЕОБРАТИМЫМ, ЕСЛИ
Все самопроизвольные термодинамические процессы называются необратимыми и характеризуются тем, что после их совершения система и окружающая среда не могут вернуться в начальное состояние за счет эффекта, полученного в процессе.
57. САМАЯ ОБЩАЯ ФОРМУЛИРОВКА ВТОРОГО ЗАКОНА ТЕРМОДИНАМИКИ ГЛАСИТ
любой самопроизвольный процесс необратим.
58. ФОРМУЛИРОВКА ВТОРОГО ЗАКОНА ТЕРМОДИНАМИКИ, ДАННАЯ КЛАУЗИУСОМ, ГЛАСИТ
теплота не может сама переходить от более холодного тела к более нагретому.
59. ФОРМУЛИРОВКА ВТОРОГО ЗАКОНА ТЕРМОДИНАМИКИ, ДАННАЯ КАРНО, ГЛАСИТ
для осуществления кругового процесса необходимо иметь не менее двух источников теплоты разной температуры.
60. ФОРМУЛИРОВКА ВТОРОГО ЗАКОНА ТЕРМОДИНАМИКИ, ДАННАЯ ПЛАНКОМ, ГЛАСИТ
нельзя построить периодически действующую машину, действие которой сводилось бы к поднятию груза и охлаждению источника теплоты.
61. РАВЕНСТВО TdS = Q СООТВЕТСТВУЕТ МАТЕМАТИЧЕСКОМУ ВЫРАЖЕНИЮ ВТОРОГО ЗАКОНА ТЕРМОДИНАМИКИ ДЛЯ
Таким образом, при любых процессах, протекающих в изолирован-ной системе, энтропия системы не может уменьшаться (dSсист ≥ 0). Ана-литическое выражение второго закона термодинамики часто записывают в виде ТdS ≥ δQ.
62. РАВЕНСТВО TdS Q СООТВЕТСТВУЕТ МАТЕМАТИЧЕСКОМУ ВЫРАЖЕНИЮ ВТОРОГО ЗАКОНА ТЕРМОДИНАМИКИ ДЛЯ
Если изолированная система не находится в равновесии, то в ней будут происходить необратимые процессы до тех пор, пока энтропия си-стемы может увеличиваться. Равновесию соответствует максимум энтро-пии, и это условие можно записать математически в виде
dS = 0, d2S < 0.
63. ДЛЯ ПРЯМОГО ЦИКЛА СПРАВЕДЛИВО СООТНОШЕНИЕ
,
q пр= q 1+ q 2= q 1 – | q 2| > 0 .
64. ДЛЯ ОБРАТНОГО ЦИКЛА СПРАВЕДЛИВО СООТНОШЕНИЕ
,
| q 2|> q 0,
65. В ПРЯМОМ ЦИКЛЕ ПОДВОД ТЕПЛОТЫПРОИСХОДИТ
При рассмотрении прямого цикла на диаграммеТ,s (рис. 4.2а) видно, что необходимо подводить теплоту к рабочему телу и отводить теплоту. Площадь а–1-с–2–b изображает подведенную теплоту q1, а меньшая площадь b–2–d–1–а — отведенную q2. Площадь ограниченная кривой цикла 1–с–2–d–1, на диаграммеТ,s изображает теплоту, эквивалентную работе цикла
qпр = q1 + q2 = q1 – |q2| > 0. (4.12)
В прямом цикле среднее значение температуры при подводе теплоты выше, чем при её отводе. Действительно, для кругового обратимого процесса
Поскольку q1 > |q2|, равенство (4.13) выполняется при условии Т1ср > Т2ср. Таким образом, второй закон термодинамики говорит о соотношении значений температуры горячего и холодного источников теплоты. В этом видна связь данного закона с теорией тепловых двигателей.
66. В ОБРАТНОМ ЦИКЛЕ ПОДВОД ТЕПЛОТЫПРОИСХОДИТ
В обратном цикле на диаграммеТ,s (рис. 4.2б) меньшая площадь а–1–с–2–d изображает теплоту q0, подведенную к рабочему телу от охла-ждаемого объекта, а бóльшая b–2–d–1–а — теплоту q2, отведенную от ра-бочего тела в окружающую среду. В этом цикле |q2| > q0, средняя темпера-тура при подводе теплоты меньше, чем при отводе, а суммарные значения теплоты и работы отрицательны.
67. КАКИЕ ИЗ ПРИВЕДЕННЫХ НИЖЕ ВЫРАЖЕНИЙ СООТВЕТСТВУЮТ
ИСХОДНОМУ ОПРЕДЕЛЕНИЮ ТЕРМИЧЕСКОГО КПД ЦИКЛА?
Это отношение работы, совершенной в прямом обратимом цикле, к теплоте, подведенной к рабочему телу,
| ,
| (4.14) |
68. КАКИЕ ИЗ ПРИВЕДЕННЫХ НИЖЕ ВЫРАЖЕНИЙ СООТВЕТСТВУЮТ
ОПРЕДЕЛЕНИЮ ХОЛОДИЛЬНОГО КОЭФФИЦИЕНТА?
,