Из теории длинных линий следует, что входное сопротивление линии с потерями, эквивалентной вибратору,
, (8)
где 
- комплексное волновое сопротивление линии (комплексность вызвана потерями в линии); 
- комплексная постоянная распространения, 
- коэффициент затухания в линии, 
- коэффициент фазы; l - длина эквивалентной линии, равная длине плеча вибратора.
Остановимся на вопросе определения величин 
, 
и 
. Комплексное волновое сопротивление длинной линии с потерями
где 
- погонное сопротивление каждого проводника длинной линии; 
и 
- погонные индуктивность и емкость длинной линии; 
- волновое сопротивление линии без учета потерь в ней, причем 
. Поскольку 
, где с - скорость света, имеем 
. Величину 
определяют обычно методом Хоу, находя полную емкость вибратора как уединенного цилиндрического тела радиусом а и затем усредняя ее делением на общую длину вибратора 
. В результате получаем формулу входного сопротивления
Коэффициент затухания α рассчитывается из условия равенства мощности тепловых потерь в эквивалентной линии. Значение определяется
Что касается коэффициента фазы , то оказывается, что в действительности этот коэффициент отличается от величины, равной k. Объясняется это учетом потерь, влиянием торцевой емкости между плечами вибратора, а также тем фактом, что 
и 
для СЭВ, в отличие от обычной длинной линии, переменны по длине вибратора. Обычно значения берут из результатов эксперимента, которые свидетельствуют о том, что 
, т.е. длина волны в эквивалентной линии 
меньше длины волны в свободном пространстве 
.
На рис. 7 приведены графики активной (
) и реактивной (
) составляющих входного сопротивления СЭВ для различных значений радиуса вибратора а. Эти кривые, построенные в зависимости от соотношения 
, можно при фиксированной частоте рассматривать как зависимости от длины плеча l. При фиксированном значении l эти же кривые характеризуют частотные свойства вибраторов по входному сопротивлению.
Рисунок 7. Зависимость , 
СЭВ от соотношения 
Анализ графиков позволяет сделать следующие выводы:
1) Вблизи 
и 
реактивная составляющая обращается в нуль, при этом в окрестности 
вибратор ведет себя подобно последовательному колебательному контуру, в окрестности 
- подобно параллельному контуру.
Точное значение резонансных длин несколько меньше, чем 0,25λ и 0,5λ, что объясняется отмеченным выше отличием коэффициента фазы от 
. Таким образом, для точной настройки СЭВ в резонанс длину вибратора следует несколько укоротить по сравнению с 0,25 λ (при последовательном резонансе) или 0,5 λ (при параллельном резонансе); величина укорочения зависит от радиуса вибратора. При последовательном резонансе 
величина Rвх равна 73,1 Ом (для вибраторов с радиусом 
); при увеличении радиуса до 
Ом. При параллельном резонансе 
величина Rвх сильно зависит от радиуса и составляет сотни и даже тысячи Ом (для вибраторов ).
2) Чем больше радиус вибратора, тем плавнее кривые зависимости Rвх и Хвх от частоты. Используя терминологию теории цепей, говорят, что толстые вибраторы (вибраторы с низким волновым сопротивлением) обладают меньшей добротностью по сравнению с тонкими вибраторами. Такие вибраторы могут без перестройки работать в более широкой полосе рабочих частот.