Теплосиловые установки.
Назначение: превращение теплоты в работу.
Термодинамика не запрещает такое превращение, так как согласно первому закону термодинамики
du = dq – dw → dw = dq – du. (6.1)
Следовательно, получать работу dw > 0 можно или/и подводом теплоты dq > 0 или/и уменьшением внутренней энергии du < 0.
В химической технологии и энергетике теплосиловые установки применяются как источники энергии для компрессоров, вакуум-насосов, вентиляторов и газодувок, насосов для перемещения жидкостей, для приведения в действие дробилок и других измельчителей. В энергетике теплосиловые установки используют для производства электроэнергии и теплоты для обогрева.
Двигатели внутреннего сгорания.
Эти двигатели различают по виду топлива на бензиновые и дизельные. На рис. 6.1 представлена индикаторная диаграмма цикла бензинового двигателя.
Рис. 6.1. Индикаторная диаграмма бензинового двигателя внутреннего сгорания.
А1 – процесс всасывания паро-воздушной смеси в объем цилиндра;
1 – 2 – сжатие этой смеси; в точке 2 возбуждение искры запального устройства (свечи);
2 – 3 – вспышка (взрыв) паров бензина в смеси с кислородом воздуха;
3 – 4 – процесс политропического расширения дымовых газов;
в точке 4 – открытие выхлопного клапана;
4 – 1 процесс выхлопа дымовых газов в атмосферу.
На рис. 6.2 представлена индикаторная диаграмма дизельного двигателя внутреннего сгорания.
Рис. 6.2. Индикаторная диаграмма дизельного двигателя внутреннего сгорания.
А1 – процесс всасывания чистого воздуха из атмосферы в цилиндр двигателя;
1 – 2 – процесс сжатия воздуха; в точке 2 – впрыск дизельного топлива в цилиндр;
2 – 3 – горение топлива; 3 – 4 –процесс политропического расширения;
|
|
т. 4 – открытие выхлопного клапана; 4 – 1 – выхлоп дымовых газов в атмосферу.
Можно показать, что термический коэффициент полезного действия ηt двигателей внутреннего сгорания сильно зависит от степени сжатия р1/р2 (см. рис. 6.1 и 6.2): чем больше эта степень, тем больше ηt. Для бензинового двигателя степень сжатия ограничена температурой самопроизвольной вспышки паров бензина в смеси с кислородом воздуха. Поэтому паровоздушную смесь приходится сжимать до температуры ниже температуры вспышки, а само горение (взрывного типа) инициируют с помощью искры в запальной свече.
В дизельных двигателях сжимается чистый воздух, степень сжатия в таких двигателях ограничена только прочностными свойствами материалов для изготовления двигателей. Поэтому степень сжатия в дизельном двигателе много больше степени сжатия в бензиновом двигателе и, соответственно, ηt – тоже.
Для бензиновых двигателей η ≈ 25% – 30%, для дизельных η ≈ 40% - 45%. Это значит, что из 10 литров бензина в баке на собственно движение автомобиля будет израсходовано только 2,5 литра, а остальное пойдет на обогрев атмосферы и экологическую грязь. Зато у дизельного двигателя чуть меньше половины топлива будет истрачено с пользой, а остальное – потери.
Паросиловые установки.
На рис. 6.3 представлена технологическая схема паросиловой установки для производства электроэнергии.
Пар большого давления и температуры (см. т. 1) подается в сопловые аппараты турбины (см. лекцию 5), где происходит превращение потенциальной энергии пара в кинетическую энергию потока пара (скорость потока – сверхзвуковая). Кинетическая энергия сверхзвукового потока превращается на лопатках турбины в кинетическую энергию вращения колеса турбины и в работу производства электроэнергии.
|
|
На рис. 6.3 показана одна турбина, на самом деле турбина имеет несколько ступеней расширения пара.
После турбины (см. т. 2) пар направляется в конденсатор. Это обычный теплообменник, внутри труб проходит охлаждающая вода, снаружи – водяной пар, который конденсируется, вода становится жидкой (см. т.3).
Рис. 6.3. Принципиальная технологическая схема паросиловой установки.
Эта вода поступает в питательный насос, где происходит увеличение давления до номинальной (проектной) величины (см. т. 4).
Далее вода с высоким давлением направляется в котельный агрегат (на рис. 6.3 он обведен штриховой линией). В этом агрегате вода сначала нагревается до температуры кипения от дымовых газов из топки котла, затем поступает в кипятильные трубы, где происходит фазовое превращение вплоть до состояния сухого насыщенного пара (см. т. 5 на рис. 6.3).
Наконец, сухой насыщенный пар идет в пароперегреватель, обогреваемый топочными дымовыми газами из топки. Состояние пара на выходе из пароперегревателя характеризуется точкой 1. Так замыкается цикл (см. лекцию 4). Этот цикл паросиловой установки предложил немецкий инженер Ренкин, и потому его и назвали циклом Ренкина..
Рассмотрим цикл Ренкина на трех термодинамических диаграммах p – v, T – s, h – s (см. рис. 6.4).
Рис. 6.4. Цикл Ренкина на термодинамических диаграммах.
|
|
Нумерация точек совпадает с нумерацией на рис. 6.3.
Процесс 1 – 2 – расширение пара в соплах турбины;
2 – 3 – процесс конденсации пара; 3 – 4 – процесс в питательном насосе;
4 – 5 – процесс нагрева воды и ее кипение; 5 – 1 – процесс перегрева пара.
Заштрихованы те области диаграмм, площадь которых численно равна работе и теплоте за цикл, причем qц = wц.
Из технологической схемы на рис. 6.3 и диаграммы Т – s на рис. 6.4 следует, что теплота подводится к рабочему телу в процессах 4 – 5 – 1, у которых ds > 0. И эти процессы характеризуются инвариантом p1 = const. Поэтому подводимая в цикле Ренкина теплота qподв равна:
qподв = h1 – h4. Дж. (6.2)
Теплота отводится от рабочего тела в процессе 2 – 3 (ds < 0) и этот процесс тоже p2 = const. Поэтому
qотв = h2 – h3. Дж. (6.3)
Разность между подведенной теплотой и отведенной представляет собой теплоту цикла qц, превращенную в работу wц (см. лекцию 4):
wц = qц = (h1 – h4) – (h2 – h3) = (h1 – h2) – (h4 – h3).
Разность энтальпии воды до питательного насоса (точка 3) и после (точка 4) ничтожно мала. В связи с этим
wц = qц = h1 – h2. (6.4)
Термический коэффициент полезного действия цикла Ренкина (а это отношение «пользы», т.е. wц, к «затратам», т.е qподв) равен
ηt = (h1 – h2)/(h1 – h4). (6.5)
Пример. Паросиловая установка работает по циклу Ренкина с начальными параметрами пара р1 = 20 бар и t1 = 3000С. Давление в конденсаторе р2 = 0,05 бара. Найти термический коэффициент полезного действия ηt.
Решение. Как следует из общего метода решения задач, в которых фигурирует реальное рабочее тело, прежде всего необходимо выяснить состояние воды в первой точке цикла (см. рис. 6.4), чтобы знать, какими таблицами для водяного пара следует пользоваться для поиска необходимых параметров.
По таблицам насыщенных паров для Н2О по величине р1 = 20 бар находим температуру насыщения (кипения): tн = 2120С. Сравниваем эту величину с t1 = 3000C. Так как t1 > tн, то делаем вывод: в точке 1 водяной пар находится в перегретом состоянии и, следовательно, необходимо пользоваться таблицей для перегретого водяного пара. Глядя на (6.5), видно, что для решения задачи из таблицы необходима энтальпия в точке 1: h1 = 3019 кДж/кг.
Далее переходим к определению параметров состояния пара в точке 2. Про эту точку знаем, что р2 = 0,05 бара и что s2 = s1= 6.757 кДж/кгК (здесь мы мысленно провели изоэнтропу из точки 1 до изобары р2 = const, так как процесс 1 – 2 – это процесс истечения пара в соплах турбины).
Снова традиционно обращаемся к таблице насыщенного водяного пара по давлениям и видим, что при р2 = 0,05 бара энтропия s΄ = 0,4761 кДж/кгК для кипящей воды и энтропия s” = 8,393 кДж/кгК для сухого насыщенного пара. Сравнивая величины энтропий s΄, s” и s2, видно, что точка 2 находится в области влажного (насыщенного) пара и, следовательно, придется пользоваться таблицами влажного водяного пара.
Глядя на (6.5), видно, что для решения задачи необходимо определить величину энтальпии в точке 2. Для этого придется сначала найти степень сухости водяного пара в точке 2, и только потом определим h2.
s2 = s1 = s΄ + xr/Tн → x = (s1 - s΄)Tн/r.
Теплоту фазового перехода воды при давлении р2 = 0,05 бара находим по тем же таблицам насыщенного водяного пара: r = 2423 Кдж/кг. Здесь же находим температуру пара в точке 2: t2 = tн = 32,880С. Тогда
x = (6,757 – 0,476)(32,88 + 273)/2423 = 0,793.
Теперь можно рассчитать энтальпию водяного пара в точке 2:
h2 = h΄ + xr → h2 = 137,83 + 0,793*2423 = 2059 кДж/кг.
Величину энтальпии кипящей воды h΄ = 137,83 кДж/кг = h4 опять-таки находим по тем же таблицам насыщенного водяного пара.
Окончательно:
ηt = (см. (6.5)) = (3019 – 2059)/(3019 – 137,83) = 0,333.
Ответ: ηt = 0,333 = 33,3%.
Замечание. Такая величина термического коэффициента полезного действия по существу означает следующее. Из 100 вагонов угля, сжигаемого в топке котельного агрегата, добытого где-то в Кузбассе тяжким и опасным трудом шахтеров, привезенных, скажем, на Кольский полуостров в город Кировск по железной дороге, - только 34 вагона угля будут «превращены» в электроэнергию, а остальные 66 вагонов пойдут на обогрев атмосферы. Какое расточительство!
Горячая вода из конденсаторов некоторых ТЭЦ на берегах р. Москвы сбрасывается в реку. Дикие утки не хотят лететь на зиму в Африку, им и у ТЭЦ хорошо, а для нас это разорение.
Замечание. Найдем термический коэффициент полезного действия цикла Карно в тех же температурных пределах, что и в рассмотренном примере. Температуру воды в конденсаторе уже определили по таблице насыщенного водяного пара при р2 = 0,05 бара: tн = 32,880С.
ηкt = 1 – T2/T1 = 1 - (32,88 + 273)/(300 + 273) = 0,466 = 46,6%
Иными словами, самый совершенный цикл, т.е. цикл Карно, имеет КПД в условиях задачи рассматриваемого примера чуть меньше половины (из 100 вагонов угля половина уйдет на обогрев атмосферы). И здесь с термодинамикой спорить бесполезно.
Рис. 6.5 демонстрирует причину малого КПД цикла Ренкина по сравнению с циклом Карно.
Рис. 6.5. Иллюстрация причины малого КПД цикла Ренкина
по сравнению с циклом Карно. Потери работы – заштрихованная площадь.
Нумерация точек совпадает с нумерацией на рис. 6.3 и 6.4.
Замечание. Совершенство паросиловой установки определяется не только термическим коэффициентом полезного действия цикла, но и коэффициентом полезного действия котельного агрегата. Последний представляет собой отношение подведенной теплоты к рабочему телу к химической энергии топлива. К чести отечественных теплоэнергетиков, разработчиков котельных агрегатов КПД современной котельной установки составляет величину 99,5%. Это значит, что из 100 вагонов угля 99,5 вагонов угля будут «превращены» в энтальпию перегретого пара (точка 1 на рис. 6.3, 6.4 и 6.5) и только 0,5 вагона угля уйдут на обогрев атмосферы. Следовательно, низкий КПД всей паросиловой установки, работающей по циклу Ренкина, имеет глубокие термодинамические (генетические) основания.
Суть этих оснований в том, что природа воды, ее физико-химические свойства таковы, что цикл Ренкина слабо заполняет площадь внутри цикла Карно (см. рис. 6.5).
Воду сделали рабочим телом в паросиловых установках чисто исторически довольно давно. А причина этого в том, что вода – самое распространенное вещество на Земле, воды раньше было много, она была бесценна. Сегодня малая стоимость воды стала мифом: во-первых, воды что-то стало мало, промышленность России давно сидит на голодном пайке; во-вторых, вода из реки, озера, водохранилища или артезианской скважины оказалась просто непригодной, в ней много примесей, солей жесткости, растворенных газов, все это сильно уменьшает надежность и котельного агрегата и турбины. Современная обработка воды для паросиловой установки делает ее очень дорогой. Даже воду для охлаждения конденсатора приходится тщательно очищать от водорослей, амеб, жгутиковых организмов, микроорганизмов, так как они великолепно живут и активно размножаются в теплообменнике, приводя всю установку в состояние отказа.
Подведем предварительные итоги: коэффициенты полезного действия и двигателей внутреннего сгорания и паросиловых установок – расточительно малы. Следовательно, приходится и/или разрабатывать мероприятия по увеличению КПД и/или заниматься энергосбережением.
Методы повышения КПД паросиловых установок.
Прежде чем перейти к описанию термодинамических методов и приемов по увеличению КПД, введем некоторое вспомогательное понятие. Необходимость этого введения состоит в следующем. Дело в том, что ηt, по определению, есть отношение «пользы» к «затратам». Практически все методы повышения КПД одновременно изменяют и числитель и знаменатель дроби ηt. И поэтому возникает неопределенность в поведении всей дроби.
С другой стороны, этой неопределенности нет, если имеем дело с циклом Карно, так как изменение температуры источника теплоты Т1 и стока теплоты Т2 довольно однозначно говорит об изменении ηtк. Кроме того, все термодинамические методы и приемы повышения КПД паросиловых установок не изменяют величину Т2, так как практически ее трудно изменить.
Итак, подвод теплоты в цикле Ренкина происходит по некоторой ломаной кривой (см. рис. 6.4 и диаграмму Т – s, процесс 4 – 5 – 1, р1 = const).
Определение: средне интегральной температурой процесса подвода теплоты в паросиловом цикле называется
<T1> ≡ 
(6.6)
Иными словами, <Т1> в математике называют средне интегральной величиной функции на каком-то интервале изменения аргумента. Тогда для любого цикла паросиловой установки эквивалентный цикл Карно будет иметь КПД, равный:
ηtк = 1 – Т2/<T1>. (6.7)
Любое предложение по увеличению или изменению ηt паросиловой установки будем оценивать по изменению <T1>.