Закон Фарадея
См. также: Электромагнитная индукция
ЭДС, создаваемая во вторичной обмотке, может быть вычислена по закону Фарадея, который гласит:
Где
U2 — Напряжение на вторичной обмотке,
N2 — число витков во вторичной обмотке,
Φ — суммарный магнитный поток, через один виток обмотки. Если витки обмотки расположены перпендикулярно линиям магнитного поля, то поток будет пропорционален магнитному полю B и площади S через которую он проходит.
ЭДС, создаваемая в первичной обмотке, соответственно:
Где
U1 — мгновенное значение напряжения на концах первичной обмотки,
N1 — число витков в первичной обмотке.
Поделив уравнение U2 на U1, получим отношение[6]:
[править] Уравнения идеального трансформатора
Идеальный трансформатор — трансформатор, у которого отсутствуют потери энергии на нагрев обмоток и потоки рассеяния обмоток[7]. В идеальном трансформаторе все силовые линии проходят через все витки обеих обмоток, и поскольку изменяющееся магнитное поле порождает одну и ту же ЭДС в каждом витке, суммарная ЭДС, индуцируемая в обмотке, пропорциональна полному числу её витков[8]. Такой трансформатор всю поступающую энергию из первичной цепи трансформирует в магнитное поле и, затем, в энергию вторичной цепи. В этом случае поступающая энергия равна преобразованной энергии:
Где
P1 — мгновенное значение поступающей на трансформатор мощности, поступающей из первичной цепи,
P2 — мгновенное значение преобразованной трансформатором мощности, поступающей во вторичную цепь.
Соединив это уравнение с отношением напряжений на концах обмоток, получим уравнение идеального трансформатора:
Таким образом получаем, что при увеличении напряжения на концах вторичной обмотки U2, уменьшается ток вторичной цепи I2.
Для преобразования сопротивления одной цепи к сопротивлению другой, нужно умножить величину на квадрат отношения.[9] Например, сопротивление Z2 подключено к концам вторичной обмотки, его приведённое значение к первичной цепи будет 
. Данное правило справедливо также и для вторичной цепи: 
.
[править] Модель реального трансформатора
В модели идеального трансформатора для упрощения не учитываются некоторые явления, наблюдаемые на практике и которыми не всегда можно пренебречь:
1. 
Наличие ненулевого тока холостого хода Математически описание этого явления производится с помощью уравнения полного тока:
, где
· H - вектор напряжённости магнитного поля (единица измерения - А/м),
· dl - элементарный участок контура интегрирования (векторная величина),
· ΣI - суммарный ток, охватываемый контуром интегрирования.
· векторное умножение векторов: H dl = mod (H) mod (dl) sin A - здесь А угол между H и l.
Читается уравнение полного тока: циркуляция вектора напряжённости магнитного поля по контуру L равна полному току, находящемуся внутри контура.
Применительно к двухобмоточному трансформатору под нагрузкой закон полного тока можно записать: H L = I1 W1 + I2 W2 - где H - напряжённость магнитного поля в магнитопроводе (полагается постоянной), L - длина средней линии магнитопровода, I1W1 - МДС первичной обмотки, I2W2 - МДС вторичной обмотки.
Для холостого хода: I2 = 0 и H L = I1W1, откуда Iхх = H L /W1 и тогда Iхх = I1 + I2W2/W1 при Iхх =0 получится соотношение для идеального трансформатора тока: I1/I2 = - W2/W1
В ряде случаев учёт тока холостого хода обязателен:
· Включение трансформатора под напряжение (особенного ненагруженного). При этом на первичной обмотке трансформатора будут наблюдаться кратковременные всплески тока, достигая величины (в пике) в несколько раз больше номинального первичного тока. Высота пиков зависит от момента включения трансформатора (наибольшая величина при включении, когда мгновенное значение сетевого напряжения равно нулю), загруженности трансформатора (максимальный пик - при включении на холостой ход), мощности, конструкционных параметров. Явление всплесков первичного тока учитывается при расчёте токовых защит трансформатора, выборе коммутационной аппаратуры, питающих линий и пр.
· Наличие тока холостого хода приводит к тому, что токи в первичной и вторичной обмотках не сдвинуты друг относительно друга
на 180°. Разница между действительным и идеальным углами взаимного сдвига называется "углом погрешности" δ. Кроме того, соотношение токов по модулю не будет составлять W2/W1. Разница между действительным соотношением токов и идеальным называется "погрешностью по величине". Погрешности по углу и величине учитываются в виде нормирования по классом точности при изготовлении трансформаторов тока (особенно в цепях учёта электроэнергии). Для трансформаторов тока, предназначенных для защит применяется величина общей погрешности (получающаяся как разница между векторами первичного и вторичного тока) и учитывающее погрешности как по величине так и по току.Нормирование погрешности для трансформаторов защит - при максимальном токе к.з. не более 10%.
1. Наличие межобмоточной, межслоевой и межвитковой емкостей. Наличие проводников, разделённых диэлектриком приводит к
возникновению паразитных ёмкостей между обмотками, слоями и витками. Моделирование этого явления производится введением т.н. продольных и поперечных емкостей. К поперечным относят межслоевую и межобмоточные ёмкости. К продольным - межвитковые и межкатушечные.
[править] Режимы работы трансформатора
1. Режим холостого хода. Данный режим характеризуется разомкнутой вторичной цепью трансформатора, вследствие чего ток в ней не течёт. С помощью опыта холостого хода можно определитьКПД трансформатора, коэффициент трансформации, а также потери в сердечнике.
2. Нагрузочный режим. Этот режим характеризуется замкнутой на нагрузке вторичной цепью трансформатора. Данный режим является основным рабочим для трансформатора.
3. Режим короткого замыкания. Этот режим получается в результате замыкания вторичной цепи накоротко. С его помощью можно определить потери полезной мощности на нагрев проводов в цепи трансформатора. Это учитывается в схеме замещения реального трансформатора при помощи активного сопротивления.
[править] Режим холостого хода
Когда вторичные обмотки ни к чему не подключены (режим холостого хода), ЭДС индукции в первичной обмотке практически полностью[10] компенсирует напряжение источника питания, поэтому ток, протекающий через первичную обмотку, невелик. Для трансформатора с сердечником из магнитомягкого материала (ферромагнитного материала трансформаторной стали) ток холостого хода характеризует величину потерь в сердечнике (на вихревые токи и на гистерезис) и реактивную мощность перемагничивания магнитопровода. Мощность потерь можно вычислить, умножив активную составляющую тока холостого хода на напряжение, подаваемое на трансформатор.
Для трансформатора без ферромагнитного сердечника потери на перемагничивание отсутствуют, а ток холостого хода определяется сопротивлением индуктивности первичной обмотки, которое пропорционально частоте переменного тока и величине индуктивности.
Векторная диаграмма напряжений и токов в трансформаторе на холостом ходу при согласном включении обмоток приведена в[11] на рис.1.8 б).
Напряжение на вторичной обмотке в первом приближении определяется законом Фарадея
[править] Режим короткого замыкания
В режиме короткого замыкания, на первичную обмотку трансформатора подается переменное напряжение небольшой величины, выводы вторичной обмотки соединяют накоротко. Величину напряжения на входе устанавливают такую, чтобы ток короткого замыкания равнялся номинальному (расчетному) току трансформатора. В таких условиях величина напряжения короткого замыкания характеризует потери в обмотках трансформатора, потери на омическом сопротивлении. Мощность потерь можно вычислить умножив напряжение короткого замыкания на ток короткого замыкания.
Данный режим широко используется в измерительных трансформаторах тока.
[править] Режим с нагрузкой
При подключении нагрузки к вторичной обмотке во вторичной цепи возникает ток, создающий магнитный поток в магнитопроводе, направленный противоположно магнитному потоку, создаваемому первичной обмоткой. В результате в первичной цепи нарушается равенство ЭДС индукции и ЭДС источника питания, что приводит к увеличению тока в первичной обмотке до тех пор, пока магнитный поток не достигнет практически прежнего значения.
Схематично, процесс преобразования можно изобразить следующим образом:
Мгновенный магнитный поток в магнитопроводе трансформатора определяется интегралом по времени от мгновенного значения ЭДС в первичной обмотке и в случае синусоидального напряжения сдвинут по фазе на 90° по отношению к ЭДС. Наведённая во вторичных обмотках ЭДС пропорциональна первой производной от магнитного потока и для любой формы тока совпадает по фазе и форме с ЭДС в первичной обмотке. Векторная диаграмма напряжений и токов в трансформаторе с нагрузкой при согласном включении обмоток приведена в[11] на рис.1.6 в).
37. Вращающиеся магнитные поля - WIKI
38. Устройство и принцип действия асинхронных двигателей
Асинхронный двигатель является простейшей из электрических машин. Как и любая электрическая машина, он имеет 2 основные части – статор и ротор. Статор состоит из чугунной станины, в которой закреплён магнитопровод в виде полого цилиндра. Между станиной и сердечником оставляют зазор, через который проходит охлаждающий воздух. Для уменьшения потерь на вихревые токи магнитопровод набирают из тонких листов электротехнической стали, изолированных друг от друга лаком. В пазы, вырезанные по внутренней окружности стартера укладывают обмотку. Обмотку в пазах закрепляют клиньями.
Ротор также набирают из тонких листов электротехнической стали. В пазах ротора размещают обмотку, которая может быть короткозамкнутой или фазной. Короткозамкнутая обмотка типа «беличья клетка» состоит из толстых проводящих стержней, соединённых по торцам кольцами.
Устройство фазной обмотки ротора аналогично устройству обмотки стартера. Концы фазной обмотки ротора соединяют с контактными кольцами и через щетки соединяют с регулировочными или пусковыми реостатами. Контактные кольца, изготовленные из латуни и меди, укрепляют на валу двигателя с помощью изолирующих прокладок. Щеткодержатель с угольными или медно-графитовыми щетками крепят на подшипниковом щите.
Принцип действия асинхронного двигателя основан на использовании вращающегося магнитного поля и основных законов электротехники.
При включении двигателя в сеть трёхфазного тока в статоре образуется вращающееся магнитное поле, силовые линии которого пересекают стержни или катушки обмотки ротора. При этом, согласно закону э/м индукции, в обмотке ротора индуцируется ЭДС, пропорциональная частоте пересечения силовых линий. Под действием индуцированной ЭДС в короткозамкнутом роторе возникают значительные тока.
В соотв. с законом Ампера на проводники с током, находящиеся в магнитном поле, действуют механические силы, которые по принципу Ленца стремятся устранить причину, вызывающую индуцированный ток, т.е. пересечение стержней обмотки ротора силовыми линиями вращающегося поля. Таким образом, возникшие механические силы будут раскручивать ротор в направлении вращения поля, уменьшая скорость пересечения стержней обмотки ротора магнитными силовыми линиями.
Достичь частоты вращения поля в реальных условиях ротор не может, т.к. тогда его стержни обмотки оказались бы неподвижными относительно магнитных силовых линий и индуцированные токи в обмотке исчезли бы. Поэтому ротор вращается с частотой, меньшей частоты вращения поля, т.е. несинхронно с полем, или асинхронично.
Если силы, тормозящие вращение ротора невелики, то ротор достигает частоты, близкой к частоте вращения поля. При увеличении механической нагрузки на валу двигателя частота вращения ротора уменьшается, токи в обмотке ротора увеличиваются, что приводит к увеличению вращающегося момента двигателя. При некоторой частоте вращения ротора устанавливается равновесие между тормозным и вращающим моментами.
39. Основные параметры асинхронных двигателей
Скольжение ротора – частота магнитного поля относительно частоты вращения ротора (n2)
Часто выражают в % (
Через скольжение выражаются ЭДС и ток ротора, вращающий момент и частота вращения.
К асинхронным машинам полностью применима формула трансформаторной ЭДС, т.к. условия индуцирования ЭДС в обмотках трансформатора и асинхронной машины одинаковы. Обозначим действующее значение ЭДС одной фазы неподвижного ротора 
. Тогда формула для трансформаторной ЭДС примет вид
, 
Зависимость фазы тока от скольжения и ЭДС ротора
–индуктивное сопротивления рассеяния обмотки ротора.
Вращающий момент асинхронного двигателя
40. Управление работой асинхронных двигателей
41. Погрешность измерений
42. Средства измерений -!!!
43. Измерительные приборы -!!!
Электроника
1. Общие сведения об электронике - WIKI
2. Атомное строение веществ
3. Электропроводимость твёрдых тел
Электропроводность твердых тел
Электрическим током называют направленное движение электрических зарядов. Сила тока I = ∆q /∆t, А = Кл/с, где ∆q – заряд, проходящий через сечение проводника S за время ∆t. Плотность тока j = I / S, А/м
Способность тела пропускать электрический ток под воздействием электрического поля называется электропроводностью (проводимостью). Зависимость между плотностью тока и
напряженностью поля Е, В/м, выражается законом Ома в дифференциальной форме
j E =σ
Коэффициент пропорциональности σ, Ом -1 м -1, называется удельной электропроводностью вещества, а обратная величина ρ = 1/σ есть удельное сопротивление. Отметим некоторые электрические свойства твердых тел.
Для различных веществ ρ изменяется в 10 – 25 раз.
В порядке возрастания удельного сопротивления все вещества разделены на
три класса: проводники (металлы), полупроводники и диэлектрики (изоляторы).
Электропроводность кристаллов может сильно зависеть от вида кристаллической решетки. Например, алмаз - диэлектрик, а графит - проводник, хотя оба они представляют различные кристаллические формы углерода.
При добавлении примесив чистый металл сопротивление образующегося сплавабольше сопротивления каждого компонента (см. рис. 1). Напротив, примесь в чистом полупроводнике резко уменьшает сопротивление; например, добавка 10-5 % мышьяка в германий снижает его сопротивление в 200 раз.
При охлаждении сопротивление металлов и сплавов уменьшается, причем у чистых металлов оно может стать весьма малым (см. рис. 1). Для полупроводников, наоборот, сопротивление при охлаждении быстро возрастает (см. рис. 2).
Рис. 1. Температурная зависимость удельного
сопротивления меди и сплавов меди с никелем
6. Для полупроводников в широком интервале абсолютных температур Т изменение электропроводности при изменении температуры происходит, как правило, по экспоненциальному закону
σ = σ0 exp(-εА/(kT)) (2)
Здесь εА - энергия активации проводимости, k - постоянная Больцмана, σ0 - коэффициент (в действительности зависящий от температуры, но существенно слабее, чем экспоненциальный множитель). Формула (2) означает, что электроны полупроводника связаны с атомами с энергией связи порядка εА. При повышении температуры тепловое движение начинает разрывать связи электронов, и часть их, пропорциональная exp(-εА/(kT), становится свободными носителями заряда.
Для стержня длиной l и сечением S сопротивление
R = ρ l / S = l /(σ S).
Для полупроводника (см. (2)) получаем типичную зависимость сопротивления от температуры
R = ((l / (σ0 S)) exp (εA /(kT)) (3)
В полупроводниках связь электронов может быть разорвана не только тепловым движением, но и различными внешними воздействиями: светом (внутренний фотоэффект), потоком быстрых заряженных частиц и т.д. Поэтому для полупроводников характерна сильная зависимость электропроводности от внешних воздействий.
Сильная зависимость электропроводности полупроводников от содержания примесей и дефектов в кристаллах обясняется тем, что во многих случаях энергия εА для электронов, локализованных вблизи примесей или дефектов, меньше, чем в идеальном кристалле данного полупроводника.
Из сказанного видно, что полупроводники отличаются от металлов качественно иными свойствами, а не только значением электропроводности.
Возможность в широких пределах управлять проводимостью полупроводников при помощи изменения температуры, освещения, введения примесей и т.д. является основой их многочисленных и разнообразных применений.
Рис. 2. Температурная зависимость со-
противления полупроводника
У многих химических элементов, соединений и сплавов при охлаждении ниже определенной (характерной для данного материала) критической температуры ТС наблюдается переход из нормального в сверхпроводящее состояние, в котором их электрическое сопротивление постоянному току полностью отсутствует. Длительное время были известны сверхпроводники, критическая температура которых не превышала 23 К, а в 1986 г. был открыт новый класс высокотемпературных сверхпроводников с критической температурой до 125 К и выше.
4. Собственная и примесная проводимость полупроводников
5. Электрические переходы -???
Электрическим переходом называется слой в полупроводнике между двумя областями с различными типами электропроводности (n-полупроводник, p-полупроводник, металл, диэлектрик) или разными величинами удельной электрической проводимости. Если переход создается между двумя областями полупроводника, одна из которых имеет электропроводность n-типа, а другая p-типа, то такой переход называется электронно-дырочным или p-n-переходом.
Переход между двумя областями полупроводника n-типа, обладающими различной удельной проводимостью, называется электронно-электронным или n-n+-переходом, причем знак «+»относится к области с более высокой удельной электрической проводимостью; аналогично переход между двумя областями полупроводника p-типа с различной удельной электрической проводимостью называется p-p+-переходом. Широкое применение получили переходы металл - полупроводник.
Электрические переходы могут создаваться как на основе полупроводников с одинаковой шириной запрещенной зоны, т.е. одинаковых материалов (гомопереходы), так и с различными значениями ширины (гетеропереходы). Заметим, что предельным случаем гетероперехода является контакт металл - полупроводник (у металла нет запрещенной зоны).
Если линейные размеры перехода, определяющие площадь последнего, значительно больше его толщины, то такой переход называется плоскостным; если же линейные размеры меньше, чем длина, определяющая физические процессы в переходе (например, диффузионная длина), то переход называют точечным.
6. P-n переход и его свойства
7. Полупроводниковые диоды
8. Биполярные транзисторы
9. Полевые транзисторы ->>>>>
10. 
Тиристоры
11. Интегральные микросхемы -???
12. Общие сведения о выпрямителях
13. Однофазные выпрямители
Однополупериодный выпрямитель (четвертьмост)
Однополупериодный выпрямитель: график напряжения по времени до выпрямления — одна из возможных схем выпрямителя — и график напряжения по времени после выпрямления
Простейшая схема однополупериодного выпрямителя состоит только из одного выпрямляющего ток элемента (диода). На выходе — пульсирующий постоянный ток. На промышленных частотах (50—60 Гц) не имеет широкого применения, так как для питания аппаратуры требуются сглаживающие фильтры с большими величинами емкости и индуктивности, что приводит к увеличению габаритно-весовых характеристик выпрямителя. Однако схема однополупериодного выпрямления нашла очень широкое распространение в импульсных блоках питания с частотой переменного напряжения свыше 10 КГц, широко применяющихся в современной бытовой и промышленной аппаратуре. Объясняется это тем, что при более высоких частотах пульсаций выпрямленного напряжения, для получения требуемых характеристик (заданного или допустимого коэффициента пульсаций), необходимы сглаживающие элементы с меньшими значениями емкости (индуктивности). Вес и размеры источников питания уменьшаются с повышением частоты входного переменного напряжения.
Однополупериодный выпрямитель или четвертьмост является простейшим выпрямителем и включает в себя один вентиль (диод или тиристор).
Допущения: нагрузка чисто активная, вентиль — идеальный электрический ключ.
Напряжение со вторичной обмотки трансформатора проходит через вентиль на нагрузку только в положительные полупериоды переменного напряжения. В отрицательные полупериоды вентиль закрыт, всё падение напряжения происходит на вентиле, а напряжение на нагрузке Uн равно нулю.
. Эта величина вдвое меньше, чем в полномостовом.
Недостатки:[10]
· Большая величина пульсаций
· Сильная нагрузка на вентиль (требуется диод с большим средним выпрямленным током)
· Низкий коэффициент использования габаритной мощности трансформатора (около 0,45) (не путать с КПД, который зависит от потерь в меди и потерь в стали и в однополупериодном выпрямителе почти такой же, как и в двухполупериодном).
Преимущество: экономия на количестве вентилей.
[править]Полумост
Схема Гренашера
Схема Латура — Делона
На двух диодах и двух конденсаторах, широко известный как «с удвоением напряжения» или «удвоитель Латура — Делона — Гренашера».
Известна также схема с удвоением тока: параллельно единственной вторичной обмотке трансформатора включаются два последовательно соединённых дросселя, средняя точка соединения между которыми используется как средняя точка в «двухполупериодном выпрямителе со средней точкой». [11]
[править]Полный мост (Гретца)
На четырёх диодах, широко известный как «двухполупериодный», изобретён немецким физиком Лео Гретцем. Площадь под интегральной кривой равна:
Средняя ЭДС равна 
то есть вдвое больше, чем в четвертьмостовом.
Эквивалентное внутреннее активое сопротивление равно 
.
Ток в нагрузке равен
Мощность в нагрузке равна
Частота пульсаций равна 
, где 
— частота сети.
Наибольшее мгновенное значение напряжения на диодах — 
14. Трёхфазные выпрямители
15. 
Сглаживающие фильтры
16. 
Стабилизаторы напряжения ->->->вопрос 17
17.
18. Общие сведения об электронных усилителях
19. Принципы построения электронных усилителей (A, B, AB, C, D) -!!!
20. Усилители постоянного тока
Усилителями постоянного тока называют такие устройства, которые могут усиливать медленно изменяющиеся электрические сигналы, то есть они способны усиливать и переменные и постоянные составляющие входного сигнала. Усилители постоянного тока имеют много разновидностей (дифференциальные, операционные, усилители с преобразованием входного сигнала и др.). Поскольку такие устройства пропускают наряду с переменной составляющей еще и постоянную, то отдельные каскады должны быть связаны между собой либо непосредственно, либо через резисторы, но не через разделительные конденсаторы или трансформаторы, которые не пропускают постоянную составляющую. Основную проблему усилителей постоянного тока представляет дрейф нуля – отклонение напряжения на выходе усилителя от начального (нулевого) значения при отсутствии входного сигнала. Основной причиной этого явления являются температурная и временная нестабильность параметров активных элементов схемы усилителя, резисторов, а также источников питания.
Одним из возможных путей уменьшения дрейфа нуля является использование дифференциальных усилителей.
| 3.14.1. Дифференциальные усилители |
Принцип работы дифференциального усилителя поясним на примере четырехплечевого моста (рис. 3.48), выполненного на резисторах 
, 
, 
, 
. В одну диагональ включен источник 
, а в другую – сопротивление нагрузки 
. Если выполняется условие
 ,
| (3.68) |
то мост сбалансирован, и ток в 
будет равен нулю. Баланс не нарушится, если будут меняться напряжение и сопротивления резисторов плеч моста, но при условии, что соотношение (3.68) сохранится.
Рис.3.48. Схема четырехплечевого моста
На рис. 3.49 представлена схема простейшего дифференциального усилителя. Очевидно, что она аналогична схеме моста на рис. 3.46, если и заменить транзисторами VT 1 и VT 2 и считать, что 
, 
.
Рис. 3.49. Схема дифференциального усилителя
Сопротивления 
и 
выбирают равными, а транзисторы VT 1 и VT 2 – идентичными. Тогда при отсутствии входного сигнала 
также равно нулю. Температурное воздействие будет одинаковое на оба идентичных транзистора, поэтому, хотя их параметры и изменятся, но одинаково и в одну сторону, что не отразится на выходном сигнале, так как разность 
и 
останется неизменной. Если на входы схемы 
и 
подать, одинаковые сигналы по величине и фазе, называемые синфазными, то токи обоих транзисторов будут изменяться на одинаковую величину, соответственно будут изменяться напряжения и , а напряжение по прежнему будет сохраняться равным нулю. Если на входы подать одинаковые по величине, но сдвинутые по фазе на 
сигналы, называемые дифференциальными, то возрастание тока в одном плече будет сопровождаться уменьшением тока в противоположном, вследствие чего появится напряжение на дифференциальном выходе . Изменение температуры, паразитные наводки, старение элементов и др. можно рассматривать как синфазные входные воздействия. Исходя из этого дифференциальный каскад обладает очень высокой устойчивостью работы и малочувствителен к помехам.
21. Операционные усилители
Операционным усилителем называют усилитель постоянного тока, предназначенный для выполнения различного рода операций над аналоговыми сигнала при работе в схемах с отрицательной обратной связью.
Операционные усилители обладают большим и стабильным коэффициентом усиления напряжения, имеют дифференциальный вход с высоким входным сопротивлением и несимметричный выход с низким выходным сопротивлением, малым дрейфом нуля. То есть под операционным усилителем понимают высококачественный универсальный усилитель.
Условные обозначения операционных усилителей приведены на рис. 3.50. Один из входов, обозначенный знаком «+» называют неинвертирующим (прямым), так как сигнал на выходе и сигнал на этом входе имеют одинаковую полярность. Второй вход, обозначенный знаком «–», (его также обозначают знаком инверсии «o») называют инвертирующим, так как сигнал на выходе по отношению к сигналу на этом входе имеет противоположную полярность. Помимо трех сигнальных контактов (двух входных и одного выходного) операционный усилитель содержит дополнительные контакты (обычно число контактов составляет 14 или 16).
Рис. 3.50. Условные обозначения операционных усилителей
Параметры операционного усилителя характеризуют его эксплуатационные возможности. Основными параметрами являются:
1. Коэффициент усиления напряжения без обратной связи 
, показывающий, во сколько раз напряжение на выходе превышает напряжение сигнала, поданного на дифференциальный вход. Типовое значение 
;
2. Коэффициент ослабления синфазного сигнала 
, показывающий, во сколько раз дифференциальный сигнал сильнее синфазного. Донный параметр определяется свойствами входного дифференциального каскада и составляет 
;
3. Напряжение смещения нуля 
, представляющее собой постоянное напряжение определенной полярности, которое необходимо подать на вход при отсутствии входного сигнала для того, чтобы напряжение на выходе стало равным нулю. Наличие отклонения выходного напряжения от нуля обусловлено, хотя и малым, но неизбежным дисбалансом плеч дифференциального каскада. Практически