Оста́точная намагни́ченность — намагниченность, которую имеет ферромагнитный материал при напряжённости внешнего магнитного поля равного нулю.
Ост.Наманиченность может быть противоположна современному намагн-ю:
1) за счет тект-х движений, возможно изменение ост.намагн. (вплость до 180градусов)
2) обращение ост.н., возникающая ост.намагн. приобретает противоположное направление норм.поля, при внедрении расплавл.породы, неимеющ магн направление, в трещины и приобретает новую намагниченность
3) инверсия древнего МП
Геомагнитное поле = главное(норм) поле + аномальное поле+ поле магнитных вариаций
Т=Тn+Тa+δT (все Т вектора)
Норм.поле возникает в верхней части проводящей сфера(слой), сост из Fe с примесьютв минералов, там возникает 1)геомагнитное гидродинамо (на границе с мантией(жидк))
2)дисковой диполь, ее регенерация
!два этих условия необходимы
Естественная остаточная намагниченность, как правило, возникает во время образования породы, и возраст 1п практически одинаков с возрастом породы. Отсюда был сделан вывод о том, что направление 1п горной породы отражает направление древнего магнитного поля, которое существовало в то геологическое время, когда образовалась данная порода. Величина Jn определяется видом и концентрацией ферромагнетиков в г. п., формой, размером, взаимным расположением зерен и механизмом образования ]„. С течением времени Jn г. п. убывает. Jn обычно является суммой нескольких видов остаточной Н
Ориентационная остаточнаянамагниченность Jro осадочных пород возникает при осаждении мелких, часто однодоменных частиц с ориентацией их магнитных моментов в геомагнитном поле. Эта намагниченность, как правило, слабоинтенсивная и не очень стабильная. направление Jro совпадает с направлением внешнего магнитного поля
Химическая остаточная намагниченность Jrc образуется в осадочных породах в результате химических и других изменений зерен магнитных минералов в магнитном поле при температуре ниже точки Кюри. Свойства Jrc сложны и зависят как от особенностей исходных, так и новообразованных магнитных минералов. Нередко Jrc унаследует некоторые свойства остаточной намагниченности исходного магнитного минерала
Термоостаточная намагниченность Jrt образуется при остывании горных пород с ферромагнитными компонентами ниже температуры Кюри или Нееля. Это главный вид остаточной намагниченности магматических пород как объектов палеомагнитологии. Она весьма стабильна; необходимое для ее снятия поле (термокоэрцитивная сила) может в несколько раз превышать по напряженности земное.
ВЯЗКАЯ ОСТАТОЧНАЯ НАМАГНИЧЕННОСТЬ (Jrv, VRM) – часть намагниченности, образующаяся при изотермическом воздействии постоянного магнитного поля во времени. В постоянном поле Jrv растет пропорционально логарифму времени. Она присутствует всегда в горных породах благодаря продолжительному воздействию на них геомагнитного поля. Стабильность Jrv возрастает со временем вплоть до того, что у древних гематитсодержащих пород Jrv практически не разрушается переменным магнитным полем
Термическая(термоостаточная) – создается при остывании магнитного материала в постоянном магнитном поле.
Это остаточная намагниченность, созданная при остывании магнитного материала от его точки Кюри до некоторой температуры в постоянном магнитном поле. Jrt в малых полях прямо пропорциональна величине напряженности постоянного поля ее создания, зависит от начальной и конечной температур, в интервале которых создавалась Jrt.
Нормальная (изотермическая) остаточная Н (Jv) вызвана намагничением интенсивными импульсами поля (напр, при ударах молний).
Идеальная, или безгистерешсная остаточная Н. (Jrt) является результатом одновременного действия постоянного магнитного поля и интенсивного переменного поля с убывающей амплитудой.
Динамическая Н. (Jrd) возникает в результате неоднократного воздействия на горные породы механических напряжений. Образуется в постоянном магнитном поле при неоднократном изменении нагрузки или переменных нагрузках, что ведет к изменению уровня энергетических барьеров. По величине и стабильности Jrd меньше идеальной остаточной нам
Пьезо намагниченность возникновение в в-ве намагниченности под действием внеш. давления. П.
15. 
