Рассмотрим частные случаи нахождения точки МЦС.
1. Если плоское движение осуществляется путем качения цилиндрического тела по поверхности другого тела без скольжения, причем второе тело неподвижно, то точка касания Р имеет в данный момент времени скорость, равную нулю, следовательно, является МЦС (рис. 6.13, а), тело мгновенно вращается относительно точки касания Р.
Иначе говоря, Если на перпендикуляре к вектору скорости есть точка, скорость в которой равна нулю, то эта точка будет точкой МЦС.
Рис. 6.13
2. Если в двух точках А и В твердого тела , при этом прямая АВ, соединяющая эти точки, не перпендикулярна векторам и
(рис. 6.13, б), то перпендикуляры к и к пересекутся в в бесконечности, т.е. точка МЦС , тогда Из общей теоремы кинематики имеем, что (), тогда . Следовательно, скорости всех точек тела в данный момент равны между собой по модулю и по направлению, твердое тело движется мгновенно поступательно. Примгновенно поступательном движении угловая скорость тела равна нулю, угловое ускорение не всегда равно нулю.
3. Если в двух точках А и В твердого тела , при этом прямая АВ, соединяющая эти точки, перпендикулярна векторам и и , (рис. 6.13, в, г) то положение точки МЦС определяется построениями, показанными на рис. 6.13 в, г, тело имеет мгновенно-вращательное движение вокруг точки МЦС ( точка Р). При этом модули скоростей точек тела связаны соотношением
.
Механизмы
Рис. 6.14 | Маятник Максвелла.Маятник Максвелла состоит из диска радиусом , на который намотана нерастяжимая нить, конец которой закреплен в точке А (рис. 6.14). Вычислим скорости на ободе диска, если известна скорость его центра . Свяжем декартову систему координат с центром диска. Скорость центра диска параллельна оси . Ось проходит через точку . Нить неподвижна, следовательно . |
Следовательно, точка Р является точкой МЦС. Модули скоростей точек диска связаны соотношением
.
Кривошипно – шатунный механизм. Кривошипно – шатунный механизм состоит из кривошипа ОА, шатуна АВ и ползуна В (рис. 6.15).
Рис. 6.15 | Кривошип ОА длиной вращается в плоскости относительно неподвижной точки с угловой скоростью и угловым ускорением . Совместим декартову систему координат с точкой О. Вычислим скорость ползуна . Имеем: |
(м/с).
Вектор скорости направлен перпендикулярно ОА в сторону вращения кривошипа (рис. 6.15). Ползун В движется поступательно вдоль дорожек, следовательно скорость ползуна направлена по оси . Скорости в точках А и В шатуна АВ не параллельны, следовательно шатун совершает плоскопараллельное движение. Восстановим перпендикуляры к векторам и . Точка МЦС (точка Р) лежит на их пересечении
(рис. 6.15). Все точки шатуна мгновенно движутся по окружностям соответствующих радиусов с центром вращения в точке МЦС (точка А – по радиусу , точка В – по радиусу , при этом угловая скорость вращения шатуна и модули скоростей точек шатуна связаны соотношением:
Скорость ползуна (скорость в точке В):
.
Рассмотрим частные случаи.
1. Движение шатуна в момент времени, когда угол
(рис. 6.16, а).
Вектор скорости кривошипа в точке А ( ) направлен по оси . Восстановим перпендикуляры к векторам и . Точка МЦС (точка Р) лежит на их пересечении и совпадает с точкой В. Следовательно, точка В является в этом положении механизма точкой МЦС, тогда . В этом положении шатун АВ совершает мгновенное вращение вокруг мгновенно неподвижной точки В с угловой скоростью :
.
Распределение скоростей точек шатуна показано на рис. 6.16, а.
2. Движение шатуна в момент времени, когда угол
(рис. 6.16, б).
а | б | ||
Рис. 6.16 |
Вектор скорости кривошипа в точке А ( ) направлен по оси . Скорости и направлены параллельно друг другу, перпендикуляры к и пересекутся в бесконечности, т.е. точка МЦС , тогда Следовательно, в этом положении шатун совершает мгновенно-поступательное движение, и все точки шатуна АВ имеют одинаковую скорость, равную .
Рис. 6.17 | Планетарный механизм.Планетарный механизм состоит из неподвижного диска 1 радиусом , кривошипа ОА и подвижного диска, радиусом , закрепленного а точке кривошипа (рис.6.17). |
Кривошип ОА вращается с угловой скоростью и приводит в движение подвижный диск 2. Вычислим скорость в точках , лежащие на ободе подвижного диска.
Имеем (рис. 6.18):
.
Свяжем декартову систему координат с центром неподвижного диска. Скорость в точке А кривошипа параллельна оси . Точка соприкосновения неподвижного и подвижного дисков будет точкой МЦС точка Р (рис. 6.18).
Рис. 6.18
Запишем уравнения связи. Точка А имеет два радиуса вращения – и , поэтому
.
При этом модули скоростей точек, лежащих на ободе подвижного диска связаны соотношением
.
Подвижный диск движется плоскопараллельно.
§ 6.6. Ускорение при плоском движении твердого тела [1]
Рис. 6.19 |
Ускорение какой-либо точки тела при его плоскопараллельном движении равно векторной сумме ускорения полюса и ускорения этой точки при вращательном движении тела вокруг полюса (рис. 6.19):
(6.5)
Здесь:
– нормальное ускорение точки М во вращении вокруг полюса ;
– касательное ускорение точки М во вращении вокруг полюса А.
Рис. 6.20 | Модуль и направление ускорения точки М – , можно найти геометрически построением в выбранном масштабе многоугольника из векторов ускорений , , , для точки М (рис. 6.20). |
Пример 6.2. Колесо радиусом R катится без скольжения по линейному рельсу. Центр колеса движется согласно уравнению . Вычислить в момент времени ускорения точек Р, М, К, N расположенных на ободе колеса, как показано на рис. 6.21.
Решение. За полюс выберем точку .Уравнения вращения колеса вокруг полюса имеет вид
Рис. 6.21 .
Вычислим угловую скорость , угловое ускорение и ускорение полюса. Имеем
Направление и показано дуговыми стрелками (рис. 6. 22).
Ускорение точки М вычислим по формуле
.
Приводим к точке М ускорение полюса , рис. 6.22, а. Для нормального и касательного ускорений точки М от вращения колеса вокруг полюса О имеем, рис.6.22, б:
Ускорение направлено от точки М к полюсу О. Ускорение перпендикулярно отрезку ОМ и направлено в сторону дуговой стрелки e.
Рис. 6.22
Модуль ускорения в точке М:
Направление вектора показано на (рис. 6.23, а.).
Рис. 6.23
Для точки имеем (рис. 6.23, б):
.
Направление вектора показано на рис. 6.23, б
Для точки N имеем
.
Направление вектора показано на рис. 6.24, а.
Для точки Р имеем:
.
Направление вектора показано на рис.6.24, б.
Рис. 6.24