Кривошип OA длиной 0,2 м вращается равномерно с угловой скоростью ωOA = 10 с–1 и приводит в движение шатун АВ длиной 1 м. Ползун В движется по вертикали. Найти угловую скорость и угловое ускорение шатуна, а также скорость и ускорение ползуна в момент, когда кривошип и шатун взаимно перпендикулярны и образуют с вертикалью угол 45° (рисунок 16.1).
Решение.
1. Определение скоростей. Вычислим скорость точки А как точки вращающегося кривошипа:
.
Она направлена перпендикулярно ОА (рисунок 17.1).
Рисунок 16.1 Рисунок 17.1 Рисунок 18.1
Скорость vB ползуна направлена по направляющей вертикально.
Для шатуна АВ, совершающего плоское движение, теперь известны направления скоростей двух его точек: А и В. Восставляя перпендикуляры к векторам этих скоростей, находим точку Р их пересечения — МЦС шатуна.
Используя известную формулу для скоростей точек при плоском движении, получаем ; .
Из треугольника АВР имеем | АР | = 1 м; | ВР | = м, и тогда
.
2. Определение ускорений. Вычислим сначала ускорение точки А как точки кривошипа: .
Здесь вращательное ускорение , так как , поскольку .
Тогда полное ускорение точки А равно центростремительному
и направлено к оси вращения — точке О (рисунок 18.1).
Для вычисления ускорения точки В воспользуемся теоремой о сложении ускорений, взяв точку А в качестве полюса:
. (1)
Центростремительное ускорение точки В в относительном вращении вокруг точки А по модулю равно , и направлено от точки В к полюсу — точке А.
Модуль вращательного ускорения определяется по формуле и пока не может быть вычислен, поскольку неизвестна величина углового ускорения . Направление вектора также не может быть определено однозначно, так как неизвестно направление углового ускорения, т. е. неизвестно, ускоренным или замедленным является поворот шатуна. Примем пока этот поворот ускоренным, тогда направление совпадет с направлением , а вектор направим перпендикулярно отрезку ВА по ходу углового ускорения.
Вектор ускорения точки В направлен по вертикальной прямолинейной направляющей. Будем пока считать движение ползуна ускоренным и направим ускорение в ту же сторону, что и скорость (рисунок 17.1, 18.1).
Теперь в равенстве (1) все ускорения имеют определенное направление, и мы можем записать это уравнение в проекциях на выбранные оси:
.
Из последнего уравнения получаем , тогда из первого уравнения
.
Отсюда следует, что
.
Отрицательные знаки у величин и показывают, что их истинные направления противоположны принятым.
№ вар. | ОА | АВ | α | ωOA |
0,5 | 1,1 | |||
0,4 | 1,2 | |||
0,3 | 1,3 | |||
0,2 | 1,4 | |||
0,95 | 1,5 | |||
0,85 | 1,6 | |||
0,75 | 1,7 | |||
0,65 | 1,8 | |||
0,55 | 1,9 | |||
0,45 | ||||
0,35 | 1,1 | |||
0,25 | 1,2 | |||
0,9 | 1,3 | |||
0,8 | 1,4 | |||
0,7 | 1,5 | |||
0,6 | 1,6 | |||
0,5 | 1,7 | |||
0,4 | 1,8 | |||
0,3 | 1,9 | |||
0,2 | 1,9 |
Вопросы для защиты задачи
1. Какое движение тела называется плоским и как оно задается?
2. Как определить скорость любой точки плоской фигуры?
3. Способы определения мгновенного центра скоростей.
4. Как определить скорость любой точки плоской фигуры, если известен мгновенный центр скоростей?
5. Как определить ускорение любой точки плоской фигуры
Третий раздел теоретической механики «Динамика»