Абсолютное давление отсчитывается от абсолютного нуля. В этой системе атмосферное давление. Абсолютное давление всегда является величиной положительной.
Избыточное давление отсчитывается от атмосферного давления, т.е. от условного нуля. Чтобы перейти от абсолютного к избыточному давлению необходимо вычесть из абсолютного давления атмосферное, которое в приближенных расчетах можно принять равным 1ат:
Иногда избыточное давление называют манометрическим.
Вакуумметрическим давлением или вакуумом называется недостаток давления до атмосферного давления.
Избыточное давление показывает либо избыток над атмосферным, либо недостаток до атмосферного. Ясно, что вакуум может быть представлен как отрицательное избыточное давление
Как видно, эти три шкалы давления различаются между собой либо началом, либо направлением отсчета, хотя сам отсчет может вестись при этом в одной и той же системе единиц. Если давление определяется в технических атмосферах, то к обозначению единицы давления (ат) приписывается ещё одна буква, в зависимости от того, какое давление принято за «нулевое» и в каком направлении ведется положительный отсчет.
Например:
- абсолютное давление равно 1,5 кг/см2;
- избыточное давление равно 0,5 кг/см2;
- вакуум составляет 0,1 кг/см2.
Чаще всего инженера интересует не абсолютное давление, а его отличие от атмосферного, поскольку стенки конструкций (бака, трубопровода и т.п.) обычно испытывают действие разности этих давлений. Поэтому в большинстве случаев приборы для измерения давления (манометры, вакуумметры) показывают непосредственно избыточное (манометрическое) давление или вакуум.
Единицы давления. Как следует из самого определения давления, его размерность совпадает с размерностью напряжения, т.е. представляет собой размерность силы, отнесенную к размерности площади.За единицу давления в Международной системе единиц (СИ) принят паскаль — давление, вызываемое силой, равномерно распределенной по нормальной к ней поверхности площадью, т.е.. Наряду с этой единицей давления применяют укрупненные единицы: килопаскаль (кПа) и мегапаскаль (МП
В технике в настоящее время в некоторых случаях продолжают применять также техническую МКГСС (метр, килограмм-сила, секунда, а) и физическую СГС (сантиметр, грамм, секунда) системы единиц. Используются также внесистемные единицы — техническую атмосферу и бар:
Основное уравнение гидростатики несжимаемой жидкости
Уравнение (6) является основным уравнением гидростатики несжимаемой жидкости. Постоянную интегрирования в правой части можно определить, если заданы так называемые граничные условия, т. е. условия, которым удовлетворяет давление на границах жидкости. Если, например, жидкость находится в резервуаре и над ее свободной поверхностью давление равно р, то, взяв за плоскость отсчета высот свободную поверхность, получим граничное условие при z = 0 р = рд- Уравнение (6) тогда запишется в виде [c.38]
Это другая форма основного уравнения гидростатики (24), удобная для практического применения. Член pgh в уравнении (26) характеризует вес столбика несжимаемой жидкости высотой h и площадью в 1 квадратную единицу. Знак перед вторым членом правой части уравнения зависит от расположения искомой точки с давлением р. Если эта точка находится ниже заданной поверхности ро, в уравнении (26) надо принимать знак плюс, если же искомая точка расположена выше поверхности р, следует подставлять знак минус. [c.27]
Основное уравнение гидростатики (24), или (26), показывает, что давление в покоящейся несжимаемой жидкости распределяется по линейному закону. [c.40]
Основное свойство жидкости. Гидростатика занимается равновесием жидкостей. Жидкости разделяются на капельные жидкости и газы, или жидкости несжимаемые и сжимаемые. Условия равновесия как капельной жидкости, так и газов выражаются одними и теми же уравнениями, если смотреть на жидкости и на газы, как на динамические системы, характеризуя их тем, что давления смежных частей друг на друга нормальны к поверхности их раздела. Но капельная жидкость может быть принята и за геометрическую систему, если мы будем характеризовать ее тем, что объем каждого элемента ее массы не может уменьшаться. Увеличиваться этот объем также не может, но масса может рассыпаться на части, как угодно малые, причем жидкость будет представлять уже не сплошное тело, а систему свободных точек. [c.613]
Основное уравнение гидростатики и поверхности равного мения для несжимаемой жидкости, подверженной действию сил тяжести и давления [c.39]
Уравнения (2.15) и (2.16) выражают ческин закон распределения давления в однородной несжимаемой жидкости, покоящейся относительно Земли. Уравнение (2.15) обычно называют основным уравнением гидростатики. [c.34]
Основное уравнение гидростатики — уравнение равновесия однородной несжимаемой (q = onst) жидкости, находящейся в покое относительно Земли [c.179]
Проинтегрируем (2.9), найдем p = —Qgz +. Постоянную с определим из граничных условий г = р = ро и =po-гQgZo. Учтем, что 2 0—2 есть глубина погружения Л точки А и получим основное уравнение гидростатики для несжимаемой жидкости [c.28]
Проинтегрируем основное уравнение гидростатики (3.4) в предположении, что р - onst (жидкость несжимаема) и считая, что из массовых сил действует только сила тяжести. Как показано выше, в этом случае X = У = О, Z = -д, т.е. ф - -pgdz, и после интегрирования [c.19]
