Сокращение длины движущегося тела

Пусть стержень длиной l _o, параллельный оси Х ¢штрихованной системы отсчёта K ¢, неподвижен относительно неё. Следовательно, стержень движется со скоростью v относительно нештрихованной системы отсчёта K.

Длина стержня в системе K ¢равна разности координат концов стержня в этой системе отсчёта: . Отметим, что длину стержня, неподвижного относительно системы отсчёта, называют "собственная длина".

Для того чтобы узнать длину стержня l в системе отсчёта K, необходимо одновременно зафиксировать координаты концов стержня в этой системе отсчёта. Очевидно, что длина стержня l будет равна разности этих координат.

Используя преобразования Лоренца, запишем:

.

Из последнего выражения следует, что длина движущегося стержня всегда меньше, чем длина этого же стержня в неподвижном состоянии, т.е. собственной длины стержня:

.

Обратите внимание на то, что сокращается длина стержня, параллельного направлению движения.

Длина стержня, перпендикулярного направлению движения, не изменяется, так как в преобразованиях Лоренца показано, что y=y ¢и z=z ¢.

Таким образом, сокращаются только продольные, т.е. параллельные скорости движения размеры.

Поперечные размеры движущегося тела не изменяются.

Помните также, что эффект сокращения продольных размеров симметричен: если в какой-либо системе отсчёта имеется неподвижный, параллельный оси x стержень длиной l _o, то в системе отсчёта, движущейся параллельно оси х со скоростью v, этот стержень будет иметь меньшую длину, равную .

Важно отметить, что сокращаются не только продольные размеры тел, но и продольные расстояния между событиями.

Замедление хода движущихся часов

Пусть в одной и той же точке х '₀штрихованной системы отсчёта в моменты и последовательно происходят два события. Моменты и фиксируются часами, неподвижными в этой системе отсчёта.

Длительность временного интервала между событиями в нештрихованной системе, измеренная неподвижными в этой системе часами, будет равна

.

Таким образом, длительность временного интервала между одними и те­ми же событиями, измеренная часами, находящимися в разных инерциальных системах отсчёта, будет различной.

Временной интервал между событиями измеренный неподвижными относительно наблюдателя часами, всегда больше, чем временной интервал измеренный движущимися часами. Следовательно, движущиеся часы идут медленнее, чем неподвижные.

Эффект замедления времени, как и эффект сокращения длины, симмет­ричен: для любого наблюдателя движущиеся относительно него часы будут идти медленнее, чем неподвижные.

Время D t ₀, измеренное часами, неподвижными относительно наблюдателя, называется "собственным временем".

Понятие одновременности

Пусть в нештрихованной системе отсчёта происходят события А (x ₁, y ₁, t ₁) и А (x ₂, y ₂, t ₂). Найдём интервал времени между ними в системе отсчёта, движущейся относительно нештрихованной.

В соответствии с преобразованиями Лоренца

.

Если t ₂- t ₁=0, т.е. события в нештрихованной системе отсчёта происходят одновременно, то вполне возможно, что , т.е. эти же события в движущейся относительно неё системе отсчёта могут быть не одновременны.

Если t₂-t₁>0, то может быть как больше нуля, так и меньше нуля. Это оз­начает, что может меняться не только интервал времени между событиями, но даже порядок следования событий! Правда, этого не может произойти в том случае, если события связаны причинно-следственной связью, - поскольку причина не может произойти позже следствия, вызванного этой причиной.

Релятивистский импульс. Основной закон релятивисткой динамики материальной точки. Релятивистское выражение для кинетической энергии. Взаимосвязь массы и энергии.