Пусть электрическая цепь (рисунок 1) состоит из последовательно соединенных активного, индуктивного и емкостного сопротивлений.
Под действием приложенного напряжения U в цепи протекает переменный ток I, создающий падение напряжения на сопротивлениях: UR = IR на активном, UL = IωL = IXL на индуктивном и Uс = I ·1/ωC = IXL на емкостном.
Рисунок 1
Пусть индуктивное сопротивление больше емкостного. Построим векторную диаграмму (рисунок 2) для данной цепи. Для начала построим вектор тока I. Активное падение напряжения UR = IR совпадает по фазе с током, следовательно, векторы так же совпадут. Индуктивное падение напряжения UL = IXL опережает ток по фазе на угол 90°, следовательно, вектор индуктивного напряжения в виде отрезка аб отложим перпендикулярно вектору тока. Емкостное падение напряжения UС = IXc отстает по фазе от тока на 90°, поэтому из конца отрезка аб (из точки б) опустим к вектору тока перпендикуляр в виде отрезка бв. Соединив теперь точки а и в, получим суммарный вектор ов, который своей величиной и направлением определит напряжение U, приложенное к рассматриваемой нами цепи.
Рисунок 2
Результирующее напряжение U равно геометрической сумме векторов UR,UL и Uс. Из векторной диаграммы видно, что индуктивное падение напряжения и емкостное падение напряжения направлены в противоположные стороны, т. е. находятся в противо-фазе. Следовательно, геометрическое сложение UL и UС можно заменить алгебраическим.
Результирующее, реактивное напряжение:
UX = UL - UC.
Прямоугольный треугольник оав называется треугольником напряжений для цепи, содержащей активное, индуктивное и емкостное сопротивления, соединенные последовательно.
Напряжение на зажимах цепи можно найти по формуле:
Ток в цепи найдем по формуле:
Данная формула представляет собой выражение закона Ома для цепи переменного тока, содержащей активное, индуктивное и емкостное сопротивления. Знаменатель в этом выражении обозначается Z и называется полным сопротивлением цепи:
Основываясь на данном равенстве, можно построить прямоугольный треугольник оаб с катетами R и X = XL – XC, И с гипотенузой Z, называемый треугольником сопротивлений цепи, содержащей активное, индуктивное и емкостное сопротивления.
Из треугольника сопротивлений можем определить угол сдвига фаз (разность фаз) между напряжением и током в цепи:
В данном случае (при ХL>ХС) результирующее напряжение опережает ток в цепи на угол φ аналогично цепи с последовательным соединением активного и индуктивного сопротивлений, т. е. реактивное сопротивление цепи носит индуктивный характер.
Будем уменьшать индуктивное сопротивление XL. При этом реактивное сопротивление X = XL - ХС уменьшается, ток в цепи увеличивается, угол сдвига фаз между током и напряжением уменьшается (рисунок 3).
Когда индуктивное сопротивление XL станет равным емкостному сопротивлению XC, реактивное сопротивление составит: X = XL – XC = 0
Полное сопротивление цепи: Z =R минимальное и имеет активный характер, ток в цепи становится максимальным и совпадет по фазе с напряжением, т.е.I = U/R.
Дальнейшее уменьшение XL приведет к XL< XC. Теперь полное сопротивление цепи носит емкостной характер и увеличивается по мере уменьшения XL. Ток в цепи уменьшается, а угол сдвига фаз между током и напряжением увеличивается, причем ток опережает напряжение.
Аналогичные процессы наблюдаются, если изменять емкостное сопротивление цепи.
Итак, в цепи с последовательным соединением активного, индуктивного и емкостного сопротивлений изменение одного из реактивных сопротивлений приводит к изменению как величины полного сопротивления, так и его характера.
При равенстве ХL=ХС полное сопротивление минимально и имеет активный характер, несмотря на наличие реактивных элементов.
Резонанс напряжения
Резонансом называется такой режим электрической цепи, содержащей индуктивности и емкости, при котором ток на входе цепи совпадает по фазе с приложенным напряжением. При резонансе реактивное сопротивление или реактивная проводимость цепи равна нулю.
Резонанс напряжений можно получить путем изменения емкости батареи конденсаторов или частоты подведенного напряжения, оставляя индуктивность катушки постоянной. Падение напряжения на емкости и индуктивности при резонансе в несколько раз превышает подведенное к цепи напряжение.
Напряжение на индуктивном сопротивлении опережает ток по фазе на 90°, а на емкостном - отстает на 90°, то эти напряжения противофазны и при резонансе друг друга компенсируют. Подведенное напряжение приходится на активное сопротивление цепи, этим и объясняется тот факт, что сдвиг фаз между током и напряжением при резонансе равен нулю.