Рабочие тело с начальными координатами в т1 вводиться в соприкосновение с нагревателем имеющую постоянную температуру и получает от него теплоту в кол Q1 при этом изотермически (Т) расширяется до состояния 2. Дальнейшее расширение рабочего тела происходит только за счет изменения внутренней энергии, при этом температура в т3 понижается. В т3 рабочие тело контактирует с холодильником имеющим пост. темп. И отдает ему теплоту в количестве q2, совершая при этом работу сжатия. Параметр т4 подбирается таким образом что бы цикл завершился адиабатным сжатием. 
, п1-2: 
, п3-4: 
, п2-3: 
, п4-1: 
. Термический КПД цикла Корно не зависит от вс-в рабочего тела, а зависит только от абсолютных температур, нагревателя и холодильника, при этом КПД тем выше, чем выше температура нагревателя или ниже темп. Холодильника. Но КПД всегда меньше 1 т.к. в обратном случае потребовалось бы Тmax=∞ или Тmin=0 град, что недостижимо. Термический КПД цикла Корно является критерием эффективности любого теплового цикла совершаемого в заданном интервале темп.. На практике цикл Корно не используется из-за низкой теплопроводности газов и наличия трения в реальных механизмах, что существенно понижает КПД цикла.
23. Паровые процессы и их расчет. 1) V=const – изохорный.
, 
, 
.
2) P=const, Изобарный.
, 
, 
.
3) T=const, Изотермический.
, 
.
4) S=const, Адиабатный. q=0.
5) X=const, Процесс при пост. сухости пара. Данный процесс возможен только в области насыщения.
.
9. Исследование политропного процесса идеальных газов. Политропный наз. Процесс походящий без изменения теплоемкости. c=const, c=-∞..+∞. 
, n=-∞..+∞ - показатель политропы. Является обобщенным термодинамическим процессом. Если теплоемкость не меняется то все процессы можно считать частными случаями политропного. Частные случаи: n=±∞ - изохорного, V=const; n=0, P= const – уравнение изобарного процесса; n=1, T= const – ур. изотермического процесса; n=k – адиабатного, S= const, 
. 
, 
, 
– изменение внутренней энергии.
– работа. 
, 
10. Круговые процессы. Термический КПД. Циклом наз. Замкнутый круговой процесс, состоящий из отдельных термодинамических процессов. Прямые круговые процессы в PV координатах изображаться по часовой стрелки, по этим процессам работают тепловые машины. Обратные изображаться против часовой стрелки циклы холодильных установок.
,
. 
.
,
, 
.
Тепловым двигателем наз. Непрерывно действующую систему, осуществляющую круговые процессы, в которой теплота превращается в работу. В Тепловом двигателе рабочее тело совершает положительную работу только при расширении. На сжатие должна быть затрачена работа из вне. Для получения полезной работы необходимо что бы . Термический КПД это отношение полезной работы цикла lц к полному количеству теплоты qполн, подведенного к рабочему телу цикла. 
. Чем больше КПД цикла тем при одном и том же количестве подведённой к циклу теплоты производиться больше работы.
Для характеристики эффективности цикла холодильной машины вводиться понятие холодильного коэффициента 
, отношение теплоты отводимой от источника с низкой температурой, к работе, затраченной извне на привод машины.
В компрессор поступает воздух из окр. среды и адиабатно (S=const) сжимается в процессе 1-2, т2: Ɛ=V1/V2. Дальше воздух поступает в регенератор т.е. теплообменник в котором происходит нагревание воздуха и охлаждение продуктов сгорания. В случае придельной регенерации вся теплота отводиться от продуктов сгорания, передается в теплообменнике воздуху, воздух на выходе из теплообменника будет иметь такую же температуру как продукты сгорания на входе в теплообменник, а температура уходящих газов из регенератора будет такой же как температура воздуха на входе в теплообменник. Сжатый воздух поступает из регенератора в камеру сгорания куда из топливного бака непрерывно подается жидкое топливо. 3-4: Изобарный P=const, 
, 
. Продукты сгорания поступают в газовую турбину и адиабатно расширяясь совершают работу на лопатках турбины, процесс 4-5. Отработавшие продукты сгорания отводятся в регенератор. 
.
21. Водяной пар и его свойства. Водяной пар является рабочим телом в паровых машинах и турбинах, а также горячим теплоносителем в теплообменных аппаратах. Если пар находиться в термическом равновесии с жидкостью то его наз. Насыщенным, если в паре присутствуют взвешенные частицы то пар наз. Влажным насыщенным (ВНП). Если взвешенные частицы отсутствуют то пар сухой насыщенный (СНП). Если к СНП изобарно (Р) подвести теплоту то пар становиться перегретым (ПП). Основной характеристикой водяного пара является его степень сухости 
. хкв=0, хснп=1, 0<хвнп<1, хпп-неопределяют. В первом приближении водяной пар можно считать реальным газом поэтому для определения его параметров было предложено исп. Уравнение Ван Дер Ваальса. 
. А-поправка на силу взаимодействия между молекулами. b-поправка на собственный объем молекул. Данное уравнение качественно описывает состояние пара но количественно дает больше погрешности. Он не учитывает св-во молекул пара к ассоциации т.е. объединению молекул в комплексы состоящих из 2-3 молекул. Поведение таких комплексов отличается от поведения обычных молекул, поэтому для определения параметров ВП исп. формула Вукаловича 
. Здесь С и m поправки на ассоциацию кот. зависит от рода вещества, хар. пара, давления и темп..
3. Теплоёмкость газов и газовых смесей. Теплоемкость – кол. теплоты кот. необходимо подвести к рабочему телу для повышения температуры на 1 градус. Удельная теплоемкость – теплоемкость единицы количества вещества 
. Объемная теплоемкость 
, Молярная теплоемкость 
. В зависимости от характера процесса различают изохорную СV и изобарную СР теплоемкости, они связаны уравнением Майера СV+R= СР. СVµ+8314= СРµ. СVµ- молярная теплоемкость.
СР/ СV= СРµ/ СVµ=К. К-показатель адиабаты.
Истинная теплоемкость 
,
Средняя теплоемкость 
,
СVµ для 1 атомного газа = 3*4,19; 2х атомного газа 5*4,19; много атомного газа 7*4,19. СРµ для 1 атомного газа 5*4,19; 2х атомного газа 7*4,19; много атомного газа 9*4,19.
4. Первый закон термодинамики. Формулировки и математическое выражение. Закон представляет собой частный случай закона сохранения энергии применительно к термодинамическим явлениям. Пусть рабочее тело совершает произвольный процесс на элементарном участке которого к нему подводиться элементарное количество теплоты. Удельный объём V и температура t при этом повышаются на бесконечно малые значения.
При повышении t, повышается скорость молекул т.е. растет внутренняя кинетическая энергия. С повышением объема растет расстояние между молекулами т.е. увеличивается внутренняя потенциальная энергия 
. 
– полное изменение внутренней энергии. При повышении объема рабочие тело совершает работу по преодолению внешних сил. 
. Если в рабочем теле нет других видимых изминений то согласно закону сохранения энергии получим 
, 
Дж/кг – для идеальных характеристик. 
– для полных характеристик. Формулировки 1ого закона: 1) Создание вечного двигателя первого рода невозможно. 2) Теплота и работа являются 2мя возможными формами переходя энергии от одного рабочего тела к другому. 3) Энергия есть бесконечная функция состояния, а элементарное превращение энергии системы является полным дифференциалом. 
, 
, s-удельная энтропия Дж/кг*к. S-полная энтропия. Энтропия – однозначная функция состояния рабочего тела принимающая в каждой точке определенное значение.
Тело расширяется в адиабатном процессе 3-4. В процессе 4-1 продукты сгорания выбрасываются в окр. среду и давление понижается до атмосферного. 4-1: 
, 
, 
. т2: 1-2 S=const, 
. т3: 2-3 Р=const, 
. т4: 3-4 S=const, 
. 
. Повышается 
следовательно повышается Ɛ- степень сжатия, и понижается 
-степень предварительного или адиабатного расширения. Для подачи топлива в цикле дизеля исп. Компрессор на работу которого затрачивается до 15% общей мощности. Стремление устранить этот недостаток привило к созданию безкомпрессорного двигателя. Общий недостаток всех циклов ДВС заключается в том, что продукты сгорания расширяются до атмосферного давления за приделами установки – это приводит к потери работы работы кот. можно было бы получить осушествив расширение в самом двигателе.
18. ТДА цикла д.в.с. со смешанным подводом теплоты. Цикл Тринклера.
0-1,1-2 подача и сжатие чистого воздуха, 
. В т2 начинает работать форсунка обеспечивающая тонкое распыление топлива и часть топлива моментально сгорает изохорно (V). 2-3: 
, 
. В т3 форсунка продолжает работать и оставшаяся часть топлива догорает изобарно (Р). 3-4: , 
. Тело расширяется в адиабатном процессе 4-5, S=const, 
. В процессе 5-1 продукты сгорания выбрасываются в окр. среду и давление понижается до атмосферного, 
. Общий недостаток всех циклов ДВС заключается в том, что продукты сгорания расширяются до атмосферного давления за приделами установки – это приводит к потери работы работы кот. можно было бы получить осушествив расширение в самом двигателе.
27. Истечение газов и паров. При термодинамическом исследовании потока газов или пара принимают упрощения: 1) Все параметры хар. состояния раб. Тела в каждом поперечном сечении канала постоянны и изменяются только в доль оси канала. 2) С течением времени условия движения потока не изменяется. 3) Движение в канале осуществляется без теплообмена с окружающей средой. 4) Во всех точках каждого поперечного сечения скорость потока одинакова. Таким образом движение потока газа или пара удовлетворяет условию установившегося движения. 
G-массовый расход газа или пара, кг/с; f-площадъ поперечного сечения канала, м2; с-скорость потока, м/с; V,p-удельный объем, плотность газа или пара, кг/м3. Обычно при движении известно отношение давлений: 
, Р1-давл. Потока перед каналом; Р2-обсолютное давление среды в которой происходит истечение. 
. Если fкр ≤ f ≤ 1 истечение происходит в до звуковой области. Если 0≤ f ≤ fкр истечение происходит в сверх звуковой области.