Общие сведения
Ферромагнетиками называют вещества, обладающие рядом особенностей:
1) сильное намагничивание в магнитном поле;
2) сохранение намагниченного состояния при отсутствии внешнего магнитного поля;
З) нелинейная зависимость магнитной проницаемости и магнитной индукции от напряжённости магнитного поля :
,
где - магнитная постоянная; - магнитная проницаемость среды.
Свойствами ферромагнетиков обладают металлы переходной группы:Fe, Ni, Со. Кроме нелинейной зависимости для ферромагнетиков характерно также явление гистерезиса - отставание изменения магнитной индукции (и намагниченности ) в ферромагнетиках от изменения напряженности переменного по величине и направлению внешнего намагничивающего поля. Если размагниченный ферромагнетик поместить во внешнее магнитное поле, напряжённость которого непрерывно увеличивается, то магнитная индукция будет возрастать в нём по кривой ОА (рис.1) называемой основной кривой намагничивания.
|
Электрическая схема (рис.2) включает в себя: Атр - источник переменного напряжения (Автотрансформатор) и сопротивление R1 в цепи намагничивающей катушки L1; вторичную измерительную катушку L2;(катушки L1 и L2 намотаны на общий ферромагнитный сердечник); сопротивление R2 и конденсатор С в цепи катушки L2.
|
Вход Х осциллографа) напряжение Uх, пропорциональное напряженности Н намагничивающего поля, а на вертикально отклоняющие пластины - напряжение Uy, пропорциональное индукции В в исследуемом образце. Тогда за одни период изменения синусоидального тока в катушке L1 электронный луч на экране опишет полную гистерезисную петлю и в каждый последующий период повторит ее. (Устройство осциллографа описано в работе 13)
При изменении силы переменного тока через L1 будет изменяться и гистерезисная петля, причём вершины всех петель будут лежать на основной кривой намагничивания (рис.3).
|
(1)
следовательно, напряженность намагничивающего поля пропорциональна падению напряжения на сопротивлении R1.
Напряжение Uу, снимаемое с конденсатора С в цепи катушки L2 (Вход Y), пропорционально индукции В в образце. Известно, что падение напряжения на конденсаторе:
(2)
где q - заряд конденсатора; С ёмкость конденсатора; I2 - ток через конденсатор.
Мгновенное значение тока I2 в цепи L2 определяется ЭДС индукции , возникающей в L2, её индуктивностью и омическим сопротивлением, а также сопротивлением R2 и ёмкостью конденсатора С. Омическое сопротивление катушки ничтожно мало по сравнению с R2. Реактивные сопротивления катушки L2 и.конденсатора С также значительно меньше R2 вследствие малой индуктивности и большой ёмкости конденсатора. Поэтому ток I2 определяется практически величиной сопротивления R2:
(3)
По закону электромагнитной индукции:
, (4)
где - потокосцепление; N2 – число витков катушки L2; S – сечение образца; Ф – магнитный поток, пронизывающий образец; В – индукция в нём.
Из выражений (2)-(4) следует пропорциональность Uу и В:
. (5)
Так как напряжение на конденсаторе С в цепи катушки L2 определяется интегралом тока I2, то такая цепь в электротехнике называется интегрирующей цепью.
Напряжения Uх и Uу, соответствующие вершине петли гистерезиса, определим следующим образом. Измерим на экране осциллографа координаты вершины петли гистерезиса Х макс и Yмакс , тогда Ux =hX макс и Uy=bYмакс, h и b цена деления по осям ОХ и ОУ соответственно.
Напряженность магнитного поля равна
. (6)
Аналогично из формулы (5) определяем индукцию Вмакс
с. (7).
При увеличении частоты по закону электромагнитной индукции в проводящем ферромагнетике возрастают вихревые токи, которые, согласно правилу Ленца, создают своё магнитное поле, противодействующее изменению внешнего поля. Поэтому индукция в образце уменьшается, что в соответствии с формулой эквивалентно уменьшению магнитной проницаемости m. Кроме того, уменьшение магнитной прницаемости с ростом частоты объясняется инерционностью доменов – на высокой частоте они не успевают следовать за изменением внешнего поля. Однако, эта причина реально проявляется лишь на очень высоких частотах, и актуальна обычно для высокоомных ферритов, в которых индукционные токи, в отличае материалов типа железа, пренебрежимо малы.
Порядок выполнения работы.
1. Ознакомиться с электрической схемой.
2. Включить осциллограф, отрегулировать яркость и фокусировку светового пятна. Ручками смещения по осям ОХ и ОУ выставить пятно в центр экрана.
3. Включить генератор в сеть и с его помощью добиться получения максимально возможной, но не выходящей за пределы экрана гистерезисной кривой.
4. Произвести отсчёт координат одной из двух крайних точек и гистерезисной петли и записать их в подготовленную форму (табл. 1): Для этой кривой снять также координаты точек, соответствующих Hкоэрц (у’=0. x’),и Bост (x’ =0.y’). Измерения производить увеличивая напряжение на выходе генератора так, чтобы координата x менялась через 5 мм. В процессе измерения можно изменять масштаб по оси y (коэффициент b): при малых Н (x = 0 – 1 деление) можно использовать b = 0,5В/дел, при x = 1 ¸ 3 деления – b = 1В/дел, при больших Н (x ³ 3 дел.) – b = 2В/дел.
Таблица 1. Измерение параметров гистерезисной петли.
xмакс, дел | Hмакс, A/м | yмакс, дел | b, В/дел | Вмакс, Тл | , дел | Hкоэрц, А/м | , дел | Вост, Тл | µ | Dµ |
0,5 | ||||||||||
… | ||||||||||
*Записать погрешности всех прямых измерений.
5. Исследовать зависимость магнитной проницаемости от частоты. Для этого при xмакс = 2 деления зафиксировать значение yмакс на разных частотах в соответствии таблицей 2.
Таблица 2. Измерение параметров гистерезисной петли.
f, Гц | xмакс, дел | Hмакс, A/м | b, В/дел | yмакс, дел | Вмакс, Тл | µ | Dµ |
*Записать погрешности всех прямых измерений.
6. Выключить генератор и осциллограф.