Предыдущее обсуждение звезд белых карликов было направлено на продукты сверхновых Типа I – взрывов, имевших место при температурном пределе, которому подвергается материя. Как уже упоминалось, подобные взрывы, известные как сверхновые Типа II, происходят и тогда, когда материя достигает возрастного предела. По существу, это намного более интенсивный процесс, и в своих крайних проявлениях он порождает результаты, сильно отличающиеся от сверхновых типа I. Обсуждение этих результатов и то, что они обуславливают, будут обсуждаться в последующих главах. Сейчас же хотелось бы отметить, что при менее крайних условиях результаты сверхновых Типа II идентичны результатам сверхновых Типа I за исключением того, что продукты меньше.
Объяснение таково. Уникальный характер продуктов крайних сверхновых Типа II возникает за счет ультравысокого уровня скорости, передаваемого этим продуктам комбинацией большого взрыва (то есть взрыва, вовлекающего большую звезду) и высоко энергетического процесса. Продукты сверхновых Типа I не достигают такого уровня скорости, даже хотя взрыв звезды – это взрыв максимального размера, поскольку процесс менее интенсивный. Аналогично, продукты сверхновых Типа II не достигают ультравысокого уровня, если взрывающаяся звезда невелика, даже хотя они пользуются преимуществом высоко энергетического процесса.
Хотя предел возраста может достигаться звездами любого размера, и продукты (белые карлики) взрывов сверхновых Типа II варьируются в широком диапазоне размеров, огромное множество тех, что существуют во внешних регионах галактик, – маленькие просто потому, что огромное большинство звезд в этих регионах маленькие. Многие мелкие белые карлики имеют размер ниже минимального размера 1,1 солнечных масс, применяемый к центральным звездам планетарных туманностей. Наша следующая цель – исследовать эволюционный путь таких более мелких звезд, обыкновенных белых карликов, как мы будем их называть.
|
|
Как мы видели в главе 11, нижний предел массы 1,1 в регионе планетарной туманности – это масса белого карлика, ниже которой энергетического содержания звезды недостаточно для поддержания газообразной структуры в гравитационном равновесии. Это аналогично критической плотности гигантских звезд. Следует понять, что термин “гигант” относится к объему, а не к массе. Большинство гигантов – звезды с низкой массой. Такие звезды, первая стадия эволюции которых ведет их по пути ОА, неспособны достигать критической плотности в условиях пылевого (газообразного) облака, и вынуждены предоставлять слово силам сжатия совокупности, в которой они находятся. Сжатие нацелено на развитие компактного гравитационно стабильного ядра, чтобы повысить общую плотность до требуемого уровня. Здесь возникает ситуация, в которой силы, направленные вовнутрь, работают в целях вталкивания материи звезд в гравитационно стабильное состояние. Если звезда слишком мала для того, чтобы конденсация происходила в виде единичной операции, действующей на звезду в целом, она продолжается в виде двухкомпонентной основы. Один компонент, центральное ядро, сжимается до состояния конденсированного газа, а оставшаяся звездная совокупность остается газообразной, постепенно превращаясь в конденсированный газ, пока звезда движется в главную последовательность.
|
|
В случае белого карлика гравитационной проблемы не существует, поскольку совокупность белый карлик всегда пребывает под гравитационным контролем, но меньшие звезды (с массой меньше 1,1 солнечных единиц) не имеют достаточного энергетического содержания для поддержания температуры поверхности 100.000°К в газообразном состоянии. Поэтому они тоже следуют двухкомпонентной основе, развивая компонент конденсированного газа в виде более мелких звезд класса гигантов. Однако тот факт, что движение составляющих белого карлика происходит во времени, а не в пространстве вводит некоторые различия. Из-за обратного градиента плотности в звездах белых карликах компонент относительно плотно конденсированного газа принимает форму внешней оболочки, а не внутреннего ядра. Тогда присутствие оболочки уменьшает температуру излучения до температуры поверхности конденсированного газа. Это то же состояние поверхности, которое существует на температурной линии В'B 30.000°К планет. Таким образом, линия 100.000°К выше точки А' становится линией 30.000°К ниже этого уровня.
Наличие внешней оболочки зафиксировано посредством наблюдений, но благодаря превалирующей теории структуры белых карликов ее интерпретировали как зону обычной материи, окружающую гипотетическую дегенеративную материю, из которой состоит белый карлик согласно нынешней астрономической теории. Гринстейн сообщает о наличии не дегенеративной оболочки глубиной около 105 км.[101] На основе наших открытий толщина оболочки в период входа в наблюдаемый регион зависит от размера звезды. Белый карлик ниже критической массы 1,1 нуждается лишь в тонкой оболочке, но требует увеличения толщины по мере уменьшения массы звезды.
|
|
Как обсуждалось в главе 11, центральная звезда планетарной туманности движется в низ диаграммы ЦВ по линии А'В' или параллельной линии над ней к уровню 30.000°К, где энергетическое содержание внешних температурных единиц газообразной структуры пребывает на границе между движением во времени и движением в пространстве. Здесь имеет место переход от единиц движения во времени к единицам движения в пространстве. Но поскольку обыкновенному белому карлику приходится развивать внешнюю оболочку из конденсированного газа прежде, чем он становится наблюдаемым, энергетическое содержание внешних температурных единиц уже ниже границы единицы скорости. Следовательно, переход к движению в пространстве на основе полноразмерной единицы невозможен. Мелким звездам приходится охлаждаться до нижней критической температуры, при которой их внешние температурные единицы пребывают на уровне мелких составных единиц состояния конденсированного газа, состояния, в котором атомы занимают положения равновесия внутри единицы расстояния в том, что мы назвали регионом времени.
Температуры 30.000°К и 100.000°К на линии слева диаграммы ЦВ – это важные величины в том смысле, в котором данный термин использовался в обсуждении шкалы светимости диаграммы. Следовательно, по аналогии с ситуацией в регионе выше главной последовательности можно прийти у выводу, что падение от 100.000°К до 30.000°К в точке А' включает одну из составных естественных единиц светимости. Эквивалент 30.000°К линии АРВ' – это параллельная линия на одну единицу ниже на диаграмме. Эта линия представляет нижнюю границу зоны, занимаемую обыкновенными белыми карликами.
Выше положения А' составляющие звезд белых карликов движутся свободно во времени; то есть они создают газообразные совокупности во времени. Отсюда следует, что они излучают из поверхности, соответствующей обратному объему. Более массивные звезды данной группы (горячие субкарлики и планетарные звезды) обладают б о льшим обратным объемом и, следовательно, большей светимостью. Ниже положения А' внешние слои звезд пребывают в состоянии конденсированного газа, в котором они ограничены лимитированными объемами в пространстве. Такие звезды излучают с пространственной поверхности, поверхности, соответствующей прямому объему. Более массивные звезда данного класса имеют больший обратный объем и меньший прямой объем (теоретический вывод, который, как мы указывали раньше, подтверждается наблюдением). Соответственно, они менее светящиеся, чем мелкие звезды того же класса.
Мог бы возникнуть вопрос: Почему должна быть разница между паттерном излучения газообразного состояния и паттерном излучения состояния конденсированного газа, когда движение совершается во времени, поскольку мы не сталкиваемся с подобной разницей, имея дело с движением в пространстве. Звезды, находящиеся на или выше пространственной главной последовательности, излучают в пространство независимо от их физического состояния. Ответ на это кажущееся противоречие таков. Совокупности конденсированного газа излучают во времени, если они конденсировались во времени, и излучают в пространство, если конденсировались в пространстве. Внешние оболочки белых карликов конденсировались в пространстве.
Из первичных положений на линии входа, охлаждающиеся обыкновенные белые карлики тоже движутся вниз диаграммы ЦВ по линиям, параллельным главной последовательности движения в пространстве, по тем же причинам, что и планетарные звезды внутри относительно узкой границы между линией АРВ' и нижней границей зоны. Поскольку излучение из таких звезд происходит в пространстве, соотношение цвет-температура, применимое к их излучению, такое же, как и в применении к звездам главной последовательности движения в пространстве. Следовательно, эволюционные линии обыкновенных белых карликов продолжаются до их индивидуальных температурных пределов, а не исчезают при расширении предела низкой температуры планет.
Исследование вопроса о положении пределов низкой температуры обыкновенных белых карликов будет отложено до следующей главы. А сейчас просто заметим, что эволюционные линии, соответствующие охлаждению этих звезд, не достигают положения нижней части главной последовательности движения в пространстве, а резко уходят вниз за пределы 4.000°К. Джеймс Либерт сообщает о наличии отсечки между величинами 15 и 16. Факт, что диапазон белых карликов заканчивается возле главной последовательности, стал неприятным сюрпризом для астрономов. Вот как комментирует это Гринстейн:
“В количестве и относительной частоте холодных красных, белых карликов обнаружена аномалия. Следовало ожидать, что их будет больше, но на самом деле объекты, светящиеся в 10.000 раз сильнее, чем Солнце, редки”.[102]
Карлики главной последовательности наблюдаются повсюду на пути вниз до величины 19, поэтому ожидалось, что популяция белых карликов тянулась бы до сравнимых уровней. Наблюдаемая отсечка при более высокой светимости противоречит астрономической теории в связи со щекотливой проблемой. Согласно ортодоксальным идеям, эволюционная последовательность такова: Протозвезда, звезда главной последовательности, красный гигант, белый карлик, черный карлик. Одна из самых больших проблем, возникающая при попытках примирить теоретическую последовательность с наблюдениями, такова. Как рассматривать изменения в массе, требующиеся для следования такой последовательности. Как уже указывалось, теоретики испытывают главные затруднения в рассмотрении уменьшения в массе, необходимого красному гиганту для развития в белого карлика. У них совсем нет объяснения увеличению массы в период эволюции звезды. Наличие звезд главной последовательности, меньше минимального белого карлика, ставит их в затруднительное положение. Возражая против допущений принятой теории, Либерт констатирует, что наблюдаемая отсечка подразумевает либо (1) ошибку в вычислениях, либо (2) перенос рождения белого карлика на 1.016 лет назад.[103]
В контексте теории вселенной движения совокупности материи с промежуточной скоростью создаются любых размеров – от максимального до минимального. Но меньшие совокупности неспособны завершить консолидацию в единые компактные сущности. Как объяснялось в главе 7, в связи с формированием планетарных систем, паттерн гравитационных сил в совокупностях с промежуточной скоростью благоприятствует полной консолидации б о льших совокупностей, но менее благоволит множественным продуктам, поскольку общая масса уменьшается. На этом основании причина отсутствия белых карликов ниже массы около 0,20 солнечных единиц не в том, что совокупности меньших белых карликов не существуют, а в том, что совокупности белых карликов меньших размеров не способны завершить консолидацию и оставаться группами объектов меньше звездного размера.
Наличие лимита нижней массы, применяемого к белым карликам, - вот одна из причин большой разницы в светимости между планетарными звездами и обыкновенными белыми карликами, так озадачивающей наблюдателей. Как выражает это Ричард Стозерс: “Между самой холодной планетарной звездой и обыкновенными белыми карликами имеется “разрыв в светимости”.[104]
Единственное возможное объяснение низкой светимости в том, что водород должен сжиматься менее чем до 0,00001 массы звезды белый карлик.[105]
Подобно многим другим астрономическим заявлениям, это допущение реально означает, что автор не способен найти любое другое объяснение в пределах ныне принятой теории. Из теории вселенной движения мы находим, что “разрыв” между светимостями в основном происходит за счет уменьшения светимости обыкновенных белых карликов по причине наличия внешней оболочки конденсированного газа, характеризующей эти звезды. Разница в светимости растет за счет наличия минимума массы, поскольку это убирает мелкие звезды, которые были бы самыми светящимися представителями этого класса.
Сейчас мы можем видеть значимость группы планетарных туманностей сразу же ниже линии АРВ' на диаграмме ЦВ. Эти звезды достаточно малы, чтобы требовать внешней оболочки, но так близки в разделяющей линии, что оболочка слишком тонкая, чтобы блокировать большую часть излучения изнутри. Такие “неуместные” планеты обнаруживаются лишь в очень ограниченном регионе диаграммы, потому что как только они еще немного охлаждаются и движутся вниз по эволюционному пути на небольшое расстояние, толщина оболочки возрастает достаточно для отсечения излучения планетарного типа.
В нашем исследовании поведения обыкновенных белых карликов мы, как обычно, будем прибегать к разным источникам в астрономической литературе в поисках необходимой информации наблюдений. Но конкретные сравнения с теоретическим паттерном будут иметь дело в основном с группой из 60-ти белых карликов, у которых определены главные физические свойства – абсолютные величины и показатели цвета (Гринстейн[106]) и массы и температуры (Шипмен[107]). Рисунок 21 – это диаграмма ЦВ для этой группы звезд.
Все кроме трех масс выборной группы укладываются в пределы идентифицированной эволюционной полосы. Среднее уменьшение в светимости быстрее, чем определено теоретическими линиями эволюции, но такое ускоренное падение происходит за счет известных причин. В верхнем конце эволюционной полосы все распределение масс в некоторой степени сдвигается вверх. На ранней стадии белого карлика, когда внешняя оболочка относительно тонка, какая-то часть излучения изнутри, очевидно, проникает в оболочку, повышая светимость за пределы нормальных уровней. Это ослабленная форма того же влияния, которое отмечалось в связи с существованием планетарных туманностей ниже линии А'В'. В оставшейся части полосы средняя светимость постепенно отклоняется вниз от теоретической линии, таким же образом и по той же причине, что и главная последовательность движения в пространстве устремляется вниз в более низких регионах. Это результат постепенного понижения частот излучения из звезд, которое по мере падения температуры все больше и больше сдвигает излучение в оптически невидимые диапазоны.
Общее соотношение между массой и светимостью, определенно, обратное, как и требует теория. Хотя положения отдельных членов трех групп масс, определенных символами на рисунке 20, рассеянные, все меньшие звезды находятся в верхней части областей популяции диаграммы, в то время как звезды группы с массами больше 0,8 солнечных единиц пребывают в нижней части. Большинство звезд промежуточной группы, массы которых между 0,4 и 0,8, близко к среднему.
Как уже отмечалось, нижний сегмент эволюционной полосы обыкновенных белых карликов не отсекается при показателе цвета 0,4, как у планетарных звезд, а продолжается до предела около величины 16. Самая выдающаяся звезда в выборной группе имеет величину 15,73. Ряд звезд ниже показателя цвета 0,4 в выборной группе довольно мелкие, но это, бесспорно, дело выбора наблюдения. Все белые карлики относительно тусклые, и трудности наблюдения по этой причине возрастают, поскольку звезды стареют и становятся менее светящимися. Поэтому доступные данные об этих объектах поступают от более молодых, более святящихся звезд. Как мы увидим позже, “самый многочисленный вид белого карлика” – это холодная тусклая звезда, занимающая более низкий диапазон светимости; за пределами показателя 0,3 или 0,4, в выборной группе этот диапазон представлен бедно. Вопрос о том, что происходит со звездами, достигающими нижнего предела эволюционного пути белого карлика, будет темой обсуждения следующей главы.
Вышеприведенные открытия в связи с ходом эволюции обыкновенных белых карликов сейчас позволяют нам расширить теоретическую диаграмму ЦВ планетарных звезд (рисунок 19), чтобы включить звезды меньших классов, и показать, как зона, занимаемая обыкновенными белыми карликами, соотносится с расположениями других классов звезд. В целях сравнения увеличенная диаграмма (рисунок 22) демонстрирует положение обыкновенных белых карликов, определенное на рисунке, сопровождающем уже цитированную статью М. и Г. Бербиджей.[108]
Спектры белых карликов указывают на значительное количество варьирования, и на основании вариабельности эти звезды привычно приписываются к ряду разных классов. Гринстейн различает девять классов, и обозначения, которыми он пользуется в своей таблице,[109] пребывают в общем употреблении. Однако представляется, что основное различие проявляется между звездами, богатыми водородом, отнесенными к Классу DА, несколькими гибридными классами, особенно DAF, и равновесием звезд, богатых гелием. Большая часть дискуссии в литературе проводится в терминах DA и не DA. Х. М. Ван Хорн, например, комментирует: “Наличие белых карликов с не DA (дефицит водорода) спектрами еще удовлетворительно не объяснено”.[110]
Из-за отсутствия приемлемого объяснения астрономы не пришли к консенсусу по вопросу, отражают ли реальные различия в составе наблюдаемые различия, приведшие к разделению между разными классами звезд, или они являются продуктами процессов, имеющих место в период эволюции звезд. Теоретическое развитие в данной работе приводит к выводу, что эти различия преимущественно носят эволюционный характер. Прежде чем обсуждать теоретические причины, почему в атмосфере белых карликов с возрастом происходят изменения, сначала мы исследуем свидетельство, демонстрирующее, что эти звезды действительно подвергаются значимым изменениям по мере движения на своих эволюционных путях.
Как обычно в астрономии, в данном случае в мгновенной картине наблюдения участвуют лишь количества, и не указывается конкретно, связаны ли наблюдаемые нерегулярности со временем. Такова причина имеющейся неясности. Но сейчас новая информация, представленная на предыдущих страницах, обеспечила основу, с которой мы можем подойти к вопросу. Как показано на рисунке 21, обыкновенные белые карлики с разными массами следуют параллельным линиям охлаждения на диаграмме ЦВ, где более мелкие звезды пребывают на верху диапазона светимости, а б о льшие – внизу. Из продемонстрированного факта, что линии, параллельные главной последовательности в регионе белых карликов диаграммы, являются линиями равной массы (как того и требует теория), следует вот что. На карте массы показателя цвета B-V, рисунок 23, где линии равных масс горизонтальные, расстояние от левой стороны диаграммы на одной из этих линий представляет время; то есть измеряет количество эволюционного развития. Очевидно, общая тенденция такова. От богатых водородом звезд, Класс DA, к классам, обозначенным х на диаграмме, группа DC (как мы можем ее называть), все последние классифицируются Шипменом как богатые гелием.
При температурах выше разделительной линии вблизи 8.000°К огромное большинство является звездами DA и лишь около 10% представляют собой группу DC. Ниже этой температуры все звезды попадают в группу DC или переходный класс. Конкретный сегмент общего перехода от статуса DA к статусу группы DC можно распознать у б о льших звезд. Гринстейн определяет класс DAF, у которого линии водорода, характерные для спектров DA, слабее, и присутствуют линии Ca II. Этому следует и класс DF, в котором появляется Ca, но отсутствует водород. Эволюция посредством всей последовательности DA, DAF, DF происходит в звездах с массой выше 0,50.
А теперь давайте вернемся к вопросу, что вызывает сдвиг от водородной атмосферы к гелиевой атмосфере по мере старения белых карликов. У астрономов нет ответа на этот вопрос. Как объяснял Джеймс Либерт в статье 1980 года: “Существование почти чистой гелиевой атмосферы, вырождающейся в широком диапазоне температур, долгое время оставалось загадкой”.[111] “Более холодные богатые гелием звезды, - сообщает он, - это самый многочисленный вид белого карлика”. Кроме того, концентрация более тяжелых элементов в атмосферах таких звезд слишком высока, чтобы объясняться на основе современной астрономической теории. Поскольку внутренние части белого карлика пребывают в необычном физическом состоянии (это верно независимо от того “дегенерирует” ли материя, как считает традиционная теория, или расширяется во времени, как рассматривается теорией вселенной движения), материя в нормальной атмосфере должна быть наращенной из окружения. Либерт указывает, что:
“Металлы в наращенном материале должны просачиваться вниз, а водород – оставаться в конвективном слое. Тогда предсказанное соотношение металл-водород было бы равным или ниже солнечных (межзвездных) величин. В то время как реальные звезды DF-DG-DK имеют соотношения кальций-водород в диапазоне от солнечных величин и выше”.[112]
Единственное, что может предложить Либерт в качестве решения “головоломки” – приращение водорода должно “блокироваться каким-то механизмом”. Это явно вид гипотезы “хватания за соломинку”; она лишена правдоподобия и не находит фактической поддержки. С другой стороны, объяснение структуры белого карлика, выведенное из постулатов, определяющих вселенную движения, требует именно такой ситуации, которая обнаружена наблюдателями. Как говорит Либерт, на основе традиционной теории “металлы в наращенном материале должны просачиваться вниз”. Но на основе теории, описанной в данной работе, центр белого карлика – это регион наименьшей плотности. Тогда согласно нашей теории, водород должен “просачиваться вниз”, а металлы оставаться во внешних регионах. Гелий тоже должен оставаться позади пока более легкий водород тонет. Наблюдаемое распределение трех компонентов, водорода, гелия и металлов, в классах звезд, определенных Либертом, именно таково, каким оно должно быть у более старых белых карликов согласно теории вселенной движения.
Наличие водородной атмосферы у более ранних звезд, и постепенная природа перехода к гелиевой атмосфере объясняются медленной передачей физических влияний через границу между движением в пространстве и движением во времени. Поначалу белым карликам, расположенным в середине осколков, оставленных взрывом сверхновой, удавалось наращивать материю с относительно большой скоростью. Ввиду того, что приращенные продукты взрыва состояли в основном из водорода, приращение создавало водородную атмосферу белых карликов. Но в наращенной материи имелась небольшая пропорция гелия и других более тяжелых элементов. Следовательно, длительное преимущественное движение водорода во внутреннюю часть звезды приводило к постоянному увеличению пропорции более тяжелых элементов в атмосфере. Пока белый карлик и его компаньон-гигант освобождались от остатков взрыва, скорость приращения уменьшалась. Со временем входящий водород проходил внутрь звезды так же быстро, как и приходил снаружи. За пределами этой точки, которую мы определили вблизи 8.000°К, атмосфера белого карлика преимущественно гелиевая. В виду полной неспособности астрономов найти хоть какое-то приемлемое объяснение гелиевых атмосфер в рамках принятой физической и астрономической теории, согласование с теорией вселенной движения впечатляет.
Это уместное положение, в котором подчеркивается один из самых значимых аспектов единой физической теории, - получение всех выводов во всех сферах физики путем дедукции из одного набора базовых допущений, независимо от любой информации, полученной посредством наблюдения. Развитие такой теории не только предлагает объяснения известных феноменов, остававшихся необъясненными, но благодаря ее чисто теоретическим основам, она способна предложить объяснения наперед еще не открытым феноменам. Положения предварительного характера оказали лишь малое влияние на презентацию на предшествующих страницах данного тома, поскольку предмет обсуждения почти полностью ограничивается феноменами, уже известными до того, как в 1959 году впервые была опубликована теория вселенной движения. И оставшаяся часть данного тома в основном будет иметь дело с уже открытыми астрономическими феноменами или, по крайней мере, осознанными в их истинном значении с 1959 года. Объяснения этих феноменов будут даны на основании публикации 1959 года или выведены путем расширения вышеописанных открытий. Одна глава (20) будет посвящена описанию предсказаний, сделанных в 1959 году, в связи с происхождением и свойствами тогда неизвестной группы объектов. Сейчас они определяются как квазары, пульсары и связанные с ними объекты.
Феномен, который мы сейчас рассматриваем – наличие гелиевой атмосферы у определенных классов звезд белых карликов – это более ограниченный пример того же вида упреждения наблюдаемых открытий. То есть объяснение предложено до того, как осознана его необходимость. Характерной чертой объяснения является градиент обратной плотности. Наличие обратного градиента – это не специально придуманное допущение, сформулированное для увязки с наблюдением так, как это делают многие “объяснения”, предложенные традиционной теорией. Он определенно требовался базовыми постулатами теории вселенной движения, и так и осознавался, и формулировался в опубликованных трудах задолго до того, как наблюдатели сообщили о существовании гелиевых атмосфер. И нужда в объяснении этой кажущейся аномалии стала очевидной. Публикация 1959 года конкретно утверждает, что “Центр звезды белый карлик является регионом самой низкой плотности”.
Как только осознается наличие градиента обратной плотности, существование гелиевой атмосферы у более старых звезд белых карликов можно вывести независимо от наблюдений, если расширить исследование до б о льших деталей. Расширение не вошло в оригинальный проект из-за ограниченного количества времени, которое можно было уделить астрономическим изучениям в исследовании, охватывающем основы всех главных сфер физической науки. Однако ответ на проблему концентрации гелия оказался доступен для немедленного использования, как только была осознана сама проблема. На последующих страницах подобный опыт будет повторяться вновь и вновь. Мы столкнемся с длинной чередой недавних открытий, одни незначительного характера, такие как гелиевая атмосфера, другие очень важные для развития астрономии как науки. Мы найдем простые и логичные объяснения этих открытий (уже готовые и ждущие осознания) в физических принципах, уже выведенных из постулатов теории вселенной движения.
Готовые дедуктивно выведенные ответы на текущие проблемы – это нечто, чего не имеет традиционная астрономическая теория. Сначала астрономам приходилось совершать открытие, а потом искать объяснение того, что они нашли. Почти все важные новые открытия приходили как сюрпризы. Поэтому, как и следовало ожидать, в быстро растущем потоке знания появится множество феноменов, еще необъясненных или объясненных неудовлетворительно в терминах принятых теорий и концепций. Подобная ситуация не считается особо серьезной, поскольку с ростом массива наблюдений и повышением общего уровня знания в связанных сферах, можно ожидать появления объяснений более или менее правдоподобного характера для большинства проблем. Но превалирование повседневных проблем имеет тенденцию заслонять то, что среди необъясненных феноменов имеются некоторые, которые невозможно примирить с принятыми теориями. Это веское доказательство того, в ныне превалирующей структуре теории что-то серьезно не так.
Спонтанное движение тяжелых атомов за счет градиента плотности не происходит в реальном мире. Технеций не может подниматься из ядра обычной звезды на поверхность через вышележащий слой водорода. Гелий и металлы не могут оставаться на поверхности обычной звезды или высоко конденсированной звезды, пока водород уходит в центр. Хотя наблюдения показывают, что технеций присутствует в поверхностных слоях некоторых звезд, и более тяжелые элементы остаются в поверхностных слоях некоторых белых карликов, очевидно, что современные теории неверны в некоторых существенных отношениях. В первом случае имеется адекватное свидетельство для демонстрации того, что технеций присутствует в звездах нормальных характеристик; то есть материя не испускается изнутри посредством взрыва. Из этого следует, что технеций не создается в ядре звезды в соответствие с превалирующими идеями. В ситуации белого карлика тоже имеется адекватное свидетельство, что концентрация тяжелых элементов во внешних слоях определенных классов звезд больше чем в материи, наращенной из окружения. Здесь водород преимущественно уходит вовнутрь звезды. Из этого обязательно следует, что белый карлик – не обыкновенная звезда или звезда, состоящая из “дегенеративной” материи, а звезда с обратным градиентом плотности.
Глава 13