Негармонические периодические сигналы.

Разложение в ряд Фурье

При передаче информации по каналам связи в процессе пре­образования сигналов в различных устройствах, как правило, ис­пользуют негармонические колебания, поскольку чисто гармони­ческие колебания не могут являться носителями информации. Для передачи сообщений осуществляют модуляцию гармонического ко­лебания по амплитуде — амплитудная модуляция (AM), частоте —частотная модуляция (ЧМ) или фазе — фазовая модуляция (ФМ), либо используют импульсные сигналы, модулируемые по ампли­туде — амплитудно-импульсная модуляция (АИМ), ширине — широтно-импульсная модуляция (ШИМ), временному положению — время-импульсная модуляция (ВИМ). Существуют и другие, более сложные сигналы, формируемые по специальным законам. Отли­чительной чертой указанных сигналов является сложный негармо­нический характер. Несинусоидальный вид имеют токи и напряже­ния, формируемые в различных импульсных и цифровых устрой­ствах (гл. 19), несинусоидальный характер приобретают гармони­ческие сигналы, проходящие через различные нелинейные устрой­ства (гл. 11) и т. д. Все это приводит к необходимости разработки специальных методов анализа и синтеза электрических цепей, на­ходящихся под воздействием периодических несинусоидальных и непериодических токов и напряжений. В основе этих методов ле­жат спектральные представления несинусоидальных воздействий, базирующиеся на разложении в ряд или интеграл Фурье.

Из математического анализа известно, что периодическая не­гармоническая функция f(t) удовлетворяющая условиям Дирихле*, может быть разложена в ряд Фурье:

Уравнение (5.3) есть тригонометрическая форма ряда Фурье. При анализе цепей часто удобней пользоваться комплексной фор­мой ряда Фурье, которая может быть получена из (5.3) с помощью формул Эйлера:

Совокупность амплитуд 0,5А_k = 0,5A-k в разложении (5.6), от­ложенных против соответствующих положительных и отрицательных частот*, образует симметричный относительно оси координат (вслед­ствие четности коэффициентов а_k) линейчатый амплитудный спектр.

Совокупность ординат φ_k= — φ__k из (5.7), входящих в разложе­ние (5.6) и отложенных против соответствующих положительных и отрицательных частот, образует симметричный относительно нача­ла оси координат (вследствие нечетности коэффициентов b_k) ли­нейчатый фазовый спектр.

Разложение (5.3) можно представить и в другой форме. Если учесть, что a_k = A_kcosφ_k и bk = A_ksinφ_k, то после подстановки в (5.3) получим:

Если рассматривать постоянную составляющую α_о/2 как нуле­вую гармонику с начальной фазой φ₀ = 0, то разложение (5.9) примет вид

В частном случае, когда функция Да) симметрична относи­тельно оси ординат (рис. 5.1, а), в разложении (5.3) окажутся только четные (косинусоидальные) гармоники:

а при симметричности /"(а) относительно начала координат (рис. 5.1, б) нечетные гармоники

При сдвиге начала отсчета функции f(α) ее амплитудный спектр не изменяется, а меняется только фазовый спектр. Действи­тельно, сдвинем функцию f(α) по оси времени влево на t_o и обо­значим

Тогда разложение (5.9) примет вид

Пример. Разложить в ряд Фурье прямоугольные колебания (рис. 5.1, б). Учитывая, что f(α) симметрична относительно начала координат в разложе­нии (5.3) останутся только синусоидальные гармоники (5.12), где b_k опреде­лится согласно (5.4):

т. е. получили разложение по косинусоидальным составляющим как и должно быть для симметричного относительно оси ординат сигнала.

В ряде случаев, когда периодичная функция f(α) задана гра­фически и имеет сложную форму, ее разложение в ряд Фурье можно осуществить графоаналитическим способом. Его суть за­ключается в том, что период сигнала Т (рис. 5.2) разбивают на m интервалов, равных Δ α = 2π/т, причем точки разрыва f(α) не должны попадать на середину участков разбиения; определяют значение сигнала f(α_n) в середине каждого участка разбиения.

Находят коэффициенты разложения а_k и b_k путем замены ин­теграла в (5.2) конечной суммой

Уравнение (5.16) легко программируется и при вычислении a_k и b_k, может использоваться ЭВМ.