Источники быстрых нейтронов




Взаимодействие нейтронов с веществом

 

Поток нейтронов – корпускулярное, косвенно ионизирующее излучение.

Нейтрон - тяжелая электронейтральная частица, масса покоя примерно в 1836 раз больше массы покоя электрона. Скорость движения в веществе существенно меньше скорости света.

1. Масса нейтрона mn= 1,008 @ 1,0 а.е.м.

2. Энергия массы покоя mnc2 = 939,57 МэВ

3. Кинетическая энергия En и скорость движения v

En = mnc2 = 939,55 , где c – скорость света, (3.27)

En, МэВ 1,0 4,7  
0,046 0,1 0,31

 

4. Скорость теплового нейтрона (En = 0,025 эВ) равна 2200 м/с, длина волны такой частицы λ=1,8·10-10 м

5. Свободный нейтрон является нестабильной частицей: период полураспада T½ =

12,4 мин., Eβ,max = 782 кэВ.

Среднее время жизни свободных нейтронов tср = T½/ln2 = 17,7 мин.

 

Характер (процессы) взаимодействия нейтронов с веществом во многом определяется их кинетической энергией. Поэтому принято классифицировать нейтроны в зависимости от их энергии.

1. Тепловые (0,01 <En ≤ 0,1 эВ). Средняя энергия таких нейтронов равна энергии теплового движения атомов среды. (En = 8,62·10-5T, где энергия в эВ, температура T в К). При 293К En ≈ 0,025 эВ.

2. Надтепловые (0,1 эВ <En ≤ 1,0 кэВ), в том числе резонансные[1] для ядер тяжелых элементов.

3. Медленные (1 кэВ <En ≤ 100 кэВ), в том числе резонансные1 для ядер легких элементов.

4. Быстрые (100 кэВ <En ≤ 50 МэВ).

Следует отметить, что указанные энергетические границы весьма условны. При обсуждении основных процессов взаимодействия выделяют, прежде всего, «быстрые» и «тепловые» нейтроны.

Источники быстрых нейтронов

В лабораторных источниках нейтроны появляются в результате протекания ядерных (α,n)- или (γ,n)–реакций. Такой источник представляют собой герметичную ампулу, содержащую смесь радионуклида (источника α–частиц или γ-квантов) и вещества мишени. Используют также капсулы, содержащие нуклид 252Cf, при спонтанном делении ядра которого в среднем образуется 3,8 нейтронов. Энергетический спектр альфа-нейтронных источников непрерывный (рис. 3.24), фотонейтронные источники испускают моноэнергетические нейтроны.

Величина потока быстрых нейтронов, испускаемых лабораторным источником, определяется количеством радиоактивного вещества (точнее его активностью) и составляет от 104 до 107 с-1.

Для получения потока нейтронов в настоящее время широко используют генераторы – ускорители заряженных частиц. С их помощью проводят реакции ускоренных дейтонов с мишенью из тяжелой воды или трития, протонов с 7Li и другие. Генераторы позволяют получать потоки нейтронов 108¸1010 с-1. Для получения тепловых нейтронов облучаемую мишень помещают в парафин или другой замедлитель.

Ядерные реакторы являются источниками больших нейтронных потоков. Каждый акт спонтанного деления ядер 235U (239Pu), вызванного захватом нейтрона, сопровождается образованием осколочных ядер и испусканием 2-3 новых нейтронов. Нейтроны деления имеют непрерывный энергетический спектр с максимумом в области 1-2 МэВ (рис. 3.25).

Таблица 3.5

Характеристики некоторых нейтронных источников

 

Источник Реакция En, МэВ F, с-1 Ф, см-2·с-1
226Ra-α-Be   9Be(α,n)12C 0,1-13; (Ēn = 3,6) 104-107 ~105
238Pu-α-Be 9Be(α,n)12C 0,1-11; (Ēn = 4,5)
226Ra-γ-Be 9Be(γ,n)8Be 0,6
228Ra-γ-D20 2H(γ,n)1H 0,2
Дейтоны, 1 МэВ 2H(d,n)3He ~4* 108-1010 107¸108
Протоны, 2,4 МэВ 7Li(p,n)7Be ~0,4*
Дейтоны, 15 кэВ 3H(d,n)4He ~14*
Реактор 239Pu, 235U Спонтанное деление ~0,1-18   1012¸1014

 

* - максимум энергетического распределения

F – поток нейтронов

Ф- плотность потока тепловых нейтронов


 

 
 

 

Замедление (рассеяние) быстрых нейтронов. Ионизация среды

Быстрые нейтроны, прежде чем подвергнуться захвату или самопроизвольному распаду, быстро теряют свою энергию при столкновениях (упругих и неупругих) с ядрами среды. В элементарной теории замедления предполагается, что потеря энергии происходит в результате упругих соударений.

 
 

 

Передача энергии En (mn= 1,0 а.е.м.) ядру массой А:

 

 

(3.28)

 

(3.29),

 

где En, Ej - энергия нейтрона до и после столкновения; ΔE = En – Ej; А в а.е.м.

 

Средняя энергия нейтрона после столкновения (Ej) равна:

Ej= E n e (3.30),

где En – энергия до взаимодействия; - средняя логарифмическая потеря энергии при одном столкновении.

Для изотропного рассеяния средняя энергия (ΔE= En – Ej ), переданная ядру отдачи массой А, равна:

(3.31),

 

Из уравнений (3.30, 3.31) следует, что при столкновении нейтрона с ядрами водорода (A=1) потери энергии максимальны (ξ=1 или ΔE=0,5·En) и, напротив, при рассеянии на тяжелых ядрах (A>>1) потери незначительны (ξ→0илиΔE<< En).

Число соударений Nст c ядрами массой А, необходимое для замедления нейтронов от энергии En до энергии Ej, равно:

 

(3.32)

 

В табл. 3.6 приведены значения ξ и Nст для случая замедление быстрых нейтронов (En=2 МэВ) до тепловых (Ej = 0,025 эВ), а также усредненное значение угла φ.

Таблица 3.6

Замедляющая способность различных элементов

 

  1H D (2H) He C O U
A, а.е.м            
x   0,725 0,425 0,158 0,120 0,00838
Nст            
φ 47,9 70,7 80,4 86,8 87,6 88,4

 

 



Поделиться:




Поиск по сайту

©2015-2024 poisk-ru.ru
Все права принадлежать их авторам. Данный сайт не претендует на авторства, а предоставляет бесплатное использование.
Дата создания страницы: 2016-04-11 Нарушение авторских прав и Нарушение персональных данных


Поиск по сайту: