У сферической волны поверхность равных фаз является сферой. Источником такой волны также является сфера, все точки которой колеблются с одинаковыми амплитудами и фазами, а центр остается неподвижен (см. рис. 3.4, а).
Рис. 3.4
Сферическая волна описывается функцией, являющейся решением волнового уравнения в сферической системе координат, для потенциала волны, распространяющейся от источника:
. (3.11)
Действуя по аналогии с плоской волной, можно показать, что на расстояниях от источника звука значительно больше длины изучаемых волн: 
. Это значит, что акустический «закон Ома» выполняется и в данном случае. В практических условиях сферические волны возбуждаются, преимущественно, компактными источниками произвольной формы, размеры которых значительно меньше длины возбуждаемых звуковых или ультразвуковых волн. Иными словами, «точечный» источник излучает, преимущественно, сферические волны. На больших расстояниях от источника или, как принято говорить, в «дальней» зоне сферическая волна применительно к ограниченным по размерам участкам волнового фронта ведет себя как плоская волна, или как говорят: «вырождается в плоскую волну». Требования к малости участка определяются не только частотой, но 
- разностью расстояний между сравниваемыми точками. Отметим, что указанная функция 
имеет особенность: 
при 
. Это вызывает определенные трудности при строгом решении дифракционных задач, связанных с излучением и рассеянием звука.
В свою очередь цилиндрические волны (поверхность волнового фронта - цилиндр) излучаются бесконечно длинным пульсирующим цилиндром (см. рис.3.4).
В дальней зоне выражение для функции потенциала такого источника асимптотически стремится к выражению:
® 
. (3.12)
Можно показать, что и в этом случае выполняется соотношение 
. Цилиндрические волны, как и сферические, в дальней зоне вырождаются в плоские волны.
Ослабление упругих волн при распространении связано не только с изменением кривизны волнового фронта («расходимостью» волны), но и с наличием «затухания» т.е. ослабления звука. Формально наличие затухания в среде можно описать, представив волновое число комплексным 
. Тогда, например, для плоской волны давления можно получить: Р(x,t) = P макс 
= 
.
Видно, что вещественная часть комплексного волнового числа описывает пространственную бегущую волну, а мнимая часть характеризует ослабление волны по амплитуде. Поэтому величина a называется коэффициентом ослабления (затухания), a - величина размерная (Непер/м). Один «Непер» соответствует изменению амплитуды волны в «е» раз при перемещении волнового фронта на единицу длины. В общем случае ослабление определяется поглощением и рассеянием в среде: a = aпогл + aрасс. Указанные эффекты определяются разными причинами и могут рассматриваться отдельно.
В общем случае поглощение связано с необратимыми потерями звуковой энергии при ее превращении в тепло.
Рассеяние связано с переориентацией части энергии падающей волны на другие направления, не совпадающие с падающей волной.