Постулат 2. Измерения физических величин и операторные уравнения на собственные значения эрмитовых операторов
Формулировка:
Разрешёнными значениями динамической переменной являются те, что являются собственными значениями эрмитова оператора данной динамической переменной:
(5.3)
Операторные уравнения являются математическими образами измерений. Операторы удобно рассматривать в качестве образов макроскопических приборов. Выражения для операторов основных динамических переменных. Оператор импульса и его rомпоненты (из формулы бегущей волны де Бройля). Операторы координат и оператор потенциальной энергии совпадают с самими этими переменными. Взаимосвязь операторов различных динамических переменных определяется тем, что они отображают макроскопическое устройство приборов. Операторы момента импульса одной частицы и его компонент имеют вид 
, оператор кинетической энергии единственной частицы равен 
, а для системы нескольких частиц представляет собою сумму вида 
. Радиус-вектор частицы 
, и его оператор представляет собой просто множитель перед волновой функцией, т.е. имеет вид: 
. Оператор потенциальной энергии это также просто множитель перед волновой функцией U (r)×, оператор полной энергии – гамильтониан складывается из операторов кинетической и потенциальной энергии: 
. (5.4) Принимается, что 
и операторы всех прочих динамических переменных построены из этих двух по формулам классической механики.
Причина классической схемы взаимосвязи кроется в том, что операторы являются образами макроскопически устроенных приборов, а конструкционные компоненты которых подчиняются законам классической (макроскопической) физики.
Состояния и волновые функции, соответствующие определённым квантованным значениям физически наблюдаемой величины - тем, которые непосредственно проявляются в измерениях, называются чистыми.
Постулат 3. Уравнения Шрёдингера (временное и стационарное)
Формулировка:
Волновые функции, описывающие возможные состояния изменяющейся во времени физической системы, являются решениями временного уравнения Шрёдингера:
(5.5)
Для стационарной системы уравнение Шрёдингера принимает вид операторного уравнения на собственные значения гамильтониана:
(5.6)
Обратимся к стационарнымсистемам. Введём гамильтониан, не зависящий от времени, и получится стационарное уравнение Шрёдингера. Выявим смысл комплексного сопряжения волновых функций как признак механической обратимости во времени решений уравнения Шрёдингера:
Результат (5.9)- это стационарное уравнение Шрёдингера. Оно представляет собой операторное выражение закона сохранения энергии стационарной системы. Это чисто пространственная часть общего решения. Временная часть описывает периодический процесс.
Внимание! Операция комплексного сопряжения временной компоненты волновой функции состоит в замене знака перед аргументом - временем в показателе комплексной экспоненты. Эта простая алгебраическая операция совершенно идентична простой замене знака перед переменной времени. Получается, что при изменении отсчёта времени на обратное, не изменяются законы, которым починяется физическая система. Это важнейший результат, состоящий в том, что уравнение Шрёдингера описывает процессы, обратимые во времени.
Постулат 4. Суперпозиция состояний. Состояния чистые и смешанные. Математические и физические основания принципа суперпозиции
Формулировка 1 (скорее математическая):
Если две волновые функции fp и fq являются решениями операторного уравнения на собственные значения, то их линейная комбинация F=cpfp+ cqfq также является его решением.
Истоки этой формулировки лежат в теории дифференциальных уравнений.
Формулировка 2 (скорее физическая):
Если система может находиться в состояниях с волновыми функциями fp и fq, то она может находиться и в состоянии с волновой функцией F=cpfp+ cqfq.
Истоки этой формулировки происходят из убеждения, что до опыта нельзя предсказать, в каком состоянии находится система, а потому приходится допустить для неё сразу все возможности.
Речь о тех функциях, что совокупность которых образует спектр собственных функций эрмитова оператора (оператора динамической переменной). Эта ситуация может быть распространена на любое число собственных функций линейного самосопряжённого оператора: 
Этот постулат называется принципом суперпозиции состояний и допускает обобщение на любое число собственных функций, образующих спектр эрмитова оператора. Функции f k отвечают так называемым чистым состояниям, а их суперпозиция F - смешанному состоянию.