Характеристика задержки.




Теоретическое описание.

Уровни энергии атомов. Планетарная модель атома и квантовые постулаты Бора.

Атом построен из тяжелого по­ложительно заряженного ядра и окружающих его электронов. По классической механике такая система может находиться в равновесии лишь при условии, если электроны будут обращаться вокруг ядра по каким-то орбитам. Однако, с точки зрения клас­сической электродинамики, такой атом был бы все же неустой­чив, так как при движении с ускорением электроны должны были бы излучать энергию в виде электромагнитных волн и, следовательно, постепенно падать к ядру. Вместе с тем и частота обращения при этих условиях должна была бы непре­рывно меняться, и мы получили бы сплошной спектр вместо резких спектральных линий. Тот факт, что этого на самом деле не наблюдается, и атомы испускают резкие спектральные линии, указывает на их замечательную устойчивость, противоречащую классической электродинамике.

Постулат о существова­нии устойчивых стационарных состояний осцилляторов является необходимой предпосылкой для вывода правильной формулы излучения абсолютно черного тела. Нильсу Бору (1913 г.) при­надлежит заслуга отчетливой формулировки этого положения и обобщения его на любые атомные системы. Тем самым впервые с полной ясностью была показана неприменимость классической физики к внутриатомным движениям. Идея о квантах, выска­занная Планком в применении к обмену энергией между полем излучения и линейными осцилляторами, приобрела универсаль­ное значение как выражение наиболее характерной особенности процессов внутриатомного мира.

В основу развитой им квантовой теории строения атома Бор положил следующие два постулата:

I. Атомы и атомные системы могут длительно пребывать только в определенных состояниях — стационарных состоя­ниях, — в которых, несмотря на происходящие в них движения заряженных частиц, они не излучают и не поглощают энергию-В этих состояниях атомные системы обладают энергиями, обра­зующими дискретный ряд: Е1, Е2,..., Еn. Состояния эти характеризуются своей устойчивостью; всякое изменение энергии в результате поглощения или испускания электромагнитного из­лучения или в результате соударения может происходить толь­ко при полном переходе (скачком) из одного из этих состояний в другое.

II. При переходе из одного стационарного состояния в другое атомы испускают или поглощают излучение только строго опре­деленной частоты. Излучение, испускаемое или поглощаемое при переходе из состояния Еm в состояние Еn, монохроматично, и его частота ω определяется из условия:

 

(10.1)

(условие частот Бора).

Оба эти постулата резко противоречат требованиям клас­сической электродинамики, так как по первому постулату атомы не излучают, несмотря на то, что образующие их электроны совершают ускоренное движение (например, обращение по замкнутым орбитам), а по второму — испускаемые частоты не имеют ничего общего с частотами периодических движений электронов.

 

Опыты Франка и Герца.

 

Формулированные в предыдущем пункте квантовые по­стулаты Бора нашли наиболее непосредственное эксперимен­тальное подтверждение в опытах Дж. Франка и Густава Герца, к описанию этих опытов мы и переходим.

Идея опытов заключается в следующем: атомы или моле­кулы более или менее разреженного газа обстреливаются мед­ленными электронами; при этом исследуется распределение скоростей электронов до и после соударений. Если соударения происходят упруго, то распределение скоростей в результате соударений не изменяется, и, наоборот, при неупругих соударе­ниях часть электронов теряет свою энергию, отдавая ее атомам, с которыми они испытали соударения, и распределение скоро­стей меняется.

В результате опытов Франка и Герца оказалось, что:

1. При скоростях электронов, меньших некоторой критиче­ской скорости, соударение происходит вполне упруго, т. е. элек­трон не передает атому своей энергии, но отскакивает от него, изменяя лишь направление своей скорости.

2. При скоростях, достигающих критической скорости, удар происходит неупруго, т. е. электрон теряет свою энергию и передает ее атому, который при этом переходит в другое стационарное состояние, характеризуемое большей энергией.

Таким образом, атом или вообще не воспринимает энергию (упругий удар), или воспринимает ее только в количествах, рав­ных разности энергий в двух стационарных состояниях.

Прежде чем переходить к более детальному описанию опы­тов и их результатов, рассмотрим некоторые вопросы, связан­ные с осуществлением этих опытов. Основные требования, кото­рым должна удовлетворять экспериментальная установка, пред­назначенная для изучения соударений медленных электронов с атомами, заключаются в следующем:

1. Источник электронов должен давать достаточно большое число медленных электронов с определенным начальным рас­пределением скоростей.

2. Этим электронам можно сообщить любую, заранее извест­ную скорость путем воздействия приложенного извне ускоряю­щего поля.

3. Ускоренные электроны должны испытывать соударения с исследуемыми атомами или молекулами в определенном месте аппарата.

Для получения пучков медленных электронов, удовлетворяю­щих указанным требованиям, пользуются горячими катодами. Электроны, в изобилии получаемые от этих катодов, ускоряются приложенным к катоду потенциалом V, который может меняться по произволу. Скорость v, которую приобретает не­подвижный электрон под действием ускоряющего потенциала V вольт, находится из соотношения (закон сохранения энергии):

(10.2)

Таким образом, при ускоряющем потенциале в 1 В скорость электронов составляет около 6∙107 см/с. Отсюда видно, что термин «медленные электроны» имеет весьма относительное значение.

 
Если исследовать зависимость силы тока от ускоряющего напряжения и затем построить график, откладывая по оси абс­цисс ускоряющий потенциал, а по оси ординат — соответствую­щую силу тока, то получается кривая (так называемая вольт-амперная характеристика), типичный вид которой изображен на рис. 1. Отметим, что эта характеристика стандартна для всех вакуумных приборов с эмиссией электронов с катода (термоэлектронная эмиссия у вакуумных ламп, фотоэлектронная эмиссия у фотоэлементов). У этой кривой обращают на себя внимание следую­щие характерные черты:

1) При некотором потенциале сила тока становится незави­симой от напряжения; это — «ток насыщения», возникновение которого объясняется тем, что все электроны, освобождаемые в единицу времени при данной температуре накала из катода, переносятся к аноду.

2) При ускоряющем потенциале, равном нулю, ток не только не падает до нуля, но продолжает оставаться независимым от напряжения также и при потенциалах обратного знака, т. е. при тормозящих потенциалах, вплоть до некоторого потенциала - К. При дальнейшем увеличении тормозящего потенциала ток убывает, постепенно спадая к нулю.

Для объяснения этих особенностей следует, прежде всего, принять во внимание, что катод и анод в трубке с горячим ка­тодом всегда бывают сделаны из различных металлов. Поэтому между катодом и анодом в отсутствии внешнего напряжения обязательно имеется контактная разность потенциалов. Если теперь внешний ускоряющий потенциал становится равным нулю, то электроны еще подгоняются этой контактной раз­ностью потенциалов. Для компенсации ее необходимо прило­жить некоторый тормозящий потенциал К.

Когда этот потенциал приложен, то сила тока все еще остается отличной от нуля потому, что электроны выходят из катода не с нулевой скоростью, но обладают конечными скоро­стями, распределенными по закону Максвелла. Только тогда, когда задерживающий потенциал достигает такой величины, что его не могут преодолеть самые быстрые электроны, сила тока становится равной нулю.

Идея опытов, излагаемых в следующих пунктах, как уже было указано, состоит в том, что электронам, получившим опре­деленное ускорение, предоставляется возможность испытывать соударения с атомами газов, вводимых при небольших давле­ниях в трубку. Для того чтобы установить, каков характер этих соударений, — упругие они или неупругие, очень часто бы­вает необходимо исследовать после соударений распределение скоростей между электронами. Это осуществляется при помощи метода задерживающего потенциала.

 

Истолкование максимумов кривой на основании сказанного выше не представляет затруднений. До тех пор, пока энергия электрона не достигнет 4,9 В, он испытывает с атомами ртути упругие соударения, и ток возрастает с увеличением потенциала по обычному закону. При потенциале 4,9 В удар становится не­упругим, электрон отдает при соударении атому ртути всю свою энергию. Эти электроны не попадут на пластинку А, так как они будут выловлены обратно сеткой N, заряженной до +0,5 В, и ток пластинки резко упадет.

Если энергия электронов заметно превосходит 4,9 В, то та­кие электроны, потеряв часть своей энергии при неупругом со­ударении, сохраняют достаточный избыток энергии и потому, несмотря на наличие положительно заряженной сетки, дости­гают пластинки А, — ток вновь начинает возрастать.

Мы видим, таким образом, что энергия в 4,9 эВ имеет особое значение для атомов ртути. Меньшую энергию они воспринять не могут, так как при меньшей энергии бомбардирующих их электронов удар происходит вполне упруго; энергию же в 4,9 эВ они воспринимают полностью. Но это и означает в согласии с первым постулатом Бора, что атом ртути может обладать не любыми запасами энергии, а только избранными. Если Е1 будет запас энергии «невозбужденного» атома ртути, то следующее возможное значение энергии атома будет Е1 + 4,9 эВ. Ускоряющий потенциал 4,9 В называется «первым критическим потенциалом» или «резонансным потенциалом» атома ртути. Такие же резонансные потенциалы найдены и для других атомов. Например, для калия резонансный потенциал равен 1,63 В, для натрия — 2,12 В, для гелия — 21 В, аргона – 11,6 В и т. д.

Опыты Франка и Герца подтверждают и второй постулат Бора – правило частот. При достижении ускоряющего напряжения 4,9 В пары ртути начинают испускать ультрафиолетовое излучение с λ=253,7 нм. Это излучение связано с переходом атомов ртути из первого основного состояния в основное.

Само собою, разумеется, что, кроме энергии, соответствующей первому критическому потенциалу, атомы могут обладать и другими, более высокими ступенями энергии возбуждения. Эти более высокие ступени возбуждения могут быть также найдены при помощи метода электронных соударений. Однако экспериментальная методика для этой цели должна быть виде изменена и в данной лабораторной работе мы её не рассматриваем. Интересующимся рекомендуем обратиться к списку литературы, в особенности к книге Шпольский Э. В. «Атомная физика», т.1.

 

Характеристика задержки.

Характеристика задержки. Вольтамперная характеристика задержки – это зависимость ia=f(Vз) анодного тока от задерживающего потенциала при заданном значении ускоряющего напряжения Vy (Vy выполняет роль параметра).

В случае, когда значение ускоряющего напряжения меньше резонансного (Vy<Vр), неупругих соударений электронов с атомами в лампе не происходит, поэтому характеристика задержки такой лампы похожа на характеристику задержки вакуумной лампы (рис. 7а).

Если же Vy>Vр, то появляется дополнительная ступенька, соответствующая уменьшению анодного тока (рис. 7б). Этот факт нетрудно объяснить. В результате неупругих столкновений вблизи сетки появляются две группы электронов: быстрые, не испытавшие неупругих соударений, и медленные, которые отдали свою кинетическую энергию атомам.

При Vз = 0 В все электроны достигнут анода и анодный ток iа будет пропорционален их числу. При постепенном увеличении задерживающего напряжения все большая часть медленных электронов возвращается на сетку (рис. 7б, участок кривой 1). Плавный спад кривой здесь также обусловлен разбросом электронов по скоростям.

Начиная с некоторого значения задерживающего потенциала все медленные электроны попадают на сетку, а задерживающего напряжения еще не хватает, чтобы вернуть на сетку быстрые электроны, в результате чего на вольтамперной характеристике появляется участок, где анодный ток практически не меняется (рис. 7б, участок кривой 2). Очевидно, что разность токов ∆ia пропорциональна концентрации только тех электронов, которые испытали неупругие соударения с атомами.

При дальнейшем увеличении задерживающего поля начинают задерживаться быстрые электроны и анодный ток плавно уменьшается до нуля (рис. 7б, участок кривой 3).


 

Газонаполненный триод.

 

Для демонстрации опыта Франка и Герца в вакуумную трехэлектродную лампу необходимо добавить немного атомарного газа (Франк и Герц использовали пары ртути) до давления от нескольких Паскаль до десятков Паскаль.

В качестве такой лампы можно использовать ртутную лампу (в колбе лампы находится капля ртути), нагретую до определенной температуры либо тиратрон, наполненный инертным газом.

В этом случае электроны, испускаемые катодом и разгоняемые ускоряющим напряжением Vу между катодом и сеткой, начнут сталкиваться с атомами ртути либо инертного газа.

На вольтамперной характеристике такой лампы (рис. 8) в отличие от вакуумной лампы можно видеть ряд максимумов и минимумов, являющихся следствием неупругих столкновений электронов с атомами газа.

Разберем подробнее явления, происходящие в газонаполненной лампе.

До тех пор, пока энергия разгоняемых ускоряющим полем катод/сетка электронов не достигнет значения eVРЕЗ= E2-E1, в объеме катод-сетка возможны только упругие соударения электронов с атомами. Поскольку масса электрона m намного меньше массы атома M, то передача кинетической энергии от электрона к атому очень мала:

(12.1)


Рис. 8

 

 

Хотя при каждом столкновении электрон теряет первоначальное направление движения, в среднем электронный поток направлен вдоль электрического поля и энергия электронов определяется только разностью потенциалов катод – сетка.

Практически не теряя до сетки своей кинетической энергии, электроны преодолевают задерживающий потенциал сетка – анод, и анодный ток растет с увеличением Vу так же, как в вакуумном триоде (рис. 8, участок кривой 1).

Рис. 9
При дальнейшем увеличении VУ электронный поток в промежутке катод – сетка увеличивает свою кинетическую энергию, и как только кинетическая энергия электронов EКИН достигнет значения eVРЕЗ атома газа, могут возникнуть неупругие столкновения, в результате которых энергия электронов передается атомам, электроны замедляют свое движение и оседают на сетке. В результате анодный ток уменьшается (рис. 8, участок кривой 2). На рис. 10а заштрихованная область I представляет ту область лампы, где в любой ее точке при условии могут произойти неупругие соударения электронов с атомами.

Не испытывая внешних воздействий, атом всегда находится в состоянии с наименьшей энергией E1. Минимальная энергия, которую может поглотить атом при столкновении с электроном, равна . Уровень E2 обычно называют резонансным. Пока кинетическая энергия электрона, разгоняемого электрическим полем, не достигнет значения eVРЕЗ= E2-E1, атом эту энергию поглотить не может (переходы А на рис. 9). Лишь разогнавшись до энергии eVРЕЗ, электрон сможет передать ее атому (переход Б на рис. 9). Поэтому соударения движущегося свободного электрона с атомом могут быть лишь двух типов: упругие и неупругие.

 
 

 

 


Таким образом, первый максимум на вольтамперной характеристике соответствует энергии электронов, при которой возникают их неупругие столкновения с атомами ртути (инертного газа). Потенциал VPI, соответствующий максимуму на вольтамперной характеристике, называется резонансным.

При дальнейшем увеличении ускоряющего поля электроны быстрее наберут необходимую для неупругих столкновений энергию, и заштрихованная область сдвинется влево ближе к катоду. Электроны, испытавшие неупругие соударения с атомами ртути, на оставшемся до сетки пути снова смогут набрать энергию, достаточную для преодоления задерживающего потенциала, и дадут вклад в анодный ток, который вновь начнет расти с увеличением VУ (рис. 8, участок кривой 3).

При дальнейшем увеличении ускоряющего напряжения, когда область неупругих соударений сместится приблизительно на середину расстояния между катодом и сеткой (заштрихованная область I на рис. 10а), оставшегося расстояния до сетки будет достаточно, чтобы электроны могли набрать энергию для нового неупругого соударения с атомами вблизи сетки (область II на рис 10б) и, испытав его, попасть на сетку. На вольтамперной характеристике появится второй максимум, при этом резонансный потенциал VPII, соответствующий этому максимуму, вдвое превышает VPI. Потеря электронами энергии при соударениях с атомами и появление медленных электронов, которые не могут преодолеть задерживающего потенциала сетка – анод, отражается в уменьшении анодного тока (рис. 8, участок кривой 4).

Второй максимум вольтамперной характеристики выражен менее четко по сравнению с первым, так как вероятность соударения одного и того же электрона с двумя атомами значительно меньше, чем вероятность однократного соударения. Третий и последующие максимумы соответствуют трехкратному и т.д. соударениям и могут наблюдаться при очень тщательном подборе давления газа и геометрии лампы. Франку и Герцу удавалось наблюдать пять максимумов в парах ртути.

Если измерить расстояние между максимумами на вольтамперной характеристике лампы, то окажется, что оно составляет одну и ту же величину, равную VРЕЗ, что соответствует энергии возбуждения уровня E2. Возбуждение более высоко лежащих уровней при данных условиях эксперимента не происходит.

Это связано с тем, что частота соударений электрона с атомами газа велика, и как только электрон наберет энергию, равную или чуть превышающую энергию перехода на первый возбужденный уровень, он с большей вероятностью отдает ее атому. Это хорошо прослеживается при измерении анодной характеристики с ростом температуры, а следовательно, и плотности паров ртути. Минимумы вольтамперной характеристики опускаются и почти достигают оси абсцисс при температуре Т =150 оС, что указывает на то, что упругого компонента в потоке электронов практически не остается.

Нужно заметить, что схема уровней энергии атома ртути значительно сложнее по сравнению с атомом водородом. Самые нижние из возбужденных уровней представляют собой триплетное состояние 3Р0,1,2. При этом уровни триплета расположены настолько близко, что энергии разогнавшихся электронов вполне хватило бы для возбуждения каждого из них. Однако в данном варианте опыта разрешающая способность прибора не позволяла их наблюдать; для их наблюдения необходимо изменить конструкцию лампы, что и сделали Франк и Герц в последних экспериментах.

В экспериментально полученных вольтамперных зависимостях значение энергии электронов, соответствующее положению первого максимума, отличается от резонансного. Это обусловлено тем, что начало вольтамперной характеристики может не совпадает с началом координат в основном из-за контактной разности потенциалов между изготовленных из разных материалов катодом и сеткой, которая может достигать нескольких вольт. Поэтому резонансный потенциал определяется по расстоянию между соседними максимумами на вольтамперной характеристике (см. рис. 8):

(12.2)

 

В опытах Франка и Герца с лампой, наполненной парами ртути, расстояние между максимумами составляло величину, равную 4,9 эВ. Таким образом, при достижении электроном энергии ЕКИН ≥ 4,9 эВ происходит неупругое соударение электрона с атомом ртути, при этом последнему передается энергия, необходимая для возбуждения атома в первое возбужденное состояние с энергией E2.

Атом находится в этом состоянии достаточно короткое время (~ 10-8 сек), после чего спонтанно переходит в невозбужденное состояние с испусканием фотона с энергией hv=E2-E1. В ультрафиолетовой области спектра должна появиться спектральная линия с длиной волны

(12.3)

 

что позже и наблюдалось в опыте Франка и Герца.

 

 

 
 

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ.

R
Приборы и оборудование.

Рис. 11. Блок-схема экспериментальной установки ФКЛ-6 для проведения опыта Франка и Герца


 

 

           
   
Установка Uзад
   
R
 
 
 

 


 


Работа выполняется с использованием лабораторного комплекса ФКЛ-6. Основной частью комплекса является газонаполненный триод с инертным газом при низком давлении.

В лабораторной установке используется серийная трехэлектродная лампа ТГ1-0.1/0.3 (тиратрон, заполненный инертным газом аргоном) либо ПМИ-2 (лампа, используемая в ионизационном манометре). Устройство лампы приведено на рис. 12. Катод и накал лампы соединен и представляет собой единый электрод. Данная конструкция позволяет избежать погрешности, связанной с возможностью появлений различных явлений между катодом и нитью накала.

Экспериментальная установка позволяет произвести снятие анодной характеристики триода в зависимости от ускоряющего напряжения Uсетка-катод (характеристика опыта Франка и Герца) и характеристики задержки ia=f(Vз) анодного тока от задерживающего потенциала при заданном значении ускоряющего напряжения, установленной больше резонансного потенциала Vy > VРЕЗ, Vy =20 В.

Характеристики снимаются при двух температурах нити накала лампы T~600 К и T~1200 К.

Блок-схема экспериментальной установки для получения ВАХ Франка и Герца изображена на рис.11. Модуль развёртки G состоит из нескольких блоков, основная задача которых в выработке пилообразного напряжения нужной частоты, формы и длительности. Форма импульсов представлена на рис. 15. Блок синхронизации вырабатывает синхроимпульсы для стабилизации изображения характеристики на экране осциллографа. Синхроимпульсы подаются на вход X осциллографа, при этом осциллограф должен быть переведен в режим синхронизации внешним сигналом.

 

 

 


     
 
Δх, клеток
 
 

 


Напряжение пилообразной формы подаётся на промежуток сетка-катод триода. Потенциал сетки линейно возрастает относительно неизменного потенциала катода. Таким образом, между сеткой и катодом лампы создаётся ускоряющее напряжение, линейно меняющееся во времени – создается развёртка во времени по оси X осциллографа, а, так как напряжение Uсетка-катод пропорционально времени t (Uc~kt), то развертка по времени есть развёртка по напряжению Uсетка-катод. С помощью источника запирающего напряжения Е между сеткой и анодом лампы создан запирающий потенциал. Питание всех устройств осуществляется от стабилизированного источника питания.

С резистора R снимается сигнал, пропорциональный анодному току IАНОД. лампы. В результате получаем на экране осциллографа вольт-амперную характеристику лампы, т. е. зависимость тока анода IАНОД. от ускоряющего напряжения Uсетка-катод, имеющий вид, аналогичный рис.6, рис. 8.

Переменным резистором «УСТАНОВКА Uc-к / УСТАНОВКА Uзад» имеется возможность регулировать значение ускоряющего напряжения подаваемого на сетку-катод лампы в эксперименте Франка и Герца и задерживающего напряжение в эксперименте по оценки сечения неупругого рассеяния.

Цифровой измерительный прибор, собранный на базе ЖКД LCD дисплея и микроконтроллера служит для измерения амплитудного значения этих напряжений.

 

Таким образом, вольтметр фактически показывает напряжение в крайней правой точке вольтамперных характеристик рис. 16.

Рис. 16. Вольтамперные характеристики, получаемые на учебной установке ФКЛ-6. а) характеристика Франка и Герца б) характеристика задержки.

 


Как было сказано выше, измерение амплитудного значения напряжения и амплитудного значения тока при данном напряжении производится при помощи встроенного цифрового комбинированного «ИЗМЕРИТЕЛЬНОГО ПРИБОРА» (вольтметр, микроамперметр). Таким образом, в данной модификации прибора микроамперметр, аналогично вольтметру, показывает значение тока в крайней правой точке ВАХ.

Через каждый период следования пилообразных импульсов, вольтамперная характеристика повторяется (рис. 16 б).

Многофункциональная кнопка «УПРАВЛЕНИЕ» служит для:

1. изменение температуры нити накала лампы: кратковременное ~0,5 секунды одиночное нажатие;

2. входа в режим снятия ВАХ триода для данной температуры: удерживание кнопки нажатой в течение ~2 секунд;

3. в режиме снятия ВАХ переключение между снятием ВАХ опыта Франка и Герца и характеристикой задержки (переключение между схемами рис. 11 – рис. 14): кратковременное ~0,5 секунды одиночное нажатие. Перед переключением схем необходимо выключать генератор нажатием кнопки «ГЕНЕРАТОР ВКЛ/ВЫКЛ»;

4. возвращение в меню изменения температуры накала из меню переключения опытов: удерживание кнопки нажатой в течение ~2 секунд. При срабатывании кнопки на дисплей выводится сообщение «WAITING».

Кнопка «ГЕНЕРАТОР ВКЛ/ВЫКЛ» работает только в режиме снятия ВАХ триода, запускает пилообразный генератор развертки, подключает нить накала, сетку и анод лампы в схему. При запуске генератора на экране осциллографа должна отображаться характеристика Франка и Герца либо характеристика задержки в зависимости от выбранной в п. 3 схемы. Перед переключением схем необходимо выключать генератор нажатием кнопки «ГЕНЕРАТОР ВКЛ/ВЫКЛ».

Ручка УСТАНОВКА Uc-к / УСТАНОВКА Uзад» служит для плавной регулировки ускоряющего напряжения сетка-катод в опыте Франка и Герца (0…40 В) и задерживающего потенциала анода в режиме снятия характеристики задержки (0…20 В).

Величина запирающего напряжения в опыте Франка и Герца подобрана наилучшим образом и устанавливается автоматически в пределе ~1 … 2 Вольт.

Для проведения эксперимента по оценки сечения неупругого рассеяния схема рис. 11 должна быть видоизменена согласно рис. 14. При этом в промежутке сетка – катод лампы устанавливается постоянное ускоряющее напряжение 20 В от источника постоянного напряжения E, а пилообразный генератор развертки подключается в промежуток сетка – анод триода и вырабатывает отрицательные относительно сетки пилообразные импульсы в пределе от 0 … -20 В. Таким образом, потенциал анода линейно уменьшается относительно потенциала сетки. С резистора R снимается сигнал, пропорциональный анодному току IАНОД. лампы. В результате получаем на экране осциллографа вольт-амперную характеристику задержки лампы, аналогичную рис. 7б, рис. 16б.

Осциллографический метод исследования нагляден, однако следует заметить, что получаемые результаты скорее являются оценочными, погрешность опыта может достигать 10-12 %.




Поделиться:




Поиск по сайту

©2015-2024 poisk-ru.ru
Все права принадлежать их авторам. Данный сайт не претендует на авторства, а предоставляет бесплатное использование.
Дата создания страницы: 2019-04-04 Нарушение авторских прав и Нарушение персональных данных


Поиск по сайту: