При подключении источника гормоничeского напряжения в цепи протекает синусоидальный ток i=IRmsinwt, I=Iej0, uR=URmsinwt;UR=URej0; uL=ULm=sin(wt+π/2); UL=ULej90; Мгновенное значение напряжения на зажимах цепи в любой момент времени = сумме мгновенных значений напряжений на участках R и L, u=uR+uL=URmsinwt+ULm(wt+π/2); Не совпадение начальных фаз в полученном выражении затрудняет определение действующего значения напряжения на зажимах цепи. Поэтому воспользуемся векторным способом сложения синусоидальных величин.Построение векторной диаграммы производится в следующей последовательности:1.Строим вектор действующего значения тока I, учитывая, что начальная фаза его φ=0, вектор располагается горизонтально и от него отсчитываются все углы против часовой стрелки.2.Строим вектор действующего значения напряжения на резистивном сопротивлении UR=0,707URm, который совпадает по фазе с током.3.Строим вектор действующего значения напряжения на индуктивном сопротивлении UL=0,707ULm, который опережает вектор тока на угол 90. 4.Т.к. при последовательном соединении цепи, напряжение на зажимах равно сумме падений напряжений на участках цепи, складываем векторы UR и UL и получим вектор напряжения на зажимах цепи U. Из векторной диаграммы видно, что при наличии в цепи резистивного сопротивления R и индуктивного XLнапряжение опережает ток на угол φ<90; U=√UR2+UL2;UR=Ucosφ;UL=Usinφ;cosφ=UR/U;sinφ=UL/U;tgφ=UL/UR;
Треугольник сопротивлений: если все стороны векторной диаграммы разделить на ток то получим подобный треугольник сопротивлений: Z=√R2+XL2;R=Zcosφ; XL=Zsinφ; cosφ=R/Z; sinφ=XL/Z; tgφ=XL/R; Теругольник мощности: если все стороны в векторной диаграмме умножить на ток то получим подобный треугольник мощностей: S=√P2=Ql2; P=Scosφ Вт;QL=Ssinφ вар;cosφ=P/S; sinφ=QL/S;tgφ=QL/P;
|
|
Вопрос13.Гармонические колебания в цепях RC. Анализ RC-цепей. Векторная диаграмма. Закон Ома. Треугольники напряжений, сопротивлений, мощностей. Энергетический процесс. Входное сопротивление и мощность в символической форме. При подключении источника гармонического напряжения в цепи протекает синусоидальный ток i=Imsin w t; I =Iej0°;uR=URmsin w t; UR =URej0°;uc=Ucmsin(wt-π/2); U c=Uce-j90°; u=ur+uc=URmsin w t+Ucsin(wt+π/2); Не совпадение начальных фаз слогаемых уравнений затрудняет предиление действующих значений напряжения на зажимах цепи. Потому воспользуемся векторным способом сложения синусоидальных величин. Для чего построим векторную диограму напряжений. Построение векторной диаграммы производится в следующей последовательности: 1.Строим вектор действующего значения тока I, учитывая, что начальная фаза его φ=0, вектор располагается горизонтально и от него отсчитываются все углы против часовой стрелки. 2.Строим вектор действующего значения напряжения на резистивном сопротивлении UR=0,707uRm, который совпадает по фазе с током. 3.Строим вектор действующего значения напряжения на индуктивном сопротивлении UL=0,707, который опережает вектор тока на угол 90° 4.Т.к. при последовательном соединении цепи, напряжение на зажимах равно сумме падений напряжений на участках цепи, складываем векторы UR и Uс и получим вектор напряжения на зажимах цепи U. u=√UR2+Uc2; U =Ur-jUc=Ue-jφ; u=Umsin(wt-φ);UR=Ucosφ; Uc=Ucosφ; cosφ=Ur/U; sin φ= Uc/U; tg φ=Uc/Ur. Если все стороны векторной дограммы напряжений разделить на ток, то получим подобный треугольник сопротивлений. Треугольник сопротивления: Z=√U2+Xc2; Z =U-jXc=Ze-jφ; Xc=Zsin φ; R=Z cosφ; cosφ=R/Z; sin φ= Xc/Z; tg φ=Xc/R. Отсюда: I=U/R; U=IR; R=U/I;
|
|
Вопрос 14.Последовательные цепи переменного тока. Послед-ое соединение RL и C. Треугольник сопр-ий. Треугольник мощности. Энергетические процессы. Если неразветвлённую цепь с резистивным сопротивлением, индуктивностью и ёмкостью присоединить к генератору гармонического напряжения, то в ней установится синусоидальный ток.i=Imsinwt напряжение на резистивном сопротивлении совпадает по фазе с током UR=URmsinwt.Напряжение на индуктивном сопротивлении опережает ток по фазе ток на угол 90o UL=ULmsin(wt+П/2)Напряжение на емкостном сопротивлении отстаёт по фазе от тока на 900 UC=UCmsin(wt+П/2) Амплитудные значения этих напряжений будут равны;URm=ImR; ULm= ImwL=ImXL;Ucm=Im1/wC=ImXC;.Действующие значения падений напряжений на участках;UR=IR;UL=IXL;UC=IXC Так как элементы R,L и C соединены последовательно, то напряжение на зажимах цепи в любой момент времени равно сумме трёх слагаемы U=UR+UL+UC=URmsinwt+ULmsin(wt+П/2)+UCmsin(wt+П/2) Для анализа физических процессов в цепи содержащей R, L и C построим векторную диаграмму.Предположим, что XL > XC.Порядок построения:1) Строим в масштабе вектор действующего значения тока, расположив его горизонтально, т.к.y=0.2) В масштабе строим вектор падения напряжения на резистивном сопротивлении, который совпадает с вектором тока.3) Строим вектор напряжения UL, опережающий по фазе ток на 9004) Строим вектор напряжения UC, отстающий по фазе от тока на 9005) По графику многоугольника векторов находим вектор общего напряжения на зажимах как сумму трёх векторов падений напряжений на участках. Из векторной диаграммы следует:1) Векторы падений напряжений UL и UCнаходятся в противофазе, поэтому общее их реактивное напряжение будет равно их алгебраической сумме. Для мгновенных значений напряжений Up=UL+UC=ULmsin(wt+П/2)+UCmsin(wt-П/2)=(ULm-UCm)sin(wt+П/2)=Upmsin(wt+П/2) Таким образом, напряжение на зажимах цепи равно U=UR+Up=URmsinwt+Upmsin(wt+П/2)=Umsin(wt+y)Это напряжение для случая ULm > UCm, т.е. (XL > XC). Для действительных значений Up=UL-UCт.е. ток в цепи отстаёт по фазе от напряжения на угол y <90 Как это было в случае соединения резистивного сопротивления и индуктивности.2) Из векторной диаграммы видно, что общее напряжение на зажимах цепи равно геометрической сумме падений напряжений на резистивном сопротивлении и общем реактивном сопротивлении U=√ UR2+(UL-UC)2 =√ UR2+Up2 Для случая, когда ULm < UCm (XL < XC) векторная диаграмма будет иметь вид Откуда видно, что ток опережает по фазе напряжение на угол y<90, знак угла отрицательный, как это было в случае соединения резистивного сопротивления и ёмкости. Треугольник сопр-ий. Если поделить каждую сторону треугольника напряжений на ток, получим треугольник сопротивлений. Катетами этого треугольника являются: R=UR/I- резистивное сопротивление; Xp=XL-XC=UL/I – UC/I = Up/I - реактивное сопротивление;Z= U/I- полное сопротивление Из треугольника сопротивлений;Z= √ R2+(XL-XC)2 =√ R2+Xp2;R=Zcosy; cosy=R/Z; Xp=Xsiny; siny=Xp/RТок в цепи определяется по закону Ома i=U/Z=U/√ R2+(XL-XC)2 Мощность цепи. Если умножить все стороны треугольника напряжений на ток в цепи, то получим подобный треугольник мощностей.Резистивная мощность;P=URI=RI2.Индуктивная мощность:QL=ULI=XLI2; UL=IXL Емкостная мощность: QC=UCI=XCI2; UC=LXC.Результирующая реактивная мощность:Q=(QL-QC)=I(UL-UC) Q=I2(XL-XC)=I2Xp;Полная мощность S=UI.Из треугольника мощностей: S=√ P2+(QL-QC)2 Реактивная мощность индуктивности и реактивная мощность ёмкости входят в расчёты с разными знаками. Реактивная мощность индуктивности положительна, реактивная мощность ёмкости отрицательна. Значит, знак реактивной мощности всей цепи может быть и положительным и отрицательным. При y>0, Q>0 Q=UI siny.При y <0, Q<0 Q=UIsiny. Резистивная мощность положительна при любом угле, т.к. cosy =cos(-y).P=URI;UR=Ucosy Значит P=UIcosy Полная мощность также всегда положительна.Резистивную и реактивную мощность можно выразить через полную мощность P=Scosy;Q=S siny.Откуда; cosy=P/S; cosy=Q/S. Энергетические процессы в цепи с послед-ым соединением R,L и S. Мгновенная мощность в любой момент равна сумме значений;p=pR+pL+pC=uRi+uLi+uCi; i=Imsinwt; uR=URmsinwt;uL=ULmsin(wt+П/2); uC=UCm ULmsin(wt-П/2); p= ImsinwtURmsinwt+ImsinwtULmsin(wt+П/2)+ImsinwtUCmsin(wt-П/2); sin(wt+П/2)=coswtsin(wt-П/2)=coswt; p=ImURmsin2wt+ImULmsinwtcoswt-ImUCmsinwtcoswtsinwtcoswt=sin2wt/2; . Как видно мощности pL и pc изменяются с двойной частотой тока 2w. Часть мощности безвозвратно потребляется цепью (резистивная мощность).Предположим, что XL>XC. QL и QC имеют разные знаки.Это значит, что при заряде конденсатора в его электрическом поле накапливается энергия за счёт убыли энергии магнитного поля. Но так как (WL>WC из условия XL>XC), то в электрическое поле конденсатора поступает меньше энергии, чем энергия магнитного поля катушки. Остальная часть энергии магнитного поля возвращается к источнику.Когда конденсатор разряжается, энергия его уменьшается, а энергия магнитного поля катушки возрастает (но т.к. WL<WC, что следует из условия XL<XC), то недостаток энергии, который должен накопиться в магнитном поле катушки, поступает от источника. Таким образом, в цепи наблюдаются местные колебания между катушкой и конденсатором и, кроме того, происходит обмен энергии между источником и цепью (магнитным полем катушки).Если XL=XC, то WL=WC и в цепи наблюдаются только местные колебания.Св-ва цепи.1) Ток отстаёт по фазе от напряжения на зажимах на угол y<900 если XL>XC и цепь имеет резистивно-индуктивный характер.2) Ток опережает по фазе напряжение на зажимах цепи на угол y<900 если XС<XL и цепь имеет резистивно-емкостной характер.3) Если,i=Imsinwt то при XL>XC;u=Umsin(wt+y), при XL<XC; u=Umsin(wt-y); 4) Напряжение на зажимах цепи равно геометрической сумме падений напряженийU=√ UR2+(UL-UC)2 =√ UR2+Up2 тока пропорциональна напряжению и обратно пропорциональна полному сопротивлении I=U/Z=U/√ R2+(XL-XC)2 6) Общее сопротивление равно геометрической сумме резистивного и общего реактивного сопротивления Z=√ R2+(XL-XC)2 = R2+Xp2. В случае XL=XC, Z=R – цепь носит чисто резистивный характер.7) В цепи осуществляется двойной обмен энергии: между магнитным и электрическим полями внутри контура и между генератором и полем, где накапливается больше энергии. Часть энергии тратиться безвозвратно на резистивном сопротивлении цепи.
|
|
Вопрос 15.Входные АЧХ и ФЧХ. Граничные частоты. Входные характеристики на граничной частоте. Каждый 4-хполюсник хар-тся входными АЧХ и ФЧХ, которые получаем путем определения модулем и аргументов комплексных дробей. Z вх= Z вх еjφzвх .Зависимость модуля вх.сопротивления от частоты Zвх=F(f) –назыв.вх.АЧХ, а зависимость аргумента вх. сопротивления от частоты φвх=F(f) –называется. вх. ФЧХ. ПОНЯТИЕ О ГРАНИЧНОЙ ЧАСТОТЕ. В неразветвленных цепях с одним реактивным элементом удобно пользоваться понятием: гр. частота fгр (wгр). Граничная частота- частота при которой модуль реактивного сопр-я равен резистивному сопр-ю. В цепях RL:|wгр|=R: wгр=R/L: fгр=R/2πL: В цепях RC:|1/wгрC|=R: wгр=1/RC: fгр=1/2πRC: На граничной частоте, модуль:Zвх=R√2: Аргумент:|φвх|=450, k=0,707. Цепи RC- такие цепи называются. безиндуктивными RC цепями. Входное сопр-е: Z вх=R+1/jwC=R-j*1/wC =Zвхe-jφzвх: Zвх=|Z(w)|=√R2+1/w2C2=√R2+X2C: где w=2πf; Как видно с увеличением частоты w, емкостное сопр-е Хс уменьшается, а следовательно и Zw(Zвх). Можно сделать вывод, что с увеличением частоты, вх. сопр-е RC- цепи уменьшается. Холостой ход(ХХ): w=o: Xc=1/wC→∞: Zвх=√R2+X2C →∞: φzвх=--arctgXc/R=--900Короткого замыкания(КЗ):w→∞: Xc=1/wC=0: Zвх=√R2+X2C=R: φzвх=--arctgXc/R=00 т.к. на граничной частоте R=Xсгр, то модуль вх. сопр-я на граничной частоте: Zвхгр= √R2+XCгр2 = √2R2 =√ 2R. ВХОДНЫЕ ФЧХ: Фаза вх. сопр-я. yвх=arctg(--Xc/R)=-arctg*1/wCR=--arctgwгр/w. ЦЕПИ RL: Простейшие цепи с индуктивностью образуют делители напряжения. Вх. напряжение показанного делителя опред-ся соотношением: Z вх=R+jwL=Zвхejyzвх Модуль вх. сопр-я: Zвх = √ R2+w2L2 =√ R2+XL2 С увеличением частоты W модуль вх. сопр-я Zвх возрастает. Можно сделать вывод, что с увеличением частоты, вх. сопр-е RL цепи возрастает. Короткого замыкания:; Холостой ход:; т.к. на граничной частоте R=XLгр то модуль вх. сопр-я на граничной частоте:Zвхгр= √R2+XL2 = √ 2R2 = √ 2R: ВХОДНЫЕ ФЧХ: Фаза вх. сопр-я: yZвх=arctgXL/R=arctg*wL/R=arctg*w/wгр
Вопрос 16.Виды симметрии несинусоидальных кривых. Негармонические сигналы – это сигналы которые изменяются не по з-ну синуса и косинуса. Несинусоидальные токи возникают при – 1-наличии источников, генерирющих ЭДС несинусоидальной формы, 2-если последовательно соединены несколько генераторов вырабатывающих ЭДС гармонической формы с кратными частотами. 3- в цепях содержащих нелинейные элементы при гармоническом воздействии. Несинусоидальные ЭДС и токи являются сложными и могут быть разложенными на ряд простых синусоидальных токов разныхчастот. U(t)=U0+Um1sin(w1t+y)+Um2sin(2w1t+y2)+Um3sin(3w1t+y3)+..+Umksin(kw1t+yk) Каждый член этого ряда называется гармоникой.U0– постоянная напряжение или постоянная составляющая несинусоидального напряжения, называется нулевой гармоникой. Um1(w1t+y1) – первая или основная гармоника. Um2(2wt+y2) – вторая гармоника.Umksink(wt+yk)=Umksinkwtcosyk+Umkcoskwtsinyk;Umkcosyk=Bk, Umksinyk=Ck.Umksin(kw1t+yk)=Bksinkw1t+Ckcoskw1t. U(t)=U0+B1sinw1t+B2sin2w1t+B3sin3w1t+…+Bksinkw1t+C1cosw1t+C2cos2w1t+C3cos3w1t+…+Ckcoskw1t. Известно что средняя за период ордината синусоиды равна 0. => 1/2П∫02Пsinwtdt=--1/2Пw*coswt |2П0=1/2Пw(cos2П-cos0)=1/2Пw*(1-1)=0. Кривые симметричные относительно оси абсцисс. Любым двум абсциссам, отличаются на пол периода, соответствуют равные по величине, но обратные по знаку ординаты. F(wt) = -F(wt+П) Анализ этих кривых показывает, что у несинусоидальных кривых симметричных относительно, оси абсцисс нет постоянной составляющей, и четных гармоник, поэтому ряд Фурье этих кривых будет иметь следующий вид:F(wt)=Im1sin(wt+y1)+Im3sin(3wt+y3)+Im5sin(5wt+y5). Кривые симметричные относительно начала координат F(wt) = -F(-wt) F(wt), -F(-wt) Ряд Фурье F(wt) = B1sinwt+B2sin2wt+B3sin3wt+…+Bksinkwt. Кривые симметричные относительно оси ординат F(wt)=F(-wt), F(wt)=U0+C1coswt+C2cos2wt+C3cos3wt.
17) Действующее значение напряжений и токов при негармоническом воздействии. Действующее значение переменного тока – это такое значение постоянного тока, который за время равное периоду переменного тока выделяет столько же тепла, что и данный переменный ток. Тепло, выделяемое переменным током за время его периода Q = I2RT. Кол-во тепла за тоже время каждой гармоникой. Q0 = I02RT – постоянная составляющая. Q1 = I12RT – для первой гармоники. I2RT = I02RT + I12RT + … + Ik2RT, I2RT = RT(I02+I12+I22+…+Ik2), I2 = I02+I12+I22+…+Ik2, I = √ I 0 2 + I 1 2 + I 2 2 +…+ I k2, U = √U 02 + U 12 + U 22 + … U k2. Активная мощность I2R = I02R + I12R + I22R + … + Ik2R Активная мощность цепи равна сумме активных мощностей всех гармоник. Pэк = P0 + P1 + P2 + P3 + …Pк = Pэк = U0I0 + U1I1cosy1+U2I2cosy2 ….
18) Свободные колебания в идеальном контуре. Замкнутая электрическая цепь, состоящая из идеальных 2-хполюсников – индуктивной катушки и конденсатора – называется идеальным колебательным контуром. Если переключить установить в положение 1, то конденсатор начнёт заряжаться и в цепи начинает протекать зарядный ток, который по мере заряда конденсатора начнет уменьшаться и полностью прекратится, когда конденсатор зарядится, т.е.uc =Ui3=(U – uc)/ Ri, где Ri – сопротивление источника электрической энергии. При этом в электрическом токе конденсатора запасается энергия. Wc=CU2/2. Значит, конденсатор С, катушки L (переключатель в положении 2) В момент времени t=0 конденсатор начинает разряжаться и в контуре возникает разрядный ток iр. Источником этого тока является ранее заряженный конденсатор. Нагрузкой в данном случае является катушка индуктивности. Одновременно с возникновением тока в катушке возникает ЭДС самоиндукции eL, которая направлена против тока (з-н Ленца) и препятствует его увеличению, поэтому ток в контуре нарастает постепенно. По мере разряда конденсатора напряжения Uc на нем уменьшается, при этом энергия электрического поля Wc становится меньше, а энергия магнитного поля WL возрастает. Значит, происходит преобразование энергии электрического поля конденсатора в энергию магнитного поля катушки. В момент времени t1 конденсатор полностью разрядится и напряжение Uc на нем станет равным нулю. Энергия электрического поля конденсатора полностью преобразуется в энергию магнитного поля катушки, ток достигает максимального значения. В магнитном поле катушки запасается максимальная энергия. W L = LI2/2. В момент времени t1 ток в цепи начинает уменьшаться, по причине полного разряда конденсатора, т.к. Uc=0. В это время в магнитном поле катушки индуцируется ЭДС самоиндукции одинаково направленная с током (з-н Ленца). Эта ЭДС самоиндукции противодействует уменьшению тока, поэтому ток уменьшается до нуля не скачкообразно, а плавно. В этом случае роль источника энергии выполняет катушка, а конденсатор становится нагрузкой. На концах катушки возникает разность потенциалов, нижний зажим имеет положительный потенциал, а верхний отрицательный. Ток, проходя ч\з разряженный конденсатор, начинает его заряжать, но поскольку направление тока остается прежним, полярность напряжения на конденсаторе меняется. При заряде конденсатора напряжения на нем возрастает, а ток убывает. Энергия магнитного поля катушки уменьшается, а энергия электрического поля конденсатора увеличивается. В момент времени t2 энергия магнитного поля и ток равны нулю. Заряд конденсатора прекращается. В конденсаторе запасается максимальная энергия, и напряжение на нем становится максимальным. Далее опять начинается разряд конденсатора, но направление тока при этом изменяется на противоположное. Значит, в контуре происходят периодические колебания тока и напряжения, т.е. происходит колебания энергии между электрическим и магнитным полями, такая цепь называется колебательным контуром. Полученные колебания называются свободными, т.к. происходит без помощи постороннего источника, электрической энергии, а за счет запасенной энергии в контуре. В идеальном контуре (при отсутствии резистивного сопротивления) энергия не тратится, поэтому колебания будут незатухающими и амплитуда тока не уменьшится. Колебания изменяются по синусоидальному з-ну, причем ток и напряжение сдвинуты по фазу на угол 900. i = Im sin w0t; uc = Um sin (w0t+900); где w0 – угловая частота свободных колебаний. Период и частота свободных колебаний. Найдем частоту w0, исходя из условия равенства энергии электрического и магнитного полей.WmC = WmL = Cucm2/2 = LIm2/2. Подставим значения амплитуды тока Im найденного по з-ну Ома при разряде конденсатора на индуктивное сопротивление Im = UCm/XL = UCm/w0L, значит CUcm2/2=LUcm2/2w02L2 откуда после сокращения CUcm2*2w02L2/2LUcm2=CLw02 откуда; wo=2πf0 – выражение w0 ч\з частоту свободных колебаний откуда f0 = w0/2П/ Подставляя в эту формулу значении w0, f0=1/2П √CL. Период свободных колебаний Т0=1/f0, T0=2П√ CL. Из этих формул следует, что частота и период свободных колебаний зависит только от величин L и C. Это согласуется с физическим смыслом процессов протекающих в контуре. Чем больше емкость конденсатора С, тем больше время заряда и разряда. Чем больше индуктивность L, тем больше ЭДС самоиндукции eL= --L*di/dt и тем сильнее она препятствует изменению тока в цепи. Значит чем больше L и С контура период свободных колебаний увеличивается, а их частота уменьшается. Характеристическое сопротивление. Найдем соотношение между амплитудами напряжения и тока свободного колебаний в контуре. CUm2/2=LIm2/2 сократив, получим CUm2= LIm2 откуда Im2=CUm2/L=Um2/L/C откуда Im=Um/√ L/C. Величина √ L/C имеет размерность сопротивления и называется волновым сопротивлением контура или характеристически. P=√ L/C. Выясним смысл характеристического сопротивления, для этого в формулах реактивных сопротивлений значения угловой частоты w0. XL0=w0L=1/√ LC *L=L/√ LC. выразим, L=√ L *√ L; тогда XLo=√ L *√ L /√ L *√ C =√ L /√ C =√ L/C аналогично для емкости сопротивления XLo=1/w0C=1/1/√ LC*C =√ LC/C. выразим, C=√ C *√ C; тогда XC0=√ L *√ C /√ C *√ C =√ L *√ C =√ L/C. Значит характеристическое сопротивление равно индуктивному или емкостному сопротивлению колебательного контура на частоте свободных колебаний. Если колебания с угловой частотой w0 распространяются в вакууме, то им свойственна собственная длина волны λ0=С*T0=3*108*2П√ LC; λ0=C/f0;
Вопрос 19. Последовательный колеб. контур. Резонанс напряжений. Электрический режим работы п.к.к. Послед кол. контур-Электрическая цепь состоящая из послед. соединения элементов RLC. e=Em sin wt; u1=e1; u1=U1m sin wt. Резонанс напряжений - режим эл.цепи при последоват.соединений участков LиC и характериз. равенство реактивных сопротивлений. Для возникновения резонанса необходимо: 1)Последов. Соедин. LиC с генер. 2)Частота свободных кол. = частоте вынужденных w0=w; R0=R. При этом выполнится основное условие резонанса XL0=XC0. 3)Малое сопрот. Потерь(меньше Rn<2j=2√ t) т.к. только в этом случае возникает свободные колеб. Резонанс можно пол. 2-я способ.: 1)изменением частоты генератора при неизменных LиC. 2)изменением параметров LиC обоих вместе или одного из них при неизменной частоте генер. Электр. режим работы. При резонансе w0=w; f0=f; XL0=XC0. w0L=1/w0C; w02Le=1; w02=1/LC; w=1/√ LC. Z 0=R+jXL0-jXC0=R+j(XL0-XC0)=R. Следов. При резонансе цепь носит чисто резестивный характер. Т.к. Z 0=R; I 0=U/Z0=U/R. т.к. при резонансе ток макс. То напр. На индуктивности и ёмкости будут большими и равными.
Вопрос 20. Параллельный кол. контур с автотрансформаторным включением. Влияние параметра включения на величину выходного сопротивления. Параллельный кол. контур. Рассмотренный контур называется контуром первого вида. Иногда часть индуктивности переносят во вторую (емкостную) ветвь. Такой контур называется параллельным контуром второго вида. Коэффициент включения катушек PL=(L1/L1+L2)<1. При резонансе сопротивления контура второго вида R0II=PL2*R0I; R0II < R0I. Добротность контура II вида Qэкв=Q/(1+PL2*(R0I/Ri))=Q/(1+(R0II/Ri)) Чем меньше PL, тем меньше R0II и тем больше добротность QЭII. Автотрансформаторное включение контуров применяется для ослабления шунтирующего действия на контур Ri и Rн. Приводящих к уменьшению добротности. Подбор коэффициента PL можно добиться такого значения эквивалентной добротности QЭII при котором полюса пропускания будет иметь заранее определенную величину.
Вопрпос 21. Понятия о связных системах. Виды связи. Коэффициент связи. Связными контурами наз.- системы состоящие из одиночных контуров(двух или более) вкл. Таким образом, чтобы энергия одного контура переходила в другой по средствам общего магнитного или эл. поля. кол. контур подкл. к генератору наз.- первичным. Колеб. в кот. энергия перед. из первичного – наз. вторичн. Наиболее распростр имеют. 1) Индуктивная (трансф. и автотрансф. св.).2) Емкастная (внутриемкастная, внешнеемкостная). Виды связи: 1) трансформаторная связь Ксв=м/√ L1L2 недостатком в тр. связи явл. невозможность регулировки коэффиц. связи. 2) автотрансформаторная связь Ксв=Lсв/√ L1L2. Автотрансформаторная связь позволяет плавно регулировать К связи. 3) внутреннеемкостная связь Ксв=√ С1C2/Ссв. Степень связи регулировать неудобно т.к. конденсатор Ссв входит в схему первичного, ток и в схему вторичного контура и при изменении С емкости связи необходимо дополнительная подстройка первичного и вторичного контуров. 4) внешнеемкостная связь Ксв=Ссв /√ С1C2. Степень связи регулировать неудобно т.к. конденсатор Ссв не входит в схему первичного и вторичного контуров.
Вопрос 22 Понятия о переходных процессах, возникновение переходных процессов. Законы коммутации. Переходным процессом - называется такой процесс, который возникает в электрических цепях при переходе от одного установившегося режима работы к другому. Сущность переходного процесса заключается в том, что в течение очень короткого промежутка времени, предшествующего установившемуся режиму (доли мс, мкс) изменяется ток, энергия магнитного WL=LI2/2 и электрического Wc=CU2/2 полей. Причиной возникновения переходного процесса является то, что энергия, запасаемая в магнитном поле катушки и электрическом поле конденсатора, не могут изменяться мгновенно за время dt=0, т.к. в этом случае мощность равнялась бы бесконечн. P=dW/dt=dW/0=∞,что невозможно. Время, в течение которого происходит переходной процесс, называется временем переходного процесса. Переходные процессы в электрических цепях могут возникать при включении и выключении источников электрической энергии. При изменении параметров R, L, C все операции, производимые в электрических цепях с целью изменения режима работы, называются коммутацией. Первый закон коммутации:В начальный момент времени после коммутации ток в цепи с индуктивностью остаётся таким, каким он был непосредственно до коммутации, а затем плавно изменяется. iL(+0)=iL(-0) Второй закон коммутации:В начальный момент времени после коммутации напряжение на обкладках конденсатора остаётся таким, каким оно было непосредственно до коммутации, а затем плавно изменяется. UC=(+0)UC(-0)
БИЛЕТ №23.Класификация четырехполюсника. При передаче эл. сигнала от передатчика к приемнику происходит уменьшения уровня сигнала, т.е.—затухание сигнала. Следовательно, перед сооружением системы связи необходимо произвести ее эл. расчет. В основе этого расчета лежат уравнения, составленные по 1 и 2 законам Кирхгофа. Перед расчетам системы следует составить эквивалентную расчетную схему всей системы связи. Эта система будет сложной, т.к. в нее будет входить тел. аппараты, трансформаторы, линии связи, усилители, фильтры и т.д. в такой системе будет множество ветвей и столько же неизвестных токов будет содержать система уравнений, составленная по законам Кирхгофа. Такую сложную систему решить практически невозможно, поэтому для выполнения расчета всю цепь разбивают на отдельные участки, на которых рассчитывают потерю напряжения. Свойства этих отдельных участков и физические явления, происходящие в них различны, но у них есть общий признак: пара входных и пару выходных зажимов. Участок эл. цепи, имеющий одну пару входных и одну пару выходных зажимов, назыв. четырехполюсником. УГО 4-хполюсника на эквивалентных схемах изображается в виде прямоугольника. Зажимы к которым подключается источник, назыв. входными(1,1), а зажимы к которым подключается нагрузка—выходными(2,2). Классификация четырехполюсника. Все 4-хполюсникие можно разделить на две группы: пассивные и активные. В пассивных 4-хполюсниках нет иточников ЭДС и тока. Это аттенюаторы, фазовращаюшие контуры, трансформаторы. К активным 4-хполюсникам относятся усилители с полупроводниковыми транзисторами, микросхемами. Пасивные 4-хполюсники можно классифицировать: 1) по виду элементов, входящих в схему 4хполюсника(LC,RC,RLC); 2) по конфигурации схемы, т.е. по внешнему виду фигуры, образованной сопр-ми 4-хполюсника: Г-образный прямой, Г- образный обратный, т- образный, П- образный, т- образный мостовой, Мостовой. Любой из 4-хполюсников может быть рассмотрен в качестве самостоятельной передающей системы или входящим в различные соединения с другими 4-хполюсниками, образующие сложную систему. Различают 4-хполюсники симметричные и несимметричные. Если эл. схема 4-хполюсника имеет вертикальную ось симметрии.то 4-хполюсник назыв.— симетричным. Если схема 4-хполюсника имеет горизонтальную ось симметрии, то 4-хполюсник 4-хполюсник назыв.— уравновешенным. Системы параметров А. Для сокращения записей полученных выражений вводят коэффициенты A,B,C,D которые назыв. А—параметрами. Например для Т- образного 4-хполюсника: A=1+Z1/Z2; B= Z 1+ Z 3+ Z 1* Z 3/ Z 2; C=1/ Z 2; D=1+ Z 3/ Z 2. Для П- образного 4-хполюсника: A=1+ Z 2/ Z 3; B= Z 2; C= Z 1+ Z 2+ Z 3/ Z 1* Z 3; D=1+ Z 2/ Z 1; Для Г- образного прямого 4-хполюсника: A=1; B= Z 1; C=1/ Z 2; D=1+ Z 1/ Z 2. Для Г- образного обратного 4хполюснка: A =1+ Z 1/ Z 2; B= Z 1; C=1/ Z 2; D=1. Система уравнений с А-параметрами примет вид: { U 1=A* U 2+B* I 2, I 1=C* U 2+D* I 2}; Система уравнений с А- параметрами записывается одинаково для любой схемы 4-хполюсника. А- параметры при этом выражаются через величины комплексных сопротивлений. Можно увидеть, что параметры А и D не имеют размерности, В - измеряется в Омах, С - в Сименсах, зная А- параметры можно по комплексным выходным токам и напряжениям определить входные ток и напряжение, не рассматривая внутренней схемы четырехполюсника. Чтобы при выполнении расчетов не находить каждый раз формулы для определения А- параметров через сопротивления схемы, такие формулы нашли один раз и представили в справочниках в виде таблиц, называемых матрицей А- параметров. |AC,BD|. Для матрицы А- параметров действительно соотношение A*D—B*C=1—B*C=1, называемое определителем матрицы. Вычислим определитель для Т- образного 4-хполюсника:(1+ Z 1/ Z 2)*(1+ Z 3/ Z 2)--(Z 1+ Z 3+ Z1*Z3 / Z 2)*1/ Z 2=1+ Z 1/ Z 2+ Z 3/ Z 2+ Z1*Z3/ Z 22-- Z 1/ Z 2-- Z 3/ Z 2-- Z1*Z3/ Z 22=1; Вычислим определитель для П- образного 4-хполюсника: (1+ Z 2/ Z 3)* (1+ Z 2/ Z 1)—(Z 1+ Z 2+ Z 3/ Z 1* Z 3)* Z 2=1+ Z 2/ Z 3+ Z 2/ Z 1+ Z 22/ Z 1* Z 3-- Z 1* Z 2/ Z 1* Z 3-- Z 22/ Z 1* Z 3-- Z 3* Z 2/ Z 1* Z 3= 1.
Вопрос24.Электрические фильтры. Полосы пропускания и задерживания. Электрическими фильтрами наз. четырехполюсники,ослабление которых в некоторой полосе частот мало,а в другой полосе частот- велико. Диапазон частот, в которых ослабление мало, наз. полосой пропускания, а диапазон частот, в котором ослабление велико – полосой задерживания, пропускающие малые частоты и задерживающие большие частоты – фильтрами нижних частот, пропускающие большие и задерживающие малые – фильтрами верхних частот, пропускающие только полосу частот – полосовыми; задерживающими только полосу частот – режекторными или заграждающими. Фильтры могут быть пассивными,состоящими из индуктивностей и емкостей (LC), пассивными, сост. из сопротивлений и емкостей (RC), активными (ARC), кварцевыми, магнитострикционными, с переключающими конденсаторами, цифровыми и некоторыми другими.
Вопрос25.Фильтры нижних частот с характеристиками Баттерворта. Фильтром с характеристиками Баттерворта называются фильтры, у которых в ФНЧ при нулевой частоте ослабление равно 0, в полосе пропускания оно многократно увеличивается,ва на граничной частоте достигает 3дБ. а затем в полосе непропускания оно многократно возрастает. Чем больше звеньев имеет фильтр, т.е. чем выше его порядок, тем круче идет характеристика в полосе задерживания и тем меньше ослабление в полосе пропускания. При этом следует иметь ввиду, что элементы фильтра считают чисто реактивными. При наличии потерь характеристики искажаются и отличаются от рассматриваемых.
Вопрос26.Полосовые фильтры с характеристикой Баттерворта. Полосовым называется фильтр, у которого ослабление α в диапазоне частот 𝝎н …𝝎в - мало, а при остальных частотах велико. Полосовые фильтры представляют ФНЧ и ФВЧ, соединенные вместе. Элементы полосового фильтра выбирают так, чтобы выполнялось условие уравнения 𝝎0=1/√L’C’=1√L’’C’’. В этом случае при частотах 𝝎<𝝎0 продольное плече имеет емкостный характер, а поперечное – индуктивный. Таким образом, на частотах меньших резонансной, эквивалентная схема цепи представляет собой ФВЧ, а при 𝝎>𝝎0 – ФНЧ, поэтому все частотные характеристики полосового фильтра есть характеристики и ФВЧ и ФНЧ, сложенные вместе. Частоты 𝝎н и 𝝎в являющиеся частотами среза фильтров НЧ и ВЧ, определяются из выражения 𝝎н,в=𝝎0(√q+1±√q), где q=L’’/L’, причем 𝝎0=√𝝎н×𝝎в.
Вопрос27.Фильтры Чебышева. Фильтры Чебышева, называются фильтры, у которых характеристика ослабевает в полосе пропускания имеет колебательные характеристика с амплитудой, не превышающий 3дБ, а в полосе задерживания – монотонно возрастающей с крутизной, большей, чем у фильтра Баттерворта такого же порядка. Чем больше амплитуда ослабления в полосе пропускания, тем круче идет характеристика в полосе задерживания и наоборот, чем меньше амплитуда колебания в полосе пропускания, тем меньше крутизна характеристики в полосе задерживания. Если выбрать параметры при которых колебания в ПП прекращаются то фильтр Чебышева превращается в фильтр Баттерворта. Число экстремальных (максимальных и минимальных значений функции) точек в ПП у фильтров Чебышева равно порядку фильтра, т.е. числу реактивных элементов в нем.