(постоянна вдоль линии тока или линии вихря)
где
– адиабатическая постоянная газа
p – давление газа в точке
ρ – плотность газа в точке
v – скорость течения газа
g – ускорение свободного падения
h – высота относительно начала координат
При движении в неоднородном поле gz заменяется на потенциал гравитационного поля.
Термодинамика закона Бернулли
Выведем закона Бернулли из уравнения Эйлера и термодинамических соотношений.
1. Запишем Уравнение Эйлера:
φ – потенциал. Для силы тяжести φ=gz
2. Запишем выражение для энтальпии и предположим, что энтропия системы постоянна (или, можно сказать, что течение адиабатично):
dW = VdP + TdS
Пусть S = const и w – энтальпия единицы массы, тогда:
или 
3. Воспользуемся следующими соотношениями из векторной алгебры:
– проекция градиента на некоторое направление равно производной по этому направлению.
4. Уравнение Эйлера с использованием соотношений выведенных выше:
Спроецируем это уравнение на единичный вектор касательный к линии тока, учитывая следующее:
– условие стационарности
– так как 
Получаем:
То есть на линиях тока в стационарной адиабатической жидкости выполняется следующее соотношение:
Лемниската Бернулли
Лемниската по форме напоминает восьмёрку. Её название восходит к античному Риму, где «лемнискатой» называли бантик, с помощью которого прикрепляли венок к голове победителя на спортивных играх. Эту лемнискату называют в честь швейцарского математика Якоба Бернулли, положившего начало её изучению.
Уравнения
Рассмотрим простейший случай: если расстояние между фокусами 2 c, расположены они на оси OX, и начало координат делит отрезок между ними пополам, то следующие уравнения задают лемнискату:
|
|
· в прямоугольных координатах:
· в полярных координатах
·
Параметрическое уравнение в прямоугольной системе:
,
Чтобы задать лемнискату по двум произвольным точкам, можно не выводить уравнение заново, а определить преобразование координат, при котором старый (данный) фокусный отрезок переходит в новый, и воздействовать на представленные уравнения этим преобразованием.
Свойства.
1. Лемниската – кривая четвёртого порядка.
2. Она имеет две оси симметрии: прямая, на которой лежит F 1 F 2, и серединный перпендикуляр этого отрезка, в простейшем (данном) случае – ось OY.
3. Точка, где лемниската пересекает саму себя, называется узловой или двойной точкой.
4. Кривая имеет 2 максимума и 2 минимума. Их координаты:
5.
6. Расстояние от максимума до минимума, находящихся по одну сторону от серединного перпендикуляра (оси OY в данном случае) равно расстоянию от максимума (или от минимума) до двойной точки.
7. Касательные в двойной точке составляют с отрезком F 1 F 2 углы 
.
8. Лемнискату описывает окружность радиуса 
, поэтому иногда в уравнениях производят эту замену.
9. Инверсия относительно окружности с центром в двойной точке, переводит лемнискату Бернулли в равнобочную гиперболу.
10. Для представления в полярных координатах, верно следующее
a. Площадь полярного сектора 
, при 
: 
b. В частности, площадь каждой петли 
.
c. Радиус кривизны лемнискаты есть 
Построение лемнискаты
|
|
· с помощью трёх отрезков
Это один из наиболее простых и быстрых способов, однако требует наличия дополнительных приспособлений.
На плоскости выбираются две точки – A и B – будущие фокусы лемнискаты. Собирается специальная конструкция из трёх скреплённых в ряд на шарнирах отрезков, чтобы полученная линия могла свободно изгибаться в двух местах (точки сгиба – C и D). При этом необходимо соблюсти пропорции отрезков: AC=BD= 
, CD=AB. Края линии крепятся к фокусам. При непараллельном вращении отрезков вокруг фокусов середина центрального отрезка опишет лемнискату Бернулли.
· при помощи секущих (способ Маклорена)
Строится окружность радиуса 
с центром в одном из фокусов. Из середины O фокусного отрезка строится произвольная секущая OPS (P и S – точки пересечения с окружностью), и на ней в обе стороны откладываются отрезки OM 1 и OM 2, равные хорде PS. Точки M 1, M 2 лежат на разных петлях лемнискаты.
Неравенство Бернулли
Неравенство Бернулли (названо в честь Иоганна) утверждает: если 
, то
Доказательство проводится методом математической индукции по n. При n = 0 неравенство, очевидно, верно. Допустим, что оно верно для n, докажем его верность для n+1:
, ч.т.д.
Примечания:
· Неравенство справедливо также для вещественных 
(при )
· Неравенство также справедливо для 
(при 
), но указанное выше доказательство по индукции в случае 
не работает.
Распределение Бернулли
Распределение Бернулли (названо в честь Якоба) моделирует случайный эксперимент произвольной природы, когда заранее известна вероятность успеха или неудачи.
Случайная величина X имеет распределение Бернулли, если она принимает всего два значения: 1 и 0 с вероятностями p и 
соответственно. Таким образом:
|
|
P (X = 1) = p
P (X = 0) = q
Принято говорить, что событие { X = 1 } соответствует «успеху», а { X = 0 } «неудаче». Эти названия условные, и в зависимости от конкретной задачи могут быть заменены на противоположные.
E[X] = p,
D[X] = pq.
Вообще, легко видеть, что
E[ 
] = p 
.
Числа и многочлены Бернулли
Числа Бернулли – последовательность рациональных чисел B 0, B 1, B 2,… найденная Якобом Бернулли в связи с вычислением суммы одинаковых степеней натуральных чисел:
Для чисел Бернулли существует следующая реккурентная формула: 
Первые четырнадцать чисел Бернулли равны:
| n | |||||||||||||||
| 
| 
| 
| 
|
| 
| 
| 
|
Свойства
· Все числа Бернулли с нечетными номерами, кроме B 1, равны нулю, знаки B 2 n чередуются.
· Числа Бернулли являются значениями при x = 0 многочленов Бернулли 
, 
и равны: Bn = Bn (0).
Коэффициентами разложения некоторых элементарных функций в степенные ряды часто служат числа Бернулли. Например:
· Экспоненциальная производящая функция для чисел Бернулли:
·
,
· 
· 
· Эйлер указал на связь между числами Бернулли и значениями дзета-функции Римана ζ(s) при четных s = 2 m:
Из чего следует
Bn = − nζ (1 − n) для всех n.
· 
Список литературы
1. Белл Э.Т. Творцы математики. М.: Просвещение, 1979.
2. Боголюбов А.Н. Математики. Механики. Биографический справочник. Киев: Наукова думка, 1983.
3. История математики. Под редакцией Юшкевича А.П. в трёх томах. Том 3 Математика XVIII столетия. М.: Наука, 1972.