Условие задания №2: Водяной пар, имеющий начальное давление P1 и температуру t1 или степень сухости x1 дросселируется в трубопроводе до давления P2. Построить в iS – диаграмме условный процесс дросселирования водяного пара. Определить температуру, энтальпию, энтропию и внутреннюю энергию пара в конце процесса дросселирования.
Решение: Находим iS – диаграмме (См. рисунок 4) начальное состояние пара, имеющий начальное давление P1 и температуру t1 или степень сухости x1 (т. 1, рисунок 5) и проводим через найденную точку горизонтальную линию постоянного теплосодержания. В пересечении с изобарой P2, находим точку 2, характеризующее конечное состояние пара, температуру t2, энтальпию, энтропию определяют по iS – диаграмме, как координаты точки 2. Изменение внутренней энергии пара в конце процесса дросселирования определяется по методике предыдущего задания (См. пункт 2.4)
Рисунок 5 – Процесс дросселирования водяного пара
Рассматривая процесс дросселирования водяного пара, можно сделать выводы на основании графика этого процесса в is-диаграмме (рисунок 5). Из него видно, что влажный пар в области умеренных давлений (точка 1) при дросселировании подсушивается, сухой насыщенный пар (точка 2) перегревается, а перегретый (точка 3) увеличивает свой перегрев (точка 4).
Процесс теплопередачи
Теплопередача - физический процесс передачи тепловой энергии от более горячего тела к менее горячему либо непосредственно (при контакте), либо через разделяющую (тела или среды) перегородку из какого-либо материала. Когда физические тела одной системы находятся при разной температуре, то происходит передача тепловой энергии, или теплопередача от одного тела к другому до наступления термодинамического равновесия. Самопроизвольная передача тепла всегда происходит от более горячего тела к более холодному, что является следствием второго закона термодинамики.
Вопросы передачи теплоты, или теплового обмена, являются основными вопросами отопительной техники. Необходимым условием теплообмена между телами или веществами является наличие разности температур. Чем больше эта разность, тем интенсивнее происходит теплообмен. Различают три вида передачи теплоты: а) теплопроводностью, или кондукцией; б) конвекцией, или переносом теплоты движущимися частицами вещества; в) лучеиспусканием, или радиацией. В большинстве случаев в различных тепловых процессах имеют место одновременно все три вида теплопередачи с преобладанием какого-либо из них.
Передача теплоты теплопроводностью. Такая передача осуществляется при непосредственном соприкосновении каких-либо двух тел или веществ. Теплопередача происходит внутри самого тела или вещества, которое проводит теплоту. В отопительной технике теплопередача теплопроводностью играет большую роль. Теплопроводность обусловлена различием температур отдельных частей тела, поэтому можно считать, что распространение теплоты неразрывно связано с распределением температуры. Температурное поле, изменяющееся с течением времени, называют неустановившимся, или нестационарным. Если же температурное поле не меняется, его называют установившимся, или стационарным. Для характеристики процесса распространения теплоты вводят понятие о тепловом потоке. Тепловой поток Q - это количество теплоты W, Дж, проходящей за время т, с, через данную поверхность в направлении нормали к ней:
| (1) |
где Q - Тепловой поток; Вт.
Если количество переданной теплоты W отнести к площади поверхности F и времени т, то получим величину
| (2) |
где q - плотность теплового потока, или удельный тепловой поток; Вт/м2.
Рассмотрим стационарный процесс распространения теплоты через однородную плоскую однослойную стенку (Рисунок 6, а).
Рисунок 6 - Передача теплоты через плоскую стенку: а - однослойную;
Б – многослойную
Из закона распространения теплоты путем теплопроводности (закона Фурье) следует:
| (3) |
где W - количество переданной теплоты, Дж;
λ - коэффициент пропорциональности, называемый коэффициентом теплопроводности, Вт/(м·К);
tсl - температура одной поверхности стенки, К;
tсll - температура другой поверхности стенки, К;
δ - толщина стенки, м;
F - площадь поверхности стенки, м2;
τ - время, с.
Отсюда
| (4) |
т.е. коэффициент теплопроводности численно равен количеству теплоты, которое проходит в единицу времени (1с) в теле через единицу поверхности (1 м2) при падении температуры на 1 К на 1 м пути теплового потока.
Если обе части уравнения (3) разделить на Ft, получим:
| (5) |
Или
| (6) |
где δ/λ - термическое сопротивление теплопроводности.
Таким образом, плотность теплового потока q прямо пропорциональна разности температур на поверхностях стенки и обратно пропорциональна термическому сопротивлению теплопроводности.
Коэффициент теплопроводности λ у различных материалов неодинаков и зависит от их свойств, а у газообразных и жидких веществ - от плотности, влажности, давления и температуры этих веществ. При технических расчетах значения λ выбирают по соответствующим справочным таблицам.
Рассмотрим теперь процесс передачи теплоты через многослойную стенку.
На рисунке 6, б изображена плоская стенка, состоящая из трех слоев, указаны промежуточные температуры на границах этих слоев, а также толщина слоев и значения коэффициентов теплопроводности для каждого слоя. При стационарном режиме тепловой поток, проходящий через каждый отдельный слой, будет один и тот же. Тогда для каждого слоя в соответствии с формулой (6) можно записать:
|
Отсюда
|
Сложив правые и левые части этих уравнений, получим:
|
Следовательно, плотность теплового потока многослойной стенки
| (7) |
Из записанных уравнений для трех разностей температур можно получить формулы для вычисления промежуточных температур. Например:
| 
|