Нормальное распределение вероятностей особенно часто используется в статистике. Нормальное распределение дает хорошую модель для реальных явлений, в которых:
1) имеется сильная тенденция данных группироваться вокруг центра;
2) положительные и отрицательные отклонения от центра равновероятны;
3) частота отклонений быстро падает, когда отклонения от центра становятся большими.
Механизм, лежащий в основе нормального распределения, объясняемый с помощью так называемой центральной предельной теоремы, можно образно описать следующим образом. Представьте, что у вас имеются частицы цветочной пыльцы, которые вы случайным образом бросили в стакан воды. Рассматривая отдельную частицу под микроскопом, вы увидите удивительное явление — частица движется. Конечно, это происходит, потому что перемещаются молекулы воды и передают свое движение частицам взвешенной пыльцы.
Но как именно происходит движение? Вот более интересный вопрос. А это движение очень причудливо!
Имеется бесконечное число независимых воздействий на отдельную частицу пыльцы в виде ударов молекул воды, которые заставляют частицу двигаться по весьма странной траектории. Под микроскопом это движение напоминает многократно и хаотично изломанную линию. Эти изломы невозможно предсказать, в них нет никакой закономерности, что как раз и соответствует хаотическим ударам молекул о частицу. Взвешенная частица, испытав удар молекулы воды в случайный момент времени, меняет направление своего движения, далее некоторое время движется по инерции, затем вновь попадает под удар следующей молекулы и так далее. Возникает удивительный бильярд в стакане воды!
Поскольку движение молекул имеет случайное направление и скорость, то величина и направление изломов траектории также совершенно случайны и непредсказуемы. Это удивительное явление, называемое броуновским движением, открытое в XIX веке, заставляет нас задуматься о многом.
Если ввести подходящую систему и отмечать координаты частицы через некоторые моменты времени, то как раз и получим нормальный закон. Более точно, смещения частицы пыльцы, возникающие из-за ударов молекул, будут подчиняться нормальному закону.
Впервые закон движения такой частицы, называемого броуновским, на физическом уровне строгости описал А. Эйнштейн. Затем более простой и интуитивно ясный подход развил Ленжеван.
Математики в XX веке посвятили этой теории лучшие страницы, а первый шаг был сделан 300 лет назад, когда был открыт простейший вариант центральной предельной теоремы.
В теории вероятности центральная предельная теорема, первоначально известная в формулировке Муавра и Лапласа еще в XVII веке как развитие знаменитого закона больших чисел Я. Бернулли (1654-1705) (см. Я. Бернулли (1713), ArsConjectandi), в настоящее время чрезвычайно развилась и достигла своих высот. в современном принципе инвариантности, в создании которого существенную роль сыграла русская математическая школа. Именно в этом принципе находит свое строгое математическое объяснение движение броуновской частицы.
Идея состоит в том, что при суммировании большого числа независимых величин (ударов молекул о частицы пыльцы) в определенных разумных условиях получаются именно нормально распределенные величины. И это происходит независимо, то есть инвариантно, от распределения исходных величин. Иными словами, если на некоторую переменную воздействует множество факторов, эти воздействия независимы, относительно малы и слагаются друг с другом, то получаемая в итоге величина имеет нормальное распределение.
Например, практически бесконечное количество факторов определяет вес человека (тысячи генов, предрасположенность, болезни и т. д.). Таким образом, можно ожидать нормальное распределение веса в популяции всех людей.
Если вы финансист и занимаетесь игрой на бирже, то, конечно, вам известны случаи, когда курсы акций ведут себя подобно броуновским частицам, испытывая хаотические удары многих факторов.
<="" img="" style="padding: 0px; margin: 0px; border: none;">
<="" img="" style="padding: 0px; margin: 0px; border: none;">
Формально плотность нормального распределения записывается так:
<="" img="" style="padding: 0px; margin: 0px; border: none;">
где а и õ2 — параметры закона, интерпретируемые соответственно как среднее значение и дисперсия данной случайной величины (ввиду особой роли нормального распределения мы будем использовать специальную символику для обозначения его функции плотности и функции распределения). Визуально график нормальной плотности — это знаменитая колоколообразная кривая.
Соответствующая функция распределения нормальной случайной величины 
<="" img="" style="padding: 0px; margin: 0px; border: none;">(а,õ2) обозначается Ф(x; a,õ2) и задается соотношением:
<="" img="" style="padding: 0px; margin: 0px; border: none;">
Нормальный закон с параметрами а = 0 и õ2 = 1 называется стандартным.
Обратная функция стандартного нормального распределения, примененная к величине z, 0<z< 1, называется пробит-преобразованием z, или просто пробитом z.
Воспользуйтесь вероятностным калькулятором STATISTICA, чтобы по х вычислить z и наоборот.
Основные характеристики нормального закона:
Среднее, мода, медиана: Е <="" img="" style="padding: 0px; margin: 0px; border: none;">=xmod=xmed=a;
Дисперсия: D <="" img="" style="padding: 0px; margin: 0px; border: none;">=õ2;
Ассиметрия: 
<="" img="" style="padding: 0px; margin: 0px; border: none;">
Эксцесс: 
<="" img="" style="padding: 0px; margin: 0px; border: none;">
<="" img="" style="padding: 0px; margin: 0px; border: none;">
Из формул видно, что нормальное распределение описывается двумя параметрами:
а — mean — среднее;
õ— stantarddeviation — стандартное отклонение, читается: «сигма».
Иногда с тандартное отклонение называют среднеквадратическим отклонением, но это уже устаревшая терминология.
Приведем некоторые полезные факты относительно нормального распределения.
Среднее значение определяет меру расположения плотности. Плотность нормального распределения симметрична относительно среднего. Среднее нормального распределения совпадает с медианой и модой (см. графики).
<="" img="" style="padding: 0px; margin: 0px; border: none;">
Плотность нормального распределения с дисперсией 1 и средним 1
<="" img="" style="padding: 0px; margin: 0px; border: none;">
Плотность нормального распределения со средним 0 и дисперсией 0,01
<="" img="" style="padding: 0px; margin: 0px; border: none;">
Плотность нормального распределения со средним 0 и дисперсией 4
При увеличении дисперсии плотность нормального распределения расплывается или растекается вдоль оси ОХ, при уменьшении дисперсии она, наоборот, сжимается, концентрируясь вокруг одной точки — точки максимального значения, совпадающей со средним значением. В предельном случае нулевой дисперсии случайная величина вырождается и принимает единственное значение, равное среднему.
Полезно знать правила 2- и 3-сигма, или 2- и 3-стандартных отклонений, которые связаны с нормальным распределением и используются в разнообразных приложениях. Смысл этих правил очень простой.
Если от точки среднего или, что то же самое, от точки максимума плотности нормального распределения отложить вправо и влево соответственно два и три стандартных отклонения (2- и 3-сигма), то площадь под графиком нормальной плотности, подсчитанная по этому промежутку, будет соответственно равна 95,45% и 99,73% всей площади под графиком (проверьте на вероятностном калькуляторе STATISTICA!).
Другими словами, это можно выразить следующим образом: 95,45% и 99,73% всех независимых наблюдений из нормальной совокупности, например размеров детали или цены акций, лежит в зоне 2- и 3-стандартных отклонений от среднего значения.