Система обыкновенных дифференциальных уравнений называется автономной (или стационарной, или консервативной, или динамической), если независимая переменная не входит явно в систему уравнений.
Нормальную автономную систему n - го порядка можно записать в векторной форме:
dx / dt = f (x). (5)
Рассмотрим задачу Коши для системы (5) с начальными условиями (2). В дальнейшем предполагаем, что задача Коши (5), (2) удовлетворяет условиям теоремы существования и единственности.
Пусть x = x (t) - есть решение системы (5). Направленная кривая g, которую можно параметрически задать в виде xi = xi (t) (i = 1,..., n), называется траекторией (фазовым графиком) системы (5) или траекторией решения x = x (t). Пространство Rn с координатами (x1,..., xn), в котором расположены траектории системы (5), называется фазовым пространством автономной системы (5). Известно, что интегральные кривые системы (5) можно параметрически задать в виде t = t, x1 = x1 (t),..., xn = xn (t). Следовательно, интегральная кривая принадлежит пространству Rn+1 с координатами (t, x1 , x2,..., xn), а траектория является проекцией интегральной кривой на пространство Rn параллельно оси t. Проиллюстрируем это для случая n = 2, т.е. когда Rn+1 - трехмерное пространство, а фазовое пространство Rn - двумерная плоскость. На рис.8,а изображена интегральная кривая, заданная параметрическими уравнениями t = t, x1 = x1 (t), x2 = x2 (t), на рис.8,б - ее проекция на плоскость, т.е. траектория, заданная параметрическими уравнениями x1 = x1 (t), x2 = x2 (t). Стрелкой указано направление возрастания параметра t.
x2 x2 0 t 0 x1 x1 а) Рис.8 б) |
Определение 5. Точка (a1, a2,..., an) называется точкой покоя (положением равновесия) автономной системы (5), если правые части f1, f2,..., fn системы (5) обращаются в этой точке в нуль, т.е. f (a) = 0, где a = (a1 , a2,..., an), 0 = (0, 0,..., 0).
Если (a1,..., an) - точка покоя, то система (5) имеет постоянное решение x (t) = a. Как известно, исследование устойчивости любого, а значит, и постоянного решения a можно свести к исследованию устойчивости нулевого решения. Поэтому далее будем считать, что система (5) имеет нулевое решение x (t) º 0, т.е. f (0) = 0, и точка покоя совпадает с началом координат фазового пространства Rn. В пространстве Rn+1 точке покоя соответствует нулевое решение. Это изображено на рис.8 для случая n = 2.
Таким образом, устойчивость нулевого решения системы (5) означает устойчивость начала координат фазового пространства системы (5), и наоборот.
Дадим геометрическую интерпретацию устойчивого, асимптотически устойчивого и неустойчивого начала плоскости, т.е. когда n = 2. Для этого следует спроектировать аналоги рис.5-7 в двумерном случае на фазовую плоскость R2, причем проекциями e - трубки и d - трубки являются окружности с радиусами e и d. Начало x = 0 устойчиво, если все траектории, начинающиеся в пределах d - окружности, не покидают e - окружность " t ³ t0 (рис.9); асимптотически устойчиво, если оно устойчиво и все траектории, начинающиеся в области притяжения D, стремятся к началу (рис.10); неустойчиво, если для любой e - окружности и всех d > 0 существует хотя бы одна траектория, покидающая ее (рис.11).
Нормальная система линейных дифференциальных уравнений с постоянными коэффициентами, имеющая вид
dx / dt = A x, (6)
где A - постоянная матрица размера n ´ n, является частным случаем системы (5). Следовательно, для этой системы справедливы все сделанные выше утверждения об автономных системах.
x2
0 x1
Рис.9 |
x2
0 x1
Рис.10 |
x2
0 x1
Рис.11
|